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相似文献
 共查询到20条相似文献,搜索用时 78 毫秒
1.
王云才 《物理学报》2003,52(9):2190-2193
采用增益开关半导体激光器作为注入种子光源来降低另一个增益开关DFB或Fabry-Perot(FP )半导体激光器的脉冲抖动.相位噪声测量技术表明:增益开关FP激光器在外部脉冲光注入 下,激光脉冲抖动(均方值)由1.2ps降低至830fs;增益开关DFB半导体激光器在外脉冲注 入下,脉冲抖动由12ps降低至1.8ps. 关键词: 半导体激光器 光脉冲产生 时间抖动 光子注入  相似文献   

2.
超短脉冲光纤激光器新进展及其应用   总被引:5,自引:3,他引:2       下载免费PDF全文
超短脉冲光纤激光器是目前激光技术研究领域中最具有活力的研究课题.有着巨大的应用前景。本文介绍超短脉冲光纤激光器的发展概况及最新进展,论述掺稀土超短脉冲光纤激光器原理,对其关键技术及多种新型技术方案做了介绍和比较,分析超短脉冲激光器的应用前景及发展趋势。  相似文献   

3.
仪器和设备     
《物理》2008,37(1):69-69
镭宝光电新产品--Elite系列小型化脉冲调Q激光器;SGR系列高能量脉冲调Q固体激光器;Ultralite系列DPSS激光器.  相似文献   

4.
介绍了脉冲固体激光器时域上的功率合成原理。为了实现多台脉冲固体激光器时域上的高精度功率合成,通过分析影响多台激光器之间时域上的同步合成效率的因素,采用了负反馈精确延时的控制方式对脉冲激光器出光时间进行精确控制。通过仿真和实验结果,验证了脉冲固体激光器功率合成方法的可行性,实现了三台激光器精度小于1ns的高精度激光功率合...  相似文献   

5.
主要阐述用于高速摄影的序列脉冲激光器,理论计算了影响序列脉冲激光器脉冲间隔的主要参数,提出调制晶体高Q状态引入腔损耗的经验公式,总结了实际调试序列脉冲激光器经验,并且列出了调试激光脉冲间隔8—100μs的实验记录。  相似文献   

6.
脉冲式光纤激光器受到其重复频率的限制,导致其数据传输速率较低,严重影响了其在通信领域的应用。为了改善其性能并使其能更好地应用到通信领域,针对脉冲式光纤激光器的这种缺点,通过三种脉冲位置调制(PPM)调制方式对其进行调制并对其性能的影响进行了实验研究。通过改变三种PPM调制的调制位数脉冲时隙宽度对脉冲式光纤激光器的调制速率的影响以及三种PPM调制方式对脉冲式光纤激光器的输出功率误码率的影响进行了仿真研究。分析结果表明,单脉冲位置调制(L-PPM)调制方式最适合脉冲式光纤激光器,可以将重复频率为200kHz的脉冲式光纤激光器的调制速率提高到1.387Mbit/s,该结果有利于脉冲式光纤激光器在通信中的应用。  相似文献   

7.
超短脉冲掺Yb3+光纤激光器实验研究   总被引:8,自引:7,他引:1  
报道了掺Yb3+光纤激光器产生超短脉冲的实验研究超短脉冲激光器抽运源采用波长为976 nm的半导体激光器,采用非线性偏振旋转相加脉冲锁模技术,通过调节偏振控制器的方向,实现了掺Yb3+光纤激光器的稳定锁模输出,获得了最大输出功率为7.02 mW,脉冲激光光谱宽度为6 nm,重复频率为13.7 MHz.  相似文献   

8.
本文在理论上发现了相干叠加脉冲锁模激光器的调制特性,并对其进行了全面的分析和计算.对于相干叠加脉冲锁模激光器的脉冲压缩及调制特性给予了详尽的数值计算结果和清晰的物理图象的解释,并提出利用相干叠加脉冲锁模激光器的调制特性产生更短脉冲的可能性.  相似文献   

9.
建立理论模型,讨论了非线性偏振旋转全光纤锁模激光器的锁模过程、谐波过程以及导致激光器锁模运行难以稳定的影响因素.讨论了采用啁啾脉冲光谱滤波产生脉冲自振幅调制、增加激光器锁模稳定性和自启动能力的机理以及非线性偏振旋转与啁啾脉冲光谱滤波相结合实现锁模的物理过程和脉冲演化过程.研制出全光纤结构的超短脉冲掺Yb~(3+)光纤环形激光器,采用非线性偏振旋转和啁啾脉冲光谱滤波相结合的锁模技术,实现了激光器锁模的开机自启动和高稳定运行.对激光器进行了长期运行稳定性、锁模开机自启动能力、锁模输出参数可重复性监测.锁模脉冲中心波长1052.9 nm,谱宽9.1 nm,脉冲能量4.25 nJ,脉冲宽度17.8 ps.运行期间,各参数波动均小于0.3%.开机自启动能力和可重复性测试显示,激光器可实现一键自启动,启动后各参数可重复精度在0.55%以内.  相似文献   

