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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 203 毫秒

1.  多模叠加态光场|ψ5(3)q中广义磁场4m次方Y压缩  
   胡艳芳  曹大刚  杨志勇  白晋涛  张纪岳  赵佩《光子学报》,2002年第31卷第9期
   构造了由多模复共轭相干态|{Zj*}〉q、多模复共轭相干态的相反态|{-Zj*}〉q以及多模虚相干态|{iZj*}〉q的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场|ψ5(3)q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ5(3)q中广义磁场分量的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:当压缩次数N=2pp=2m(m=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位φj(j=1,2,…,…,q)、态间的初始相位差(θ12)、(θ13)和(θ23)以及受各模的初始相位φj调制的各单模相干态光场的平均光子数之和 等分别满足一定的取值条件,则态|ψ5(3)q的广义磁场分量就可呈现出周期性变化的广义非线性等幂次4m次方Y压缩效应.    

2.  第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩  被引次数:25
   侯瑶  孟继德  田来科  胡艳芳  万云  杨志勇《光子学报》,2001年第30卷第10期
   本文构造了由多模相干态|{Zj}>q与多模虚相干态的相反态|{-iZj}>q这两者的线性叠加所组成的第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场|ψ7(2)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ7(2)>q的偶数阶等阶N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩阶数N=2p、并且P=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)的条件下,如果各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 等分别满足一定的取值条件,则在这种情况下态|ψ7(2)>q可呈现出周期性变化的偶数阶等阶N次方Y压缩效应.    

3.  第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性研究  被引次数:39
   杨志勇  董庆彦  侯瑶  薛红  侯洵《光子学报》,2001年第30卷第7期
   本文构造了由多模真空态|{Oj}〉q和多模虚相干态的相反态|{-iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场ψ5(2)q,利用多模压缩态理论详细研究了态 ψ5(2)q的广义非线性等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)态ψ5(2)q是一种典型的多模非经典光场;无论腔模总数q与压缩阶数N这两者之积q·N取奇还是取偶,只要各模的初始相位之和 、态间的初始相位之差(θnq(I)-θoq(o))等满足一定的量子化条件,态ψ5(2)q总可分别呈现出周期性变化的、任意的奇数模-奇数阶、奇数模-偶数阶、偶数模-偶数阶和偶数模-奇数阶这四种不同形式的等阶N次方H压缩效应.2)上述四种不同形式的等阶N次方H压缩效应,其态间压缩条件完全相同,但模间压缩条件完全不同,结果使其压缩幅度、压缩结果和压缩特性等各不相同.3)无论q·N取奇还是取偶,态ψ5(2)q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方H压缩效应总是呈现周期性的互补关系.    

4.  态|Ψ(3)q中广义电场分量的不等幂次Nj次方Y压缩  被引次数:4
   万慧军  杨志勇  胡晓云  余晓光  周美娟  李春《光子学报》,2003年第32卷第4期
   利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭虚相干态|{iZj*}〉q、多模复共轭虚相干态的相反态|{-iZj*}〉q和多模复共轭相干态|{Zj*}〉q的线性叠加所组成的新型三态叠加多模叠加态光场|Ψ(3)q中广义电场分量的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩特性.结果发现:在各模的压缩次数Nj=2pjpj=2mj+1(mj=0,1,2,3,…,…)和Nj′=2pj′且pj′=2mj′+1(mj′=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φjφj′、态间的初始相位差(θ13)与(θ23),以及各单模相干态光场总的平均光子数之和qj=1R2j等分别满足一定的取值条件时,态|Ψ(3)q的广义电场分量(即第二正交相位分量)总可呈现出周期性变化的、偶数次的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩效应.    

