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相似文献
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1.
合成了ErFe29-x-yCoxMy化合物(M=Cr, V, Ti, Mn, Ga, Nb )并用x射线衍射和磁测量等手段研究了它们的结构和磁性. 发现Fe基Er(Fe,M)29化合物结晶成哑铃对Fe-Fe无序替代的Th2Ni17型结构(P63/mmc空间群)而不能形成Nd3(Fe,Ti)29型结构,因此其化学式也可以用Er2-n(Fe,M)17+2n (n=0.2)表示. 当ErFe29化合物中部分Fe原子被M原子所取代时,其居里温度均有一定程度的提高. 所有Er(Fe,M)29化合物在室温均为易面型各向异性. 当Er(Fe,M)29 (M=Cr, V)中的部分Fe原子被Co原子取代且Co原子数与Fe原子数达到一定比值时,得到一个单斜结构的新相. 磁测量表明ErFe19.5Co6V3.5在室温可能为单轴各向异性,在162K出现自旋重取向,其各向异性由易轴型变为易面型. 在5K下于难磁化方向磁化时观察到一个一级磁化过程(FOMP). 关键词: 稀土金属间化合物 晶体结构 磁晶各向异性  相似文献   

2.
利用x射线衍射和磁测量研究了不同稳定元素Co以及Ti,V和Cr替代对Nd3Fe29-x-yCoxMy(M=Ti,V,Cr)化合物结构和磁性的影响.研究发现:每一个稳定元素都有一替代量极限,在此极限以内所有化合物均为Nd3(Fe,Ti)29型结构,A2/m空间群.不同稳定元素的溶解极限不同.Co的替代量与稳定元素有关,当以Cr作为稳定元素时,Cr的替代量随着Co含量的提高而提高,直到得到纯Co基3:29相化合物.Ti和V作为稳定元素时,Co原子的最大替代量分别为6.63和12.所有Nd3(Fe,Co,M)29(M=Ti,V,Cr)化合物在室温下均表现为平面各向异性.Nd3Fe26.8-xCoxV2.2的居里温度TC和饱和磁化强度Ms随着Co含量的增加而单调增加,自旋重取温度随Co含量增加而呈上升趋势,但在x=6处有一最小值,这可能与Co的择优占位有关;而Nd3Fe29-x-yCoxCry的居里温度和饱和磁化强度随着Co含量的增加先增加后降低,只在x=0和x=6处观察到自旋重取向现象.  相似文献   

3.
通过X射线衍射分析和磁测量研究了Gd-Fe-Co-Cr四元系中对应于化学式Gd3(Fe,Co,Cr)29且Gd含量为一定值的截面内富Fe,Co区的相关系,重点探索了高Co含量3∶29型化合物合成的可能性,研究了3∶29型Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的结构与磁性.研究结果表明,获得3∶29型单相Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的范围为:y=5,0≤x≤0.7;y=5.5,0.7≤x≤0.8和y=6,0.8≤x≤0.9.基于对Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物成相条件的研究,成功地合成了纯Co基Gd3Co29-yCry化合物,其固溶范围为6.5≤y≤7.3.3∶29型单相Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的晶体结构都属于单斜晶系,Nd3(Fe,Ti)29型结构,空间群为A2/m.得到3∶29型单相Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的固溶极限即Co含量的极大值与稳定元素Cr含量有关.Co原子的含量越高,所需稳定元素Cr的含量越大.值得注意的是,用Co原子替代Fe原子会导致Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物磁晶各向异性的显著改变.当x≥0.4时,化合物的磁晶各向异性从易面型转变为易轴型.  相似文献   

4.
利用x射线衍射和磁测量研究了不同稳定元素Co以及Ti,V和Cr替代对Nd3Fe29-x-yCoxMy(M=Ti,V,Cr)化合物结构和磁性的影响.研究发现:每一个稳定元素都有一替代量极限,在此极限以内所有化合物均为Nd3(Fe,Ti)29型结构,A2/m空间群.不同稳定元素的溶解极限不同.Co的替代量与稳定元素有关,当以Cr作为稳定元素时,Cr的替代量随着Co含量的提高而提高 关键词: 3(Fe')" href="#">Nd3(Fe Co 29')" href="#">M)29 结构 磁性  相似文献   

