基于C语言的等效电子耦合原子态的编程计算

详述了用turboc2.0编程计算等效电子LS耦合原子态的方法,并给出了计算nf5电子组态的LS耦合原子态的具体程序.     

多个未满l次壳层等效电子LS耦合原子态的多重谱项

给出用Matlab编程计算多个未满l次壳层的等效电子LS耦合原子态的矩阵计算方法,具体计算了4f75d电子组态LS耦合原子态的多重谱项的重数.     

多个未满l次壳层等效电子的耦合原子态的计算

给出用专门处理二维关系表格的FoxPro编程计算多个未满／次壳层的等效电子LS耦合原子态的计算方法,具体计算了4f^75d电子组态的LS耦合原子态．     

基于Matlab的等效电子耦合原子态的矩阵计算

用专门处理矩阵的Matlab语言编程,用矩阵的思想给出了计算等效电子LS耦合原子态的计算方法.具体计算了h10电子组态的耦合原子态.     

用Schaefer和Harris方法计算LS耦合原子态及其简洁本征函数

应用推广Schaefer和Harris的方法(即对于给定的电子组态,在Slater行列式基上构造算符L2+λS2的矩阵,通过对角化此矩阵求得LS耦合原子态的本征函数)开发一套Fortran程序,不仅可以求得某一对称下最简洁的的LS本征函数,而且能够求得任一电子组态(同科电子组态和非同科电子组态)的所有LS耦合原子态.作为例子,具体计算Np(Z=93)电子组态5f46d的LS耦合原子态和对应于6I光谱项的最简洁的LS本征函数.     

锂原子低激发态能量的精细结构

利用变分原理，计算出锂原子(类锂离子)第一激发态能量，再用所得到的原子态波函数计算出LS耦合的第一激发态能级的精细结构，将计算结果与实验值比较，误差很小。     

氦原子Rydberg态10G—10M磁精细结构的计算

通过自洽迭代求解Hartree方程，得到了氦原子1snl组态下的严格数值解波函数，以此构造LS耦合谱项(支项)波函数作为基矢.采用线性变分法，同时考虑交换作用和Breit-Bethe近似下的磁相互作用项，计算了氦Rydberg态10G—10M系列能级的磁精细结构，计算结果很好地符合已有的实验值.对计算方法的进一步改进提出了设想和讨论. 关键词： 氦原子 Rydberg态 磁精细结构 自洽迭代     

原子的价壳层激发态波函数和跃迁特性

本文探讨了快电子碰撞下判别原子跃迁多极性的方法,指出了从实验上由广义振子强度比和光学振子强度比及中间耦合系数的归一化特性来确定中间耦合系数的方法.然后以氩原子为例,计算了其价壳层激发的中间耦合系数,并在2500 eV入射能量下实验测量了氩原子跃迁到3p54s[3/2]1和3p54s′[1/2]1的广义振子强度比,在此基础上阐明了氩原子价壳层激发的多极性,从实验上获得了氩原子3p54s[3/2]1和3p54s′[1/2]1的中间耦合系数.本文得出了LS耦合的波函数足以描述氩原子的光子或快带电粒子碰撞激发过程的结论,这是由于氩原子基态的LS耦合特性在快电子激发过程中选择了激发态波函数中的单态成份决定的.并指明该结论可以推广到描述其它原子的光子或快带电粒子的碰撞激发过程.     

L-S耦合中原子基态诸量子数的计算

由原子基态的电子组态所形成的可能状态中,能级最低的为原子的基态.在LS耦合中,利用原子中电子的壳层分布,应用洪特定则,可以推导出几个公式计算各种原子基态的总轨道角动量量子数L、总自旋角动量量子数S和总角动量量子数J.一、原子基态(L,S,J)的计算 大多数元素的原子中只有一个次壳层未被电子占满,计算时只需计及这一个次壳层中的电子,其他已占满的次壳层无需考虑.下面先讨论这种情形. 根据洪特定则,由同一电子组态所形成的原子状态中,S最大的态能级最低;具有相同S的态中,L最大的态能级最低.所以,由原子基态电子组态所形成的状态中,S…     

同科电子j-j耦合形成的原子态

本文介绍一种较简便的计算同科电ｊ－ｊ耦合形成的原子态的方法．从计算结果看出，同一个同科电子组态，无论是Ｌ－Ｓ耦合还是ｊ－ｊ耦合，它们形成的原子态数相同，而且表征原子状态的总角动量量子数Ｊ的值也相同．     

The role of the oscillator strength in the determination of plasma densities

The problem is considered of deducing the electron density of a plasma from the widths of isolated, optically thin lines radiated by the ionic species. From the close connection between the line width calculated in the impact approximation and the atomic oscillator strengths for the collision-induced transitions which contribute to the width, it follows that accurate knowledge of these oscillator strengths is important, particularly in those cases where a few transitions are predominant. This, in turn, implies that careful consideration should be given to the coupling scheme which is used to describe the configuration of the atomic electrons. An important example of a situation where strong deviations occur from the commonly used LS coupling is the case of a single outer electron highly escited above the energies of the inner electrons. Although a form of pair coupling should, in general, be used in such a situation, special cases arise for which LS coupling is still valid. Criteria are derived for distinguishing these cases, an example of which is the 4041A?line of singly-ionised nitrogen. The calculation of the Stark width of this line is discussed in detail and the result compared with a recent measurement. An example of a line whose width cannot be calculated in pure LS coupling is the 4552A?line of singly-ionised nitrogen. This case is also evaluated and the result compared with experiment.     

自旋-轨道耦合对磁性绝缘体磁光Kerr效应的影响

采用单原子能级跃迁模型,导出在同时考虑自旋交换劈裂和自旋轨道耦合时磁光Kerr旋转的微观表达式,并就四能级跃迁情况,研究了磁光效应随原子基态及激发态能级自旋轨道耦合常数的变化规律.结果表明:磁光Kerr旋转角与自旋轨道耦合劈裂能量不成正比;单原子能级自旋轨道耦合常数为正或中间激发态自旋轨道耦合常数为负时,有利于提高磁光Kerr旋转. 关键词： 磁光Kerr效应 自旋轨道耦合 线性响应核 劈裂     

Emergence of strong exchange interaction in the actinide series: the driving force for magnetic stabilization of curium

Using electron energy-loss spectroscopy, many-electron atomic spectral calculations, and density functional theory, we show that angular-momentum coupling in the 5f states plays a decisive role in the formation of the magnetic moment in Cm metal. The 5f states of Cm in intermediate coupling are strongly shifted towards the LS coupling limit due to exchange interaction, unlike most actinide elements where the effective spin-orbit interaction prevails. Hund's rule coupling is the key to producing the large spin polarization that dictates the newly found crystal structure of Cm under pressure.     

应用Matlab推求等效电子的光谱项

阐述了用Matlab的函数推求等效电子LS耦合的光谱项的方法,具体推求了3个等效d电子和6个等效f电子组态的光谱项。     

从LS耦合到jj耦合的过渡

以两个光学电子的原子的ｓｐ和ｐ＾２组态为例,分析了由于电子自旋－轨道磁相互作用相对于静电相互作用的增强而导致原子状态的角动量从ＬＳ耦合过渡到ｊｊ耦合。