10.
石俊凯  王国名  黎尧  高书苑  刘立拓  周维虎 《物理学报》2019,68(6):64206-064206
构建了基于损耗非对称非线性光学环镜的8字腔掺铒光纤锁模激光器,并讨论了腔内滤波带宽对腔内脉冲演化和激光器输出特性的影响.在非线性光学环镜中引入双向输出耦合器,耦合器和传输光纤位置的不对称产生非互易性,实现锁模运转.利用自制的可调谐滤波器实验研究了滤波带宽对激光器的影响.当滤波带宽为2.1 nm时,腔内脉冲的演化过程受滤波和孤子效应的共同作用,激光器顺时针和逆时针输出脉冲半高全宽分别为583.7fs和2.94 ps.随着滤波带宽增大,滤波的作用逐渐减弱,激光器两路输出脉冲参数逐渐接近,并接近傅里叶变换极限脉冲.当滤波带宽较大时,腔内脉冲的演化过程受增益谱和孤子效应的共同作用,激光器顺时针和逆时针输出脉冲均为变换极限脉冲,半高全宽约为440 fs.通过调节滤波器中心波长实现了对激光器输出脉冲光谱的连续调谐,调节范围大于30 nm.  相似文献   

11.
超强激光参数对等离子体折射系数的影响分析   总被引:2,自引:2,他引:0  
张可言 《光子学报》2005,34(11):1620-1624
分析了超强激光与等离子体相互作用的“准静态”冷等离子体模型,求出了等离子体相对于矩形和非矩形脉冲激光的折射系数;讨论了激光参数对等离子体折射系数的影响,结果发现:1)当激光强度归一化矢势的大小大于1.4时,在同一激光强度下,矩形激光对应的静电势大于非矩形激光对应的静电势,激光强度越小,两者的差异越小;2)在同一激光强度下,矩形脉冲激光引起的折射系数远较非矩形激光脉冲引起的折射系数大;3)不管是哪种脉冲激光,只要激光强度增加,折射系数都增加,但矩形脉冲激光更易使折射系数达到1;4)在激光强度一定时,随着脉冲激光波长的增加,折射系数都按一定的指数规律减少,非矩形脉冲激光的减少幅度大于矩形脉冲激光减少的幅度;5)当波长趋于零时,折射系数都趋于1,这是由于脉冲激光的频率增高,等离子体中产生了非常强的 “透镜”效应所至.  相似文献   

12.
种子注入的短脉冲激光器特性研究   总被引:3,自引:0,他引:3       下载免费PDF全文
 从LD泵浦固体激光器优化设计原则出发,设计了一种微型二极管泵浦激光器,并对种子激光器的结构和参数进行了优化。该激光器运转稳定,输出光束质量高,光束发散角小,光-光转化效率为17-4%,斜率效率可达24%,输出功率可达80mW。将此种子激光注入到调Q激光器中,改善了调Q激光器的输出特性,使得激光脉冲的建立时间缩短了40ns,输出的横模场分布得到了明显改善。  相似文献   

13.
This paper introduces a laser micro-beam system for cells manipulation. The laser micro-beam system comprises a laser scissors and a laser tweezers, which are focused by a Nd∶YAG laser and a He-Ne laser through a microscope objective, respectively. Not only the overall design of the laser micro-beam system is discussed, but also the design and choice of the critical components. A laser micro-beam system was constructed and anticipated experiment results were gained. Yeast cells can be successfully manipulated with the laser tweezers. Chromosomes can be successfully incised with the laser scissors.  相似文献   

14.
1 Introduction  Inthegeneengineering ,thebasicgeneinstrumentsusedintheworldatpresentare“microscopemanipulationinstruments” .Tothiskindofinstruments,Theratioofmanipulationsuccessis greatlyaffectedbyfactorsfromtheoperatorsbecauseofmanualmanipulationandcon…  相似文献   