5.
3∶29型Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的成相与结构   总被引:2,自引:0,他引:2       下载免费PDF全文
通过X射线衍射分析和磁测量研究了Gd-Fe-Co-Cr四元系中对应于化学式Gd3(Fe,Co,Cr)29且Gd含量为一定值的截面内富Fe,Co区的相关系,重点探索了高Co含量3∶29型化合物合成的可能性,研究了3∶29型Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的结构与磁性.研究结果表明,获得3∶29型单相Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的范围为:y=5,0≤x≤0.7;y=5.5,0.7≤x≤0.8和y=6,0.8≤x≤0.9.基于对Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物成相条件的研究,成功地合成了纯Co基Gd3Co29-yCry化合物,其固溶范围为6.5≤y≤7.3.3∶29型单相Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的晶体结构都属于单斜晶系,Nd3(Fe,Ti)29型结构,空间群为A2m.得到3∶29型单相Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的固溶极限即Co含量的极大值与稳定元素Cr含量有关.Co原子的含量越高,所需稳定元素Cr的含量越大.值得注意的是,用Co原子替代Fe原子会导致Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物磁晶各向异性的显著改变.当x≥0.4时,化合物的磁晶各向异性从易面型转变为易轴型 关键词: 3(Fe1-xCox)29-yCry化合物')" href="#">Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物 相关系和相结构 X射线衍射 磁晶各向异性  相似文献   

6.
(Nd1-xErx)3Fe273Ti17化合物的结构与磁性   总被引:1,自引:1,他引:0       下载免费PDF全文
通过x射线衍射分析和磁性测量对(Nd1-xErx)3Fe273Ti17化合物的结构与磁性进行了研究.单相(Nd1-xErx)3Fe273Ti17化合物的成相范围为x=00—05之间,所有化合物均属于单斜晶系、Nd3(Fe,Ti)29型结构和A2/m空间群.着Er含量的增加,(Nd1-xErx)3Fe273Ti17化合物的晶胞体积、居里温度TC和5K下的饱和磁化强度Ms均单调减小,而5K下的饱和磁化强度Ms和Er含量的关系与稀释模型所描述的结果相一致.(Nd1-xErx)3Fe273Ti1 关键词: (Nd1-xErx)3Fe273Ti17化合物 磁晶各向异性 自旋重取向 磁相图  相似文献   

7.
制备出具有室温单轴磁晶各向异性的非间隙型Co基Gd3Co29-xCrx化合物(x=65和70),x射线衍射和磁性测量表明所有单相化合物均属于单斜晶系,Nd3(Fe,Ti)29型结构和A2/m空间群.Gd3Co29-xCrx化合物的居里温度在x=65时为412 K,x=70时为359 K. Gd3Co29-xCrx化合物在x=65 时磁化强度随温度的变化曲线表明,在居里温度以下的某一温度处有一补偿点,在补偿点处求得晶格分子场系数nRT=33 T f.u./μB. 关键词: Gd3Co29-xCrx化合物 x射线衍射 磁晶各向异性  相似文献   

8.
合成了(Nd1-xErx)3Fe25Cr4.0(0≤x≤1.0)系列化合物并采用x射线衍射和磁测量等手段研究了它们的结构和磁性.发现当0≤x≤0.8时化合物保持Nd3(Fe,Ti)29型结构,属于单斜晶系,A2/m空间群,当0.8<x≤1.0时,化合物形成一种哑铃对Fe-Fe无序替代Th2Ni17结构,P63/mmc空间群.随着Er含量的增加,化合物的居里温度TC和饱和磁化强度Ms单调下降.当x=0时,Nd3Fe25Cr4.0化合物的易磁化方向非常靠近[040]方向,仅略微偏离15结构的基面,但随Er含量的增加,(Nd1-xErx)3Fe25Cr4.0化合物的易磁化方向从靠近[040]方向转向靠近[4 0 2]方向,同时与15结构的基面所成的倾角也增大.通过测量交流磁化率发现,x=0-0.4和x=1.0的化合物在低温下出现自旋重取向.在x=0-0.4的化合物中,自旋重取向温度Tm随Er含量增加单调升高.用高达13T的磁场测量难磁化方向的磁化曲线发现,在0≤x≤0.8的化合物中发生了一级磁化过程(FOMP),其临界场Bcr随Er含量的增加而降低.  相似文献   