5.  第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩  被引次数:45
   杨志勇  张书玲  侯瑶  韩小卫  侯洵《光子学报》,2001年第30卷第6期
   本文构造了由多模真空态|{0j}>q和多模虚相干态的相反态|{-iZj}>q这两者的线性叠加所组成的第V类两态叠加多模叠加态光场|ψ5(2)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ5(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)态|ψ5(2)>q是一种典型的多模非经典光场;无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q)和态间的初始相位差(θnq(I)oq(o))等满足一定的取值条件,态|ψ5(2)>q总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶N次方Y压缩效应.2)态|ψ5(2)>q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同.3)无论压缩阶数N取奇还是取偶,态|ψ5(2)>q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方Y压缩效应总是呈现出周期性的互补关系.    

6.  一种新型的两态叠加多模Schrödinger猫态光场的等阶N次方Y压缩  被引次数:3
   刘伟民  侯瑶  杨志勇  孙秀泉  侯洵《光子学报》,1999年第28卷第10期
   本文根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模(即q模)相干态的相反态|{-Zj}〉q及多模虚相干态|{Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的多模Schrdinger猫态光场|Ψ(2)q,利用新近建立的多模压缩态理论,研究了态|Ψ(2)q的N次方Y压缩效应。结果发现:①当压缩阶数N=2pp=2m(m=1,2,3,…,…)时,态|Ψ(2)q总是恒处于N-Y最小测不准态;②当压缩阶数N=2pp=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)时,如果各模的初始相位φj,态间的初始相位差θpq(I)-θnq(R)以及各单模相干态光场的平均光子数之总和 等满足一定的量子化条件,则态|Ψ(2)q可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应;③当压缩阶数N=2p′+1时,无论p′=2m(m=0,1,2,…,…)还是p′=2m+1(m=0,1,2,3,…,…),只要各模的初始相位φj满足一定的量子条件,则当两态叠加几率幅满足rpq(I)=rnq(R)时,态|Ψ(2)q就恒处于N-Y测不准态,始终不呈现N-Y最小测不准态和N次方Y压缩;而当rpq(I)rnq(R)时,态|Ψ(2)q始终不呈现N-Y测不准态、N-Y最小测不准态和N次方Y压缩效应。    

7.  多模叠加态|Ψe4,Ⅲ〉q中广义电场分量的N次方H压缩  被引次数:3
   许定国  安毓英  杨志勇《光子学报》,2002年第31卷第8期
   利用多模压缩态理论,详细研究了由多模偶相干态和多模虚偶相干态的线性叠加所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψe4,Ⅲ〉q中广义电场分量的等幂次N次方H压缩特性结果表明:1)在腔模总数q与压缩次数N的乘积q·N=4m(m=1,2,3,…)的条件下,态|Ψe4,Ⅲ〉q的广义电场分量可恒处于等幂次NH最小测不准态2)在q·N=4m’+2(m’=0,1,2,…)的条件下,当态间的初始相位差(θ12)、各模的初始相位和 φj,以及各模平均光子数之总和 Rj2等分别满足一定的取值条件时,态|Ψe4,Ⅲ〉q的广义电场分量总可呈现出周期性变化的偶数次的等幂次N次方H压缩效应.    

8.  第Ⅱ类三态叠加多模叠加态光场等幂次2m+1次方Y压缩  被引次数:2
   杨志勇  孙忠禹  胡艳芳  雷小丽  田来科  侯洵《光子学报》,2002年第31卷第7期
   构造了由多模虚相干态|{iZj}>q、多模虚相干态的相反态|{-iZj}>q和多模真空态|{Oj}>q这三种不同的量子光场态的线性叠加所组成的第Ⅱ类三态叠加多模叠加态光场|ψ2(3)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ2(3)>q的广义非线性等幂次2m+1次方Y压缩特性.结果发现:在压缩次数N=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)的条件下,只要各模的初始相位和态间的初始相位差分别满足一定的取值条件,态|ψ2(3)>q就可呈现出周期性变化的、任意奇数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.    

