电偶极子源定位问题的研究

首先得到了封闭形式的电偶极子处于任意位置时电场分布的公式，它是一个线性变换，称其变换矩阵为传递矩阵.并给出了传递矩阵的具体表达式和许多有用的性质，得到了传递矩阵的逆矩阵，导出了利用电场分布来确定单个或者多个偶极子源位置矢量和电偶极矩矢量的公式.对单个偶极子源的计算表明，如果测得两点的电场分布相同，就可以确定偶极子处于它们连线的中点上. 关键词： 电偶极子 传递矩阵 电场分布 定位问题     

微波烹调的基本原理

微波烹调的基础是微波介质加热．根据物理原理可知,介质分子可分为有极分子和无极分子两大类．有极分子的正负电荷的中心并不重合而有一段距离,可等效为一个电偶极子．在外电场作用下,使原来杂乱无章的有极分子沿着外电场的方向偏转,产生转向极化（而无极分子在外电场...     

再证互感系数相等

利用电偶极子与磁偶极子(小载流线圈)在主、被动方面的相似性,通过电偶极子在周围空间的电场分布类比出磁偶极子在相同方位上的磁场分布,从而可进一步计算出两线圈的磁通量,给出一种互感系数相等的证法.     

方向微商在静电学中的应用

普通物理教学中，必须借助于电偶极子的物理模型，才能对电介质极化现象以及由此产生的静电场进行讨论，但是，一般教材中大多只求出偶极子中垂线和延长线上的场；对空间任意点的场，由于推导太繁而不予给出。另外，一个均匀介质球在电场中被均匀极化后，球内任意点的场往往通过求解拉普拉斯方程的边值问题来解决，     

介质球极化强度矢量的辨析

问题的提出:将一介电常数为ez,半经为a的介质球置于均匀外场E0中,若球外充满另一介电常数为e1的介质,求球内、外的电场,进而讨论介质球的极化强度矢量.很显然,球内、外的电场是原来的均匀电场与球面上极化电荷的场的叠加,用分离变数法容易求得叠加后球内电场仍为均匀场　　　　　　　,而球面上极化电荷在球外的场则等效于一个位于球心、电矩 的电偶极子所激发的.由于球内的场是均匀的,介质球的极化也是均匀的,因此在有的教科书[1]和参考书[2]中,得出介质球的极化强度矢量 必须指出,用(1)式来表示介质球的极化强度矢量是错误的.因为电矩 是…     

二次等效法求三层媒质中静态电偶极子的场分布

在唯一性原理的基础上，提出采用二次等效的方法，求解三层平行媒质模型下，位于中间层的静态水平电偶极子在其他层媒质中产生的电场分布的解析表达式．也就是先经过一次等效求出场源同层时的场分布，然后利用二次等效将三层模型等效为两层模型，进而利用镜像法求出场分布．所得标量电位分布的表达式被证明是满足边界条件的，由此说明推导结果的有效性．并在实验室中模拟空气一海水一海床三层模型，对位于海水中的静态水平电偶极子在海水和海床中的标量电位进行了实测，并利用实验参数进行了仿真分析．实测结果和仿真分析相符合，表明推导结果的正确性．研究所得场分布表达式为以静态电偶极子为基本模拟体的电场分布的数学模拟、场分布特征分析等应用奠定了理论基础．     

电偶极子位于均匀介质球中时球外电场的研究

采用分离变量法求解了电偶极子位于均匀介质球中时复连通域的拉普拉斯方程和泊松方程,求出了球内外两种不同介质的电势分布和球面上的极化电荷分布;通过求解二阶非线性微分方程得到了球外的电场线函数;利用计算软件Math-ematica 5.0,作出了相应的相互正交的等势线簇图形和电场线簇图形,并且进行了必要的讨论.     

匀速运动的电偶极子的电场和磁场分布

本文通过对电偶极子电磁势的分析和相对论下电磁场在不同惯性系中的协变分布，计算了作匀速直线运动的电偶极子的电场和磁场的空间分布．     

均匀外电场中无限长介质圆柱壳的场分布的计算和讨论

用圆柱坐标系中的分离变量法计算了位于均匀外电场中的无限长介质圆柱壳各区域的电势和电场,由计算结果分析了无限长介质圆柱壳对外电场的屏蔽效果,并指出均匀外电场中的无限长导体圆柱壳、无限长介质圆柱体、无限长导体圆柱及无限大均匀电介质中开有一无限长的圆柱形空腔的电势和电场都可以由均匀电场中的无限长介质圆柱壳电势及电场给出.     

余弦分布球面电荷的电场

用电场的迭加原理及等效变换法则，可给出真空中具有余弦分布球面电荷的电场公式． 若在匀强电场的无限大介质中引入另一均质介质球（包括挖成一个球形空腔），或引入一个导体球，则球面上的束缚电荷或自由电荷均属于余弦型分布．运用静电场边值条件（Ｄ１ｎ＝Ｄ２ｎ），可决定相应的电荷面密度的最大值σ０；从而求出相应情况下的电场分布．