9.
合成了 (Nd1 -xErx) 3Fe2 5Cr4 . 0 (0≤x≤ 1 .0 )系列化合物并采用x射线衍射和磁测量等手段研究了它们的结构和磁性 .发现当 0≤x≤ 0 . 8时化合物保持Nd3(Fe,Ti) 2 9型结构 ,属于单斜晶系 ,A2 m空间群 ,当 0 8相似文献   

10.
R3(Fe1-xCox)29-yCry(R=Gd,Sm)化合物相稳定性研究   总被引:2,自引:0,他引:2       下载免费PDF全文
在制备出Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物基础上,成功制备出Sm3(Fe1-xCox)29-yCry化合物,通过x射线衍射和热磁分析对R3(Fe1-xCox)29-yCry(R=Gd,Sm)化合物相稳定性进行了研究,利用原子半径的几何因素解释了高Co含量3:29型化合物必须要有较多稳定元素的原因.对于不同的稳定元素,稳定元素半径越大,所需稳定元素含量越少,可是稳定元素的半径愈大,其增大晶格常数的能力愈强,这反而不利于稳定3:29相.通过对R3(Fe1-xCox)29-yCry(R=Gd,Sm)化合物相稳定性的研究,成功地制备出具有室温单轴磁晶各向异性的Gd3(Fe1-xCox)29-yCry(0.4≤x≤1.0;4.0≤y≤6.5)及新的Sm3(Fe1-xCox)29-yCry(0.4≤x≤1.0;4.5≤y≤7.5)化合物.  相似文献   

11.
The57Fe Mössbauer spectra have shown that the hyperfine field of DyFe10Si2 alloy and its quadrupole splitting at the 8i sites change steeply at 210 K, which are attributed to the spin reorientation transition. The stabilizing elements for the formation of the ThMn12-structure can affect on the spin reorientation transition temperature. The differences of spin reorientation transition temperature of DyFe10Si2, DyFe10V2 and DyFe11Ti alloys had been discussed. The quadrupole splitting at 8i sites of DyFe10Si2 alloy changes its sign at 210 K.  相似文献   

12.
Y(Fe,M)12化合物的电子结构与磁性(M=Nb,Si)   总被引:2,自引:2,他引:0  
采用新近发展的全势能线性缀加平面波((L)APW) 局域轨道(lo)和广义梯度近似(GGA)密度泛函方法计算了Y(Fe,M)12化合物(M=Nb,Si)的电子结构,得到了相应的总态密度和局域态密度,并分析了替代原子与替代晶位不同引起态密度的变化。根据计算结果预测的居里温度变化与实验结果基本一致。  相似文献   

13.
14.
RE Baumbach  X Lu  F Ronning  JD Thompson  ED Bauer 《J Phys Condens Matter》2012,24(32):325601, 1-325601, 7
The temperature (T)-pressure (P) phase diagrams are reported for the tetragonal layered compounds CeRu(2)Al(2)B, CeRu(2)Ga(2)B, and CeRu(2)Ga(2)C, studied by magnetization, specific heat and electrical resistivity. These systems exhibit localized 4f magnetic ordering with ferromagnetic ground states at T(C)?=?12.8?K, 16.3?K, and 17.2?K, respectively. Chemical and applied pressure both increase T(C) in a similar manner. The evolution of properties with chemical and applied pressure suggests that these phase diagrams may be connected in a Doniach-like picture where CeRu(2)Al(2)B is furthest from the possible quantum phase transition and CeRu(2)Ga(2)C is the nearest.  相似文献   

15.
Motivated by some questions in the path integral approach to (topological) gauge theories, we are led to address the following question: given a smooth map from a manifoldM to a compact groupG, is it possible to smoothly “diagonalize” it, i.e. conjugate it into a map to a maximal torusT ofG? We analyze the local and global obstructions and give a complete solution to the problem for regular maps. We establish that these can always be smoothly diagonalized locally and that the obstructions to doing this globally are non-trivial Weyl group and torus bundles onM. We explain the relation of the obstructions to winding numbers of maps intoG/T and restrictions of the structure group of a principalG bundle toT and examine the behaviour of gauge fields under this diagonalization. We also discuss the complications that arise in the presence of non-trivialG-bundles and for non-regular maps. We use these results to justify a Weyl integral formula for functional integrals which, as a novel feature not seen in the finite-dimensional case, contains a summation over all those topologicalT-sectors which arise as restrictions of a trivial principalG bundle and which was used previously to solve completely Yang-Mills theory and theG/G model in two dimensions.  相似文献   