9.  态|Ψ(3)>q中广义电场分量的偶数次N次方Y压缩  被引次数:5
   万慧军  杨志勇  胡晓云  余小光  周美娟  李化茂《光子学报》,2002年第31卷第12期
   构造了由多模复共轭虚相干态、多模复共轭虚相干态的相反态和多模复共轭相干态的线性叠加所组成的一种新型的三态叠加多模叠加态光场|Ψ(3)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(3)>q中广义电场分量的偶数次等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:态|Ψ(3)>q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;当压缩次数N等于2PP为2m’+1(m’=0,1,2,…,…)时,如果各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q)、态间的初始相位差(θ12)、(θ13)和(θ23),以及各单模相干态光场的总的平均光子数等分别满足各自的取值条件,则在这种情况下态|Ψ(3)>q的广义电场分量可呈现出偶数次的广义非线性等幂次2(2m’+1)次方Y压缩效应.    

10.  第Ⅱ种强度不等的两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩——2腔模总数与压缩阶数两者之积取奇数的情形  被引次数:5
   薛红  杨志勇  侯洵  孙秀泉  王菊霞  韩小卫《光子学报》,2002年第31卷第4期
   构造了由多模复共轭相干态的相反态|{-Zj(a)*}〉q和多模虚共轭相干态的相反态|{-Zj(b)*}〉q的线性叠加所组成的第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab)Ⅱ〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(ab)Ⅱ〉q的等阶N次方H压缩特性.结果发现,在腔模总数与压缩阶数这两者之积取奇数,则当各对应模的初始相位、各对应模的初始相位差,态间的初始相位差、以及光子干涉项的幅度之和等分别满足一定的量子化条件时,态|Ψ(ab)Ⅱ〉q的第一及第二正交分量可分别呈现出周期性变化的等阶N次方H压缩效应.这与现有报道的结果截然不同.    

11.  第Ⅲ及第Ⅳ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩——兼论“相似压缩”与“压缩简并”现象  被引次数:84
   侯洵  杨志勇《光子学报》,2000年第29卷第5期
   本文根据量子力学中的线性叠加原理,分别构造了由多模(即q模)相干态|{Zj}>q与多模真空态|{0j}>q以及由多模相干态的相反态|{-Zj}>q与多模真空态|{0j}>q等的线性叠加所组成的第及第类两态叠加多模叠加态光场|ψ+,3(2)>q和|ψ-,4(2)>q.利用新近建立的多模压缩态理论,首次对态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩和等阶N次方H压缩特性进行了详细研究.结果发现:1)态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q是两种典型的多模非经典光场,当各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)或者各模的初始相位和 j以及态间的初始相位差(θ±(R)(0)±)等分别满足一些特定的量子化条件时,态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q均可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应和等阶N次方H压缩效应;2)当组成态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q的各对应复几率幅不相等亦即C+(R)≠C-(R)和C+(0)≠C-(0)时,态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q这两者的压缩条件和压缩特征虽然相同,但其压缩幅度(即压缩程度和压缩深度)却不相等,这种现象称为“相似压缩”;3)当组成态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q的各对应复几率幅相等亦即C+(R)=C-(R)和C+(0)=C-(0)时,态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q这两种截然不同的多模叠加态光场不仅具有完全相同的压缩条件和压缩特征,而且还具有完全相等的压缩幅度,这种现象就称为“压缩简并”.    

12.  受量子相位调制的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩  被引次数:36
   张党卫  杨志勇  侯洵  张振杰  侯瑶《光子学报》,2000年第29卷第7期
   本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由受量子相位调制的多模(即q模)虚相干态|{im1Zj}〉q及其相反态|{-im2Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场|ψm1,m2(2)q.利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了态|ψm1,m2(2)q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)无论态间的初始相位差(θm2m1)、各模的初始相位φj、腔模总数q、压缩参量Rj以及两态叠加的几率幅rm1rm2等取何值,无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要相位调制因子m1和m2与压缩阶数N的关系满足一定的量子化条件,态|ψm1,m2(2)q就恒处于等阶N-Y最小测不准态.2)当态间的初始相位差(θm2m1)在态间压缩区[2kθπ-π/2+ {Rj2[(m2-m1)π/2]},2kθπ+π/2+ {Rj2[(m2-m1)π/2]}]内取值时,无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要相位调制因子m1m2N的关系式以及各模的初始相位φj等满足一定的量子化条件,态|ψm1,m2q就可呈现出周期性变化的,任意阶的等阶N次方Y压缩效应.3)利用相位调制因子m1m2与压缩阶数N之间的解析关系式,可直接确定出|ψm1,m2q呈现等阶N次方Y压缩效应时的压缩阶数N.4)文献2、11、15关于等阶N次方Y压缩的研究结果,仅仅是本文所得普遍性结果在相位调制因子m1m2取不同值时的特例.    

