sdgIBM-2的微观基础及24Mg低能激发态的研究

对一种IBM微观基础研究方案进行推广,引进十六极对相互作用,从微观上导出了sdgIBML-2的哈密顿量及E2、E4现跃迁算子,首次将此微观方案应用于轻核区,在强耦合图象下计算了²⁴Mg核的能谱、E2约化跃迁几率及E4约化跃迁矩阵元,理论与实验符合较好.     

U(15)模型下大形变核E2算符之研究

本文用调整算符内系数的办法, 对U(15)模型的E2算符进行了研究. 结果表明: 由于引进了g玻色子, SU(3)限下的E2跃迁在不同能带间跃迁几率比值的可变性、B(E2)在高角动量处的行为及高带首能带的跃迁方面, 比U(6)模型有改进.     

电多极矩跃迁选择定则的对称分析

只有由群的对称性才可能导出每个不可约表示的对称性波函数, 即对称化基函数.也只有由群的对称性才可能导出电子状态跃迁的最一般选择定则 , 即电偶极跃迁E1, 电四极跃迁E2 和 电八极跃迁E3跃迁的选择原则. 本文以 和 为例, 导出电多积跃迁的选择原则. 角动量的选择定则只是特例. 并用方法SAC-CI/6-31G 计算了 H2O和 CC的基态以及其激发态的激发能和振子强度.本文只适合单光子过程. 计算都与理论相合.     

电多极矩跃迁选择定则的对称分析

只有由群的对称性才可能导出每个不可约表示的对称性波函数, 即对称化基函数.也只有由群的对称性才可能导出电子状态跃迁的最一般选择定则 , 即电偶极跃迁E1, 电四极跃迁E2 和 电八极跃迁E3跃迁的选择原则. 本文以 和 为例, 导出电多积跃迁的选择原则. 角动量的选择定则只是特例. 并用方法SAC-CI/6-31G 计算了 H2O和 CC的基态以及其激发态的激发能和振子强度.本文只适合单光子过程. 计算都与理论相合.     

bb体系中的色屏蔽效应

利用含色屏蔽效应的禁闭位,计算了b体系的能谱,轻子衰变宽度和E1跃迁.同时计算了相对论修正对b体系的E1跃迁的影响.     

对实物粒子使原子能级跃迁问题的商榷

某杂志中一篇关于原子能级跃迁的文章中,指出:"若用电子等实物粒子作用在原子上,则原子跃迁是通过与实物粒子碰撞传递能量而实现,即只要人射实物粒子的能量E≥△E,均可使原子跃迁."此种说法笔者认为是片面的.     

1/N展开技术的一些应用

引入高阶修正项的1/N展开技术所推导出的sdIBMl的能谱和E2跃迁概率的理论公式,应用于铀区的一些核,与实验符合令人满意.结果表明,高阶修正项对于重现E2跃迁十分重要.     

高剥离类镁等电子序列的磁偶极MI和电四极E2光谱跃迁理论研究

利用全相对论性多组态Dirac-Fock广义平均能级方法,系统地计算了类镁离子3s3p 磁偶极M1 3 P2-3P1 和电四极E2 3 P2-3P0(Z=20～103)光谱跃迁的能级间隔、跃迁几率和振子强度.计算中考虑了原子核的有限体积效应,进行了高阶Breit修正和QED修正,所得到的能级间隔和最近的实验数据及理论计算值进行了比较.计算结果表明高原子序数的高荷电离子的磁偶极矩M1和电四极矩E2跃迁几率和中性原子的电偶极E1的相当,在ICF和MCF高温激光等离子体中,磁偶极矩M1和电四极矩E2跃迁过程不容被忽视.     

190─200Pt偶质量同位素低能激发态的微观研究

从壳模型组态､价核子间有效相互作用及费米子E2跃迁算子出发,利用一种以Dyson玻色子展开为基础的微观方案,给出了sdgIBM-1哈密顿量及玻色子E2跃迁算子,计算了^190─200Pt偶质量同位素的低激发态能谱及E2约化跃迁矩阵元.理论计算结果与实验值或唯象工作做了比较,符合较好.     

类锂离子(Z=11～20)32D-n2F偶极跃迁的振子强度

利用全实加关联方法得到的波函数计算类锂离子(Z=11～20)1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的偶极跃迁振子强度,三种规范下的计算结果符合的很好.将分立态的振子强度结果与单通道量子亏损理论相结合,计算在电离阈附近(|E|≤I/2)分立态间的束缚态-束缚态跃迁振子强度与束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,实现了具有较大核电荷数的类锂离子量子跃迁特性的全能域理论预言.