16.
Gold-197 Mössbauer spectroscopy has been used to investigate the MAu system (M=K, Kb, Cs). Of the 11 alloys RbAu and CsAu give Mössbauer spectra consistent with cubic gold environments, while (2,2,2-crypt M) Au, (M=K, Pb, Cs) all have cubic gold environments. Comparison of the isomer shifts for the crypted and uncrypted salts leads to the conclusion that in RbAu and CsAu considerable electron density is removed from the gold 5d orbitals.  相似文献   

17.
M3La(BO3)3(M=Ca,Sr,Ba)基质中Eu3+的光致发光   总被引:1,自引:0,他引:1  
研究了M3La(BO3)3(M=Ca,Sr,Ba)基质中Eu3+的激发光谱和发射光谱.结果表明,最强激发峰均为394nm,并均有λ<300nm的较强电荷迁移带;按Ca-Sr-Ba的顺序,各发射峰峰值逐渐红移;Eu3+的最佳发射浓度分别为xEu3+=0.10、0.09、0.20;Eu3+的5D0→7F2跃迁发射的浓度猝灭机理分别为电偶极-四极、电偶极-偶极和电偶极-偶极相互作用.  相似文献   

18.
分别用固相反应和柠檬酸盐溶胶-凝胶法制备义组成为Sr2(Gd1.5Ce0.5)Cu2Oz的前驱物,再用真空烧结的方法合成了(Hg,M)-1222相铜氧化合物(Hg0.75M0.25)Sr2(Gd1.5Ce0.5)Cu2Oz(M=W,Mo,V,Cr,Ti)。溶胶-凝胶法同固相法相比混合更均匀,反应温度低,成相情况好,改进该方法后,用溶解度较高的Ce(NO3)3代替不溶于硝酸的CeO2,制得了纯1222相。研究了不同退火条件对样品电阻温度特性的影响的影响,发现高氧压退火有助于超导转变,M=W,Mo时得到超导体,Tc(onset)在13-27K之间。  相似文献   

19.
Here two new high-Tc superconductors are reported of the (Cu,M)-1232 structure containing a fluorite-structured (Ce,Y)-O2-(Ce,Y)-O2-(Ce,Y) triple-layer block between two adjacent superconductive CuO2 planes. The new superconductors were found through substitution studies at the Mo site in the recently synthesized superconductor, (Cu0.75Mo0.25)Sr2(Ce0.67Y0.33)3Cu2O11+δ or (Cu0.75Mo0.25)-1232 [Y. Morita, T. Nagai, Y. Matsui, H. Yamauchi, M. Karppinen, Phys. Rev. B 70 (2004) 174515. [10a]]. Essentially single-phase samples of the (Cu0.75M0.25)-1232 phase with M=W, Re and Pb were obtained by an ambient-pressure solid-state synthesis method. Through a subsequent high-pressure oxygenation (HPO) treatment carried out at 5 GPa and 500 °C in the presence of Ag2O2 as an oxygen source the M=W and Re samples were successfully ‘superconductorized’. Introduction of Pb was found to markedly enhance the speed of the formation of the 1232 phase, but the (Cu,Pb)-1232 samples did not exhibit superconductivity. Among the superconductive (Cu,M)-1232 samples, the highest Tc value of 56 K was achieved for (Cu0.75Re0.25)-1232. It is likely that the higher the average valence of cations in the (Cu,M)O1+δ charge-reservoir is, the more can the phase accommodate excess oxygen upon HPO treatment and the higher is the resulting Tc value.  相似文献   

20.
Nuclear magnetic resonance (magic angle spinning) spectra of 7Li, 27Al, 87Rb, and 133Cs nuclei are measured in Li2 M 3Al(MoO4)4 triple molybdates (M = Rb, Cs) for the first time. Analysis of the nuclear magnetic resonance spectra reveal considerable asymmetry in the distribution of the electric charge throughout the crystal lattices of the compounds.  相似文献   

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