15.
程志远  马彩文  马青 《物理学报》2017,66(24):244202-244202
激光相干场成像系统发射多束激光,经大气传输对远程目标成像,大气湍流引起的激光束光强扰动是影响成像质量的一个关键因素.本文从湍流引起的激光束光强扰动对回波解调信号的影响关系入手,建立了激光回波光强扰动因子对相位闭合系数和成像频谱分量的降质传函理论模型;基于三光束激光相干场成像系统仿真验证了理论模型的有效性.研究表明激光相干场成像频谱分量和成像像质主要受三光束相位闭合求解算法中第二光束光强扰动影响.该研究揭示了激光回波光强扰动对成像像质的影响机理,对于分析大气湍流等引起的光强扰动降质效应和合理分配多光束光强稳定性以提高成像质量具有理论指导意义.  相似文献   

16.
采用双积分球系统和光辐射测量技术的基本原理以及运用生物组织的光学模型 ,研究了 4 76 5 ,4 88,4 96 5 ,5 14 5 ,5 32nm激光及其线偏振激光辐照人正常小肠组织的光学特性。结果表明 :组织对激光及线偏振激光的衰减系数和散射系数随着波长的减小而增大 ,而 5 14 5~ 5 32nm波长之间 ,线偏振光与非线偏振光入射则开始有明显差异。吸收系数是随着波长的减小而缓慢地增大 ,而 5 14 5~ 5 32nm波长之间吸收系数的改变则明显变小 ,与是否线偏振光入射无明显差异。平均散射余弦也是随着波长的减小而增大 ,光学穿透深度则是随着波长的增大而增大 ,折射率在这五个波长范围内的值在 (1 38~ 1 4 8)之间。Kubel ka Munk二流模型下组织对同一波长的激光及其线偏振激光的吸收系数、散射系数、总衰减系数、有效衰减系数没有显著性差异 (P >0 0 5 )。组织对不同波长的激光或其线偏振激光的吸收系数、散射系数、总衰减系数、有效衰减系数是有差异的。而在 5 14 5~ 5 32nm波长之间其光学特性参数有较为明显的差异。  相似文献   

17.
低强度激光辐照HeLa细胞诱导增殖效应的可见光谱特性   总被引:1,自引:0,他引:1  
比较研究了可见波段405,514,633和785nm低强度激光辐照HeLa细胞的促增殖效应。实验采用100和1 000J.m-2两种有效能量密度的可见光波辐照细胞,照射后24,48,72h采用MTT法检测细胞活性。结果表明,405,633,785nm激光均能促进HeLa细胞增殖,且呈波长和时间依赖性;633nm激光辐照对细胞促增殖效应最显著;514nm激光辐照对HeLa细胞促增殖效应较不明显。不同光剂量对细胞增殖效应不同,405,633,785nm激光辐照时能量密度为1 000J.m-2的辐照组细胞增殖均较100J.m-2辐照组明显,而514nm激光辐照时1 000J.m-2辐照组与100J.m-2辐照组细胞增殖的差异不明显。  相似文献   

18.
射频激励板条CO2激光器输出激光近场光斑近似为一条线,远场光斑为O形图样。在垂直于光束传输方向的平面内,光束在一个方向发散很大,无法用于激光加工。根据激光器不同的激光功率级别及光束尺寸,分别采用了圆柱面镜、滤波光阑、扩束望远镜等不同组合的方法,将200 W激光器输出光束变换成远场光束为Φ6、近似TEM00模的圆形光束,500 W激光器远场光束为Φ10的低阶模的圆形光束。成功用于激光切割。  相似文献   

19.
In this paper, we present experimental results concerning on the laser characteristics of Tm:YAG laser and Tm: GdVO4 laser. At room temperature, the maximum output power of Tm:YAG laser and Tm:GdVO4 laser is 210 and 145 mW, respectively. High efficiency can be achieved for both lasers at room temperature. Nevertheless, compared with Tm:GdVO4 laser, Tm:YAG laser can operate on single frequency with high power easily. As much as 60 mW of 2013.9 nm single-longitudinal-mode (SLM) laser was achieved for Tm:YAG laser. For Tm:GdVO4 laser 51 mW of 1919.7 nm SLM laser was achieved. The SLM Tm:YAG laser is better for using as a seed laser for coherent wind measurements and differential absorption LIDAR systems.  相似文献   

20.
The dependence of emission direction of fast electrons on the laser intensity has been investigated. The experimental results show that, at nonrelativistic laser intensities, the emission of fast electrons is mainly in the polarization plane. With the increase of the laser intensity, fast electrons emit towards the laser propagation direction from laser polarization direction. At relativistic laser intensities, fast electrons move away from the laser polarization plane, closely to the reflection direction of the incident laser beam.  相似文献   

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