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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 171 毫秒

1.  基于OFI椭圆偏振光场等离子体中电离电子能量分布的研究  
   王骐  陈建新  夏元  陈德应《物理学报》,2002年第51卷第5期
   在准静态隧道电离理论模型和准经典阈上电离理论模型的基础上,建立了一个描述基于光场感生电离的椭圆偏振光场电离电子能量分布的简单模型,推导出了既易于理解又相对简单适用的描述椭圆偏振光场的电子能量分布函数解析表达式.利用此式数值计算了不同偏振参量下的椭圆偏振光场中类钯氙系统的电子能量分布曲线,计算结果表明在相同的激光功率密度下,偏振参量对基于OFI电子碰撞机制的X射线辐射强度是有影响的,并与报道的实验结果一致    

2.  基于光场感生电离线偏振激励低密度等离子体电离参数研究  
   陈建新  王骐  夏元钦  陈德应《光学学报》,2002年第22卷第4期
   以类硼氮系统为例 ,对基于光场感生电离线偏振激励低密度等离子体的电离参数进行了研究 ,由此确定了对于适合复合机制的类硼氮 4 5 .2 1nm的产生 ,其最佳激励激光强度为 5× 10 1 5W cm2 ,并对计算结果进行了分析    

3.  超短脉冲强激光场中电子剩余能计算  
   夏元钦  陈德应  樊荣伟  王骐《光学学报》,2004年第24卷第3期
   为了控制光场感应电离等离子体的温度以使得基于光场感应电离机制的X射线激光辐射获得更高的增益值,利用准静态隧道电离模型,定量计算了电子剩余能量与激光偏振参量、波长(频率)、激光强度以及电离介质电离能的变化关系。计算结果表明线偏振短波长激光以及高电离能介质产牛的等离子体中电子剩余能比较低,因此适合用作复合机制X射线激光;对于低价离子存偏振度α介于0~1之间的某一处最高,因此,可以通过调整偏振度α,获得某一椭圆偏振光,会更有利于基于光场感应电离电子碰撞机制X射线激光增益的提高。    

4.  圆偏振飞秒激光脉冲与低压氙气体靶相互作用软X射线辐射实验研究  
   王向贤  黄文忠  谷渝秋  洪伟  蒋刚  温贤伦  何颖玲  焦春晔  王光昶  张双根《光谱学与光谱分析》,2006年第26卷第9期
   利用平场光栅谱仪,分别在2和3 kPa的低气压下,测量了脉宽35 fs的圆偏振超强超短激光脉冲与5 mm长氙气体靶相互作用产生的波长在5~60 nm范围内的离子谱线.2kPa时最强的跃迁为XeⅧ:4dd105s(2S1/2)-4d95s5p(2P3/2)的17.085 6nm线,3kPa时最强的跃迁为11.343mm的XeⅦ4d105s2(1S0)-4d95s25f(3P1)跃迁.两种气压下,Xe均被电离到XeⅦ,XeⅧ,XeⅨ态.    

5.  圆偏振强激光场下等离子体动力学方程及输运  
   盛政明  徐至展  马锦秀  余玮《物理学报》,1994年第43卷第1期
   将Fokker-Planck方程转换到电子在激光场中振荡的坐标中,得到了光场作用下的电子动力学方程;给出了圆偏振激光场作用下的电子-离子、电子-电子碰撞项;在不同的场强区域讨论了等离子体热电输运.研究表明,当电子在激光场的颤动速度接近或者大于其热运动速度时,与没有激光场情况相比,等离子体的热电输运减小很多.    

