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叙述了曙光一号装置(SG-1FEL)继1991年首轮实验后安排的第二轮实验,由于注入器设计和新的天鹅绒阴极材料的使用,使电子束亮度有较大提高,在数值模拟基础上,省去了长9m的束流调制区,而改用2m束流传输段。实验表明,自发辐射放大(ASE)的输出功率接近100kW,指数增益系数约20dB/m,在相互作用区自由电子激光功率呈良好的指数增长;磁场失谐曲线与数值模拟基本一致,摇摆器内通过的电流基本保持在600A左右,从而验证了双向聚焦的摇摆器设计达到了预期目标。 相似文献
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本文报道了在较低的泵浦功率密度(10^10W/cm^2)产生光谱连续覆盖(400~870)nm,持续时间为80fs,重复频率为8kHz的高重复频率“白光”超短脉冲的实际实验系统。 相似文献
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为研究一个系统的动力学过程,通常采用激光脉冲抽运实验的方法.实验中,用可见波长的抽运脉冲激光来激发该系统,并使用第二个探测脉冲对系统演化与脉冲问延迟的关系进行跟踪.在这种实验中,可达到的时间分辨依赖于激光脉冲的时间精度,但是这些脉冲通常要持续几个飞秒(fs,lfs=10^-15s),因此不能用于研究更快的过程.最近一项很有希望的进展是将脉冲压缩到了200as(as为阿秒,1as=10^-18s). 相似文献
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利用高温热解SiH4。的方法获得气相Si原子,然后通过气相Si原子与N2O反应成功得到了亚稳态储能粒子SiO(b^3∏)。通过不断地改进装置和实验探索,掌握了该合成反应的实验规律,并对实验条件进行了优化。N2O与SiH4。的流量配比在8~10,SiH4。稀释比在0.3%左右。热解温度在1160~1170℃时,得到了最强的光谱信号。 相似文献
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为研究煤质特性对激光等离子体的影响,选取8种代表性煤样为实验对象,首先对煤样进行了元素分析和工业分析,并通过实验研究激光与不同煤样之间的相互作用,分析了水分、灰分等对激光等离子体的影响。试验结果表明,煤化程度不同的煤呈现出不同的等离子体时间谱;在等离子体形成的初期,时间谱均呈上升趋势(<1μs),随着等离子体信号的衰减,曲线呈单调下降趋势(约1μs后),煤化程度高的煤种在激光作用约2μs之后发生二次电离;在相同实验条件下,不同煤种的等离子体温度不同,煤化程度越高等离子体温度越高。 相似文献
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从激光推进的要求出发,阐述了用于激光推进的高功率激光器的选择原则,即激光器必须满足:(1)高的平均功率和峰值功率;(2)高的单脉冲能量;(3)高的重复频率;(4)优良的大气传输特性。主要分析了目前YAG固体激光器、自由电子激光器和TEA脉冲CO2激光器的特点,通过上述4个方面性能的比较,认为在目前水平下,TEA脉冲CO2激光器是进行激光推进的首选强激光源,其优点表现在:功率可达10kW量级,单脉冲能量可达0.5~1kJ,重复频率为20~40Hz;激光波长处于大气传输窗口,对大气变化不敏感;工作物质快速流动,不存在热透镜效应和破坏阈值;相关光学元件易于制造;光束质量较好;运行成本低。 相似文献
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0.53μm激光产生的超热电子的实验观测 总被引:1,自引:1,他引:0
介绍了在“神光”I号装置上利用波长0.53pμm、脉宽τ约750ps、能量60~230J激光(靶面激光强度1×10 ̄(13)~5×10 ̄(15)W/cm ̄2)照射Au盘靶和Au拄黑腔靶产生超热电子的实验观测结果与分析。实验测量10keV以上硬X光谱和通量表明:采用倍频激光可以使超热电子能量明显比基频光小一个量级左右,超热电子温度T_h、热电子温度T_e均降低一半左右,受激Raman散射光能量E_(SRS)减少二个多量级。在我们的实验条件下,Au盘靶(等离子体定标尺度L≤100μm)产生超热电子的主要机制可能是双等离子体衰变和共振吸收,此外还有受激Raman散射(n≈n_c/4),100μm<L≤240μm超热电子产生的主要机制是TPD,此外还有SRS(n≈n_c/4);黑腔靶(L≥300μm)超热电子产生的主要机制是SRS(n<n_c/4)。 相似文献