13.  第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩  被引次数:18
   韩小卫  杨志勇  侯洵  孙秀泉  王菊霞  薛红《光子学报》,2002年第31卷第2期
   本文利用多模压缩态理论,研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab)Ⅰ>q的偶数阶等阶N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩阶数N取偶数情况下,只要构成态|Ψ(ab)Ⅰ>q的两个量子光场态的强度(即平均光子数)不相等,则当各模的初始相位φj(a)、φj(b)(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差(θpq(bI)nq(aR))以及与上述的两个量子光场态相对应的各单模相干态光场的光子干涉项之和 =[Rj(a)Rj(b)cos(φj(a)j(b))]等满足一定条件时,态|Ψ(ab)Ⅰ>q可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应.这一结果与现有文献报道的结果截然不同.    

14.  四态叠加多模光场的等幂次N次方H压缩  被引次数:5
   刘宝盈  杨志勇  石康杰  李春  李锋《光子学报》,2003年第32卷第4期
   根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅲ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的.利用多模压缩态理论详细研究了态|Ψo,e(4)Ⅲ〉q的等幂次N次方H压缩特性.结果发现:当腔模总数q与压缩次数N的乘积为奇数时,若各模初始相位和qj=1φj、态间叠加几率幅γo、γe以及态间相位差θeo等相关参量满足一定的不同条件时,态|Ψo,e(4)Ⅲ〉q可分别呈现以下非经典效应:i)等幂次N次方H压缩;ii)"半相干态"效应.    

15.  由多模奇偶相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩  被引次数:29
   杨志勇  许定国  张继良  薛琳娜《光子学报》,2001年第30卷第5期
   本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅱ>q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψo,e(4)Ⅱ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅱ>q中,压缩阶数N为偶数时,只存在等阶N-Y最小测不准态;2)多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅱ>q,在压缩阶数为奇数时,随着腔模总数q、态间相位差(θeo)、各模初相位φj以及态的几率幅值re和ro及平均光子数Rj2等取不同的组合定值时,可呈现以下几种状态:①等阶N-Y最小测不准态、②“半相干态”、③“半压缩态”;3)本文构造的多模叠加态|Ψo,e(4)Ⅱ>q与文献17、18研究的多模叠加态|Ψo,e(4)Ⅰ>q在相同的条件下呈现出完全相同的压缩特性,故态|Ψo,e(4)Ⅱ>q与态|Ψo,e(4)Ⅰ>q之间存在着“压缩简并”现象.    

16.  态|ψ3(3)q中广义磁场分量的N次方Y压缩效应  
   孙中禹  陈光德  杨志勇  赖振讲  胡艳芳  万慧军《光子学报》,2002年第31卷第9期
   构造了由多模复共轭相干态|{Zj*}〉q、多模复共轭虚相干态|{iZj*}〉q和多模真空态|{Qj} 〉q这三态的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ3(3)q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ3(3)q中广义磁场分量的任意偶数次广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩次数N取偶数,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q),态间的初始相位差(θi2)(i=1,3)和各单模相干态光场平均光子数Rj2之和 分别满足各自的取值条件,态|ψ3(3)q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)就可呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.    