6.  在低价氮离子中实现3s-2p软X射线的最佳条件研究  
   陈建新  王骐  夏元钦  陈德应《光学学报》,2002年第22卷第10期
   从实现离子的基态和激发态之间粒子数反转的主要参量入手,数值计算了基态的 粒子数密度、上能级和下能级的统计权重之比、三体复合速率和自发辐射衰减速率之比等每个参量对反转粒子数密度的影响,并且以基于光场感生电离(OFI)复合机制B-likeN系统为例对实际系统进行分析讨论,给出了实现基于光场感生电离B-like N45.21nm3s-2p跃迁激光放大的最大激光功率密度。    

7.  应用于光抽运铯原子钟的小型稳频激光器(英文)  
   石浩  马杰  李孝峰  刘杰  张首刚《光子学报》,2018年第4期
   设计了一种应用于光抽运铯原子钟的稳频激光器,用小型化的饱和吸收装置对激光进行稳频,用于产生饱和吸收谱的泵浦光的偏振方向与检测光的偏振方向相互垂直,通过调节激光的偏振方向增大铯原子的跃迁几率.相对于一般简化的饱和吸收装置,小型化的饱和吸收装置产生的用于锁频的参考信号的幅度更大.当激光频率被锁定在铯原子的6S_(1/2),F=4→6P_(3/2),F=5能级跃迁线上时,对激光器的稳定度进行了测量,百秒稳定度为1.88×10~(-11).该稳频激光器的体积较小,有利于光抽运铯原子钟的小型化和工程化应用.    

8.  类镍Au~(51+)离子电子碰撞激发特性的研究  
   杨宁选  张吉东  范婷  王锐  曹海宾  张建军《原子与分子物理学报》,2018年第35卷第3期
   利用全相对论扭曲波方法和研究电子碰撞激发过程的计算程序REIE06系统计算了类镍Au~(51+)离子从基态(3s~23p~63d~(10))n=3壳层3 l(l=s、p、d)电子激发到4 l、5 l(l=s、p、d、f)的碰撞激发强度和截面,研究了在不同入射电子能量下截面的变化规律,通过对类镍Au51+离子涉及X射线激光跃迁的相关能级电子碰撞激发速率的计算,分析了等离子体中电子温度对碰撞过程的影响.部分计算结果与其它理论及实验结果进行了比较,取得了很好的一致性.    

9.  气体靶激光等离子体软X-射线源实验研究  被引次数:1
   尼启良  巩岩  林景全  陈波  曹健林《光谱学与光谱分析》,2003年第23卷第1期
   介绍了一种无碎屑、高亮度、高工作频率的气体靶激光等离子体软X 射线源。其喷气阀门由压电陶瓷驱动 ,工作频率可达到 40 0Hz。与金属靶激光等离子体软X 射线源相比 ,此光源无碎屑。与喷嘴由电磁阀控制的气体靶激光等离子体软X 射线源相比 ,它有较高的工作频率。一工作在模拟模式的通道电子倍增器被用于探测来自光源的软X 射线辐射 ,其输出信号经过一电荷灵敏前置放大器进一步放大变成电压脉冲信号 ,脉冲幅度与输入电荷灵敏前置放大器的电量成正比。实验测得CO2 ,Xe和Kr在 8~ 2 2nm软X 射线投影光刻常用波段的光谱辐射特性。CO2 光谱包括类锂和类铍离子跃迁形成的线谱 ,Xe光谱是多电荷氙离子 4d 5f,4d 4f,4d 6p和 4d 5p跃迁所形成的光谱。Kr气体靶光谱包括类铜离子、类镍离子、类钴离子和类铁离子跃迁形成的线谱和连续谱。    

10.  类锌Au~(49+)离子电子碰撞激发速率系数的研究  
   杨宁选  张春  曹海宾  范婷  王锐  张建军《原子与分子物理学报》,2018年第4期
   利用全相对论扭曲波方法和研究电子碰撞激发过程的计算程序REIE06系统计算了类锌Au~(49+)离子从基态(3s~23p~63d~(10)4s~2)的4s、3d、3p和3s电子激发到4 l(l=p、d、f)和5 l(l=s、p、d、f)的碰撞激发强度,研究了在不同入射电子能量下碰撞强度的变化规律,通过对类锌Au~(49+)离子涉及金激光等离子体M带谱,3d→4f和3d→5f电子碰撞激发速率的计算,分析了等离子体中电子温度对碰撞过程的影响.部分计算结果与其它理论及实验结果进行了比较,取得了很好的一致性.    

