QJ23型电桥

改进后的ＱＪ２３型电桥，可交换桥臂测量，从而消除比便臂电引起的误差，同时增加一个×０．１Ω可调电阻，有效数字可提高１位。     

任意逆循环的致冷系数

由任意正循环的效率η（Ｑ１－Ｑ２）／Ｑ１，容易被误为与其相应逆循环的致冷系数也必是ε＝Ｑ２／（Ｑ１－Ｑ２）．本文论述了任意逆循环致冷系数的正确表达式，并对文献［１］提出了某些疑问．     

论高速运动物体速度合成的非交换性

一般有关相对论力学的教科书上并不提到速度合成问题［１］，有的书谈到速度合成时往往只给出牵连速度Ｖ沿ｘ轴特定方向的速度合成公式［２］［３］［４］，而没有给出一般的速度合成公式．本文简明地推导了一般速度合成公式，并阐述了狭义相对论中的速度合成的非交换性的本质．     

快速判断单电桥内有无电池

要检查携带式直流单电桥内有无电池,一般是将电池盖卸下查看．若单电桥内装有电池,须再将电池盖装上．为了减少这一卸一装的麻烦,下面以ＱＪ－２３型单电桥为例,介绍能够安全、快速判断单电桥内是否装有电池的方法,并简述可以这样做的理由（参看电路图１）．先将单电桥的比例臂转盘取最大值,即Ｒ１／Ｒ２＝１０００,取比较臂电阻Ｒ≥１０００Ω,测量臂不接电阻（视Ｒｘ＝∞）;然后按下电源按钮Ｂ及检流计按钮Ｇ．这时,若检流计指针偏转,则单电桥内装有电池;若不偏转则未装电池．对单电桥内装有电池的情况,设（三只串联）电池的…     

关于变质量物体运动方程各项意义的正确解释

关于变质量物体运动方程各项意义的阐明，在现行各种理论力学教程中［１］［２］［３］，有的不够确切，有的不够全面．本文针对这些解释作出详述，以供参考．     

NⅢ—ArⅩⅣ离子的双电子激发六重态跃迁的理论计算

根据相对论多组态理论，采用ＧＲＡＳＰ２（１９９２）程序计算了ＮⅢ—ＡｒⅩⅣ的１ｓ２ｓ２ｐ３６Ｓ０－１ｓ２ｓ２ｐ２３ｄ６Ｐ跃迁精细结构，计算的波长值与Ｊ．Ｈ．Ｂｌａｎｋｅ［１］等人的计算值和实验值进行了比较，并为六重态离子谱线辨识提供了有益的参考。     

粒子－转子模型分析超形变转动带

利用三轴粒子－转子模型计算了（１９３）Ｔｌ超形变带γ跃迁能量，运动学转动惯量Ｊ（１）和动力学转动惯量Ｊ（２），并与实验值进行比较得到了满意的结果；预言了Ｂ（Ｍ１）值以及动力学电四极矩Ｑ（１）和Ｑ（２）指出在超形变带的分析中粒子－转子模型是一种可以采用的方法．     

N_2分子X~1Σ_g~ ,A~3Σ_u~ 和B~3Π_g的势能函数

用文献［１，２，８］介绍的方法推导了Ｎ２分子的基态（Ｘ１Σ＋ｇ）和激发态（Ａ３Σ＋ｕ和Ｂ３Πｇ）的合理离解极限。计算并比较了在６－３１１Ｇ基集合，ＵＨＦ、ＣＩＤ、ＵＣＩＳＤ和ＱＣＩＳＤ水平下Ｎ２分子上述三个电子态的平衡结构和谐振频率；并用ＱＣＩＳＤ／６－３１１Ｇ计算了各态的系列单点势能值，由正规方程组拟合Ｍｕｒｒｅｌ－Ｓｏｒｂｉｅ函数得到了相应各态的完整势能函数，结果与实验数计算值符合得比较好。     

关于氦原子第一激发态能级

本文从对Ｋｉｊ、Ｊｉｊ的一般性讨论出发，给出氦原子第一激发态能级次序，指出了与文献［４］、［５］、［６］、［７］及［８］的差异所在．     

牛顿环实验非等精度分析的讨论

牛顿环实验非等精度分析的讨论张希纯（上海机械学院２０００９３）牛顿环实验的非等精度测量问题已作了许多有益的讨论（１）（２）．文［１］中提出测量牛顿环凸透镜半径的误差主要来源于对准条纹时的对准误差．文［２］用标准差传递的“方和根”法得到了误差公式是的函...     