17.  态|ψ3(3)q广义电场分量的等幂次N次方H压缩  
   孙中禹  陈光德  杨志勇  赖振讲《光子学报》,2003年第32卷第2期
   构造了由多模复共轭相干态|{iZj*}〉q、多模复共轭虚相干态|{iZj*}〉q(j=1,2,…q)和多模真空态|{0j}〉q线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ3(3)q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ3(3)q中广义电场分量(即第二正交相位分量)的广义非线性等幂次N次方H压缩特性.发现:态|ψ3(3)q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;当腔模总数q与压缩次数N之积q·N为偶数时,在一定条件下,态|ψ3(3)q的广义电场分量可分别呈现出周期性变化的广义非线性等幂次奇数模-偶数次、偶数模-奇数次、偶数模-偶数次N次方H压缩效应.    

18.  第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究  被引次数:13
   侯瑶  董庆彦  田来科  胡艳芳  杨志勇  孙秀泉《光子学报》,2001年第30卷第9期
   本文构造了由多模相干态|{Zj}〉q与多模虚相干态|{iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场|Ψ6(2)q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ6(2)q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)在压缩阶数N=2pp=2l(l=1,2,3,…,…)的条件下,无论各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单相干态光场的平均光子数之和 Rj2等如何变化,态|ψ6(2)q总是恒处于偶数阶等阶N-Y最小测不准态.2)在压缩阶数N=2pp=2l+1(l=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φj、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单模相干态光场的平均光子数之和 Rj2等分别满足一定的量子化条件(或者在特定的区间内连续取值)时,态|ψ6(2)q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的偶数阶的等阶N次方Y压缩效应.    

19.  一种新型的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方H压缩  被引次数:42
   赵玲慧  杨志勇  侯瑶  张振杰  侯洵《光子学报》,2000年第29卷第4期
   本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模(即 q模)相干态的相反态 | {-Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {-iZj}〉q 这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψmsc(2)q 利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了态 | ψmsc(2)q 的广义非线性等阶N次方H压缩特性 结果发现:1)当压缩阶数N与腔模总数q这两者之积为偶数,亦即当q·N =2pp =2m(m =1,2,3,…,…)时,态 | ψmsc(2)q恒处于等阶N-H最小测不准态;2)当q·N =2pp =2m′+ 1(m′ =0,1,2,3,…,…)时,如果各模的初始相位之和 、态间的初始相位差(θnq(I)nq(R))、各多模相干态光场的总的平均光子数 以及 [(θnq(I)nq(R))+ ]等满足一定的量子化条件时,态 | ψmsc(2)q 总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应;3)当压缩阶数N与腔模总数 q这两者之积为奇数时,亦即当 q·N =2p + 1时,无论 p =2m(m =0,1,2,3,…,…)还是 p =2m′ + 1(m′ =0,1,2,3,…,…),只要各模初始相位之和 满足一定的量子化条件,则当两态叠加几率幅满足rnq(R) =rnq(I) 时,态 | ψmsc(2)q 就恒处于N-H测不准态    

20.  一种新型的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩  被引次数:34
   赵玲慧  杨志勇  张振杰  侯洵《光子学报》,2000年第29卷第3期
   本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模(即q模)相干态的相反态|{-Zj}〉q及多模虚相干态的相反态|{-iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场|ψmsc(2)q.利用新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,研究了态|ψmsc(2)q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现,1)当压缩阶数N=2P且P=2m(m=1,2,3,…,…)时,态|ψmsc(2)q恒处于N-Y最小测不准态;2)当N=2P且P=2m’+1(m’=0,1,2,…,…)时,如果各模的初始相位φj、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和∑j=1qRj2即[(θpq(R)nq(I))-∑j=1qRj2]满足一定的量子化条件,态|ψmsc(2)q可呈现周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;3)当N为奇数时,态|ψmsc(2)q在一定条件下恒处于N-Y测不准态;4)态|ψmsc(2)q与文献21中的态|ψ(2)q出现部分压缩简并现象,从而更进一步表明压缩简并现象的存在是有某种客观内在联系的.    

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