11.  Ba-Sr系统激光感生碰撞能量转移的数值计算  
   张洪英  陈德应  鲁振中  樊荣伟  夏元钦《物理学报》,2008年第57卷第12期
   以现有的激光感生碰撞能量转移的四能级理论模型为基础,通过直接积分态振幅的运动方程,对弱场、强场两种情况下Ba-Sr系统的激光感生碰撞能量转移过程进行了数值计算,得到了两种情况下的激光感生碰撞跃迁概率和碰撞截面的谱线线型.在弱场情况下的数值计算结果与近似解析解的计算结果符合很好.对强场情况下的数值积分计算结果表明:激光感生碰撞作用随转换激光强度的增大而增强;强场时激光感生碰撞截面谱线的峰值位置明显偏离了共振频率并向紫端移动,且碰撞截面谱线的半宽度(即调谐范围)较之弱场明显变小.    

12.  Yb原子里德伯态及价态的场电离阈  被引次数:3
   戴长建  舒晓武  郦菁  张森  方达渭《物理学报》,1995年第44卷第5期
   用偏振激光两步激发得到Yb原子不同|m|值的里德伯态和4f~(13)5d6s6p价态,采用脉冲场电离方法测定了6sns~1S_0(n=21—28),m=0和6snd~1D_2(n=20—27),|m|=0,1各里德伯态及4f~(13)5d6s6p价态的电离阈值。引入stark有效量子数n_s对电离阈值作了计算。对实验和计算结果作了对比分析。讨论了场电离过程中价态与里德伯态之间的相互作用及其对电离阈值的影响。    

13.  偏振对飞秒激光辐照LiF晶体的影响  
   王承伟  赵全忠  张扬  王关德  钱静  鲍宗杰  李阳博  柏锋  范文中《物理学报》,2015年第64卷第20期
   飞秒激光聚焦到LiF晶体内部, 晶体的加工形貌随偏振改变. 实验表明, 偏振方向平行于<110> 晶向时, 加工起点到表面的距离是<100>偏振下的1.08 倍; 而<110>偏振下加工终点到表面的距离是<100> 偏振下的1.01 倍. 为了解释加工形貌的偏振依赖, 建立了逆韧致辐射、雪崩电离和无辐射跃迁的模型, 首先, 价带电子通过强场电离和雪崩电离, 从激光中吸收能量跃迁到导带, 该过程用电子密度演化方程和傍轴非线性薛定谔方程描述, 求解方程得到导带电子密度; 其次, 导带电子通过无辐射跃迁过程释放能量给晶格, 由能量守恒计算出晶格温度沿激光传播方向的分布; 最后, 晶格温度超过熔点以上的区域被加工. 模拟结果显示, <110>偏振下加工起点到表面的距离是<100> 偏振下的1.03倍, 而<110>偏振下加工终点到表面的距离是<100>偏振下的0.981 倍, 与实验结果基本一致. 虽然Z扫描技术测量的非线性折射率随偏振方向变化, 但是非线性折射率的变化趋势与实验结果相反. 模拟和实验证明逆韧致辐射导致加工形貌随偏振变化.    

14.  Ir~( 49)M壳层共振自电离速率  
   金石琦  滕华国  刘亚青  徐至展《原子与分子物理学报》,1997年第3期
   研究了对电子碰撞激发速率共振自电离速率的影响,并且计算了类镍铱离子3d到4l共振激发速率,其作用对研究X射线激光设计、高温等离子体等诸多应用都有很重要的影响。    

15.  Ir^+49M壳层共振自由离速率  
   金石琦 腾华国《原子与分子物理学报》,1997年第14卷第3期
   研究了对电子碰撞激发速率共振自电离速率的影响,并且计算了类镍铱离子3d到4l共振激发速率,其作用对研究X射线激光设计,高温等离子体等诸多应用都有重要的影响。    

16.  高重频电光调Q Nd:YAP红光激光器  被引次数:1
   武志超  凌铭  王福荣  梁柱《光子学报》,2010年第39卷第5期
   研制了一台基于Nd:YAP晶体线偏振激光输出特性而省略起偏器方式的电光调Q高重频Nd:YAP红光激光器.通过对Nd:YAP晶体的热透镜焦距的实验测量,优化设计了三镜折叠腔的各个参量,采用LN晶体电光调Q、KTP晶体Ⅱ类匹配腔内倍频,最终获得670 nm红光输出.在重复频率1 000 Hz、抽运电流75 A时,获得了峰值功率28.3 kW、脉宽76 ns的偏振红光输出,倍频效率为37.1%.    