化合物（Et_4N）_2［Pd_2（mp）_2（μ－mpH）_2］的NMR研究

采用１Ｈ－１ＨＣＯＳＹ，ＨＭＱＣ、ＨＭＢＣ等２ＤＮＭＲ技术对化合物（Ｅｔ４Ｎ）２［Ｐｄ２（ｍｐ）２（μ－ｍｐＨ）２］进行１Ｈ、１３ＣＮＭＲ谱数据分析与归属．表明它在ＤＭＳＯ溶液中仍保持原有固体状态的分子结构．     

N2分子X^1Σg^＋,A^3Σu^＋和B^3Пg的势能函数

用文献［１，２，８］介绍的方法推导了Ｎ２分子的基态（Ｘ＾１Σｇ＾＋）的激发态（Ａ＾３Σｕ＾＋和Ｂ＾３Пｇ）的合理离解极限。计算并比较了在６－３１１Ｇ＾＊基集合，ＵＨＦ、ＣＩＤ、ＵＣＩＳＤ和ＱＣＩＳＤ水平下Ｎ２分子上述三个电子态的平衡结构和谐振频率；并用ＱＣＩＳＤ／６－３１１Ｇ＾＊计算了各态的系列单点势能值，由正规方程组拟合Ｍｕｒｒｅｌｌ－Ｓｏｒｂｉｅ函数得到了相应各态的完整势能函数，结果与实验数计     

QJ23型电桥的再改进

再改进后的ＱＪ２３ 型电桥能在不同比例的情况下消除系统误差, 并较好地解决测不准问题     

简立方格子上界面的自旋S（1）反铁Ising模型研究

本依据献［１］用自旋Ｓ（１）Ｉｓｉｎｇ模型研究了具有近邻（Ｊ１）和次近邻（ＲＪ１）相互作用的简立方格子的（１００）、（１１０）和（１１１０界面性质。在体内为反铁磁相互作用下，分析了界面的基态，并用Ｍ－Ｃ方法计算了界面的低温性质，给出了ＳＣ格子的三类Ｔ－Ｒ界相图，由此讨论了二类界面相变（宏观刻面和粗化）及其在氯化钠晶体界面上的应用。     

氙灯泵浦新型晶体NdS－FAP的激光特性

测量了新型晶体ＮｄＳ－ＦＡＰ，［ＮｄＳｒ５（ＰＯ４）３Ｆ］的非偏振光吸收光谱。它具有宽的有效吸收带，在５７５ｎｍ和８０４．５ｎｍ处有二个强的吸收峰。采用微型氙灯泵浦实现了自由运转和染料片调Ｑ运转。激光输出波长为１．０５９μｍ。自由运转的阈值能量仅为１５０ｍＪ，斜效率为１．２５％；调Ｑ输出的峰值功率密度为１０ＭＷ／ｃｍ２。测量了发射光谱及不同腔长、不同染料片小信号透射率情况下的输出能量、脉冲宽度等。     

计算l~n组态LS允许值的递推方法

计算ｌｎ组态ＬＳ允许值通常采用列举法［１］－［８］对ｌ，ｎ大的组态计算十分繁琐．本文提出计算 ｌｎ组态 ＬＳ允许值的速推方法，使计算大为简化，且易于由计算机完成．给出了ｇｎ组态的分类结果．指出了文献［８］中的疏忽．     

直流双臂电桥在测定金属杨氏模量中的应用

本阐述了QJ44型直流双臂电桥的适用范围及测量原理,将对长度及长度增量表示的金属杨氏模量公式换算成以电阻及电阻增量表示的杨氏模量公式。从而通过测量金属丝拉伸前后的电阻值,计算出金属杨氏模量。     

简立方格子上界面的自旋S（1）反铁磁Ising模型研究

本文依据文献［１］用自旋Ｓ（１）Ｉｓｉｎｇ模型研究了具有近邻（Ｊ１）和次近邻（ＲＪ１）相互作用的简立方格子的（１００）、（１１０）和（１１１）界面性质．在体内为反铁磁相互作用下，分析了界面的基态，并用Ｍ－Ｃ方法计算了界面的低温性质，给出了ＳＣ格子的三类Ｔ－Ｒ界面相图，由此讨论了二类界面相变（宏观刻面和粗化）及其在氯化钠晶体界面上的应用．     

介绍一个静电演示实验——静电火花放电能量的测量

决定静电燃爆的一个重要因素，就是静电点火能量，本文介绍一种利用简单的静电仪器手提ＱＳ１８Ａ型万能电桥和手提ＤＷＪ－８１型静电电位计，在课堂上演示测量静电火花放电能量的方法．     

j—j耦合中J（J=1）校正项

此文以第四族元素第一激发（ｎｐ）＾１［（ｎ＋１）ｓ］＾１为例，在（ＪＭＪ）表象中，建立新的单组态谱项能量表达式，添加α（Ｊ＋１）校正项后，显著地改善谱项理论值与实验值拟合程度。