17.  过电离等离子体复合升温和绝热膨胀  被引次数:2
   蓝可 张毓泉《强激光与粒子束》,1995年第7卷第4期
   给出了类H—C离3d5/2-2p3/2跃迁复合机制产生X光激光的电子密度-电子温度增益目标区域,研究了电离转复合处等离子体特征、复合阶段电子密度变化规律及影响电子温度的两个主要因素:作功冷却与复合升温,并给出了这两个因素的近似表达式.    

18.  激光金等离子体的电子离子碰撞电离速率系数  
   易有根  王学文  郑志坚  颜君  李萍  方泉玉  邱玉波《原子与分子物理学报》,2003年第20卷第2期
   电子离子碰撞电离过程在超组态碰撞辐射(SCROLL)模型中真实模拟非局域热动力学平衡(non-LTE)高Z材料Au激光等离子体M带谱5f-3d跃迁中各种复杂离子的电离态特性,诸如离子的平均电离度和电荷态分布是一个主要过程.基于准相对论扭曲波玻恩交换近似,采用组态平均的方法,从头计算了金M带类铁金离子-类锗金离子的电子离子碰撞电离速率系数,其中电离截面的高能行为由Bethe系数决定.结果表明:在"神光Ⅱ"实验装置诊断的电子温度~2keV,电子密度~6×1021cm-3范围内,这些参数有利于使用超组态碰撞辐射模型拟Au的激光等离子体M带细致谱5f-3d跃迁的平均电离度和电荷态分布.    

19.  等离子体密度对放电等离子体极紫外光源影响研究  
   徐强  赵永蓬  王骐  杨永涛《光谱学与光谱分析》,2017年第37卷第8期
   等离子体状态是决定极紫外光源功率和转换效率的最重要因素之一,理论和实验研究上Xe气流量对放电等离子体极紫外光源辐射谱和等离子体状态的影响,对于优化光源工作条件具有重要的意义.理论上,采用碰撞-辐射模型,模拟了非局部热力学平衡条件下,不同电离度的离子丰度分布随电子温度和离子密度的变化.推导了Xe8+~Xe11+离子4d-5p跃迁谱线强度随电子温度的变化趋势.实验上,采用毛细管放电机制,利用罗兰圆谱仪测量和分析了不同等离子体密度条件下,放电等离子体极紫外光谱的变化,分析了Xe气流量对等离子体状态的影响.理论和实验结果表明:相同的电流条件下,等离子体箍缩时的平均电子温度随着Xe气流量的增加而降低.对于4d-5p跃迁,低电离度离子与高电离度离子谱线强度的比值随着温度的增加而减少.电流28 kA、Xe气流量0.4 sccm(cm3·min-1)时,等离子体Z 箍缩平均电子温度位于29 eV附近.Xe气流量增加时,受离子密度和最佳电子温度的影响,实现Xe10+离子4d-5p跃迁13.5 nm(2%带宽)辐射谱线强度最优化的Xe气流量位于0.3~0.4 sccm之间.    

20.  分子角动量定位和定向布居的制备与探测  被引次数:1
   高文斌  Rudert A D  Dopheide R  Martin J  Zacharias H《光学学报》,2002年第22卷第3期
   利用线偏振和园偏振激光受激拉曼抽运技术,选择性地制备了C2H2线性分子电子基中红外非激活振动模v″2=1的单一转动态J″(X^1∑^ g,v″=1,J″)的角动量定向布居和定位布居。并从线偏振及园偏振紫外激光光诱导的A^1*Au(v′3=1)←X^1∑^ g(v″2=1)的电子跃迁荧光光谱中,直接测定了C2H2(X^1∑^ g,v″=1,J″=4、7、8、9、10、11、12、13)的角动量定向布居值A^(1)O为0.7-0.8之间,对于J″=2、3、4、5、6、7、8、9、11的角动量定位布居值A^(2)0为-0.7--0.9。这一结果表明,人们可用于上述激光抽动技术可控制C2H2分子在反应前的角动量空间布居。    

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