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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 203 毫秒

1.  0.1~3 000 MPa下碳化硅顶砧拉曼光谱作为压力计的研究  
   瞿清明  郑海飞《高压物理学报》,2007年第21卷第3期
    利用Mao-Bell型水热金刚石压腔,以6H型碳化硅晶体作为顶砧,在常温下对碳化硅顶砧的不同点位进行拉曼光谱的原位测量,探讨了在一定条件下利用碳化硅顶砧的969拉曼峰位移作为压力标定的可行性、所具有的优点及需要改进的方面,并且得到了室温下的压力测量公式。    

2.  高温高压下干酪根在水中变化的拉曼光谱原位分析  
   陈晋阳  张红  肖万生  翁克难  郑海飞《光谱实验室》,2004年第21卷第6期
   金刚石作为顶砧 ,通过顶砧压腔装置对干酪根在水中的变化进行拉曼光谱的原位分析 ,压力采用常温常压下石英 4 6 4cm-1的拉曼峰确定。在 2 4 0℃之前 ,可得到水、干酪根以及石英清晰的拉曼峰 ,之后 ,由于金刚石的荧光效应 ,使拉曼信号消失。实验中发现 ,温度从最高温度 4 40℃降到 2 4 0℃ ,拉曼光谱图显示干酪根降解生成了有机小分子    

3.  26℃和常压至1.5 GPa压力下2-甲基戊烷拉曼光谱研究  
   刘俊杰  郑海飞《光谱学与光谱分析》,2007年第27卷第11期
   利用碳化硅压腔在常压至1.5 GPa和26℃条件下对液态2-甲基戊烷进行了拉曼光谱测量,讨论了C-H拉曼峰频率、强度、面积、以及谱峰宽度随压力升高的变化规律.实验结果表明,2-甲基戊烷的拉曼位移在2 800~30 00 cm-1范围内的CH3和CH2的伸缩振动谱峰随着压力的增大均连续向高波数位移,其拉曼位移与压力的关系可以表示为vas(CH3)=0.013 1p 2 960.1,vs(CH3)=0.008 8p 2 871.0,vas(CH2)=0.008 9p 2 930.2,vas(CH2)'=0.007 0p 2 903.1和vs(CH2)=0.007 9p 2 844.7.另外处理实验结果时发现,在0~1.5 GPa条件下,2-甲基戊烷的vas(CH3)拉曼位移可以进行压力标定,其方程为:P(MPa)=76.2(Δvp)2 960 21.65(r2=0.995 8).该压力体标定剂,适合于不希望有Si和Al等元素出现的体系.    

4.  高压下正戊醇的拉曼光谱原位研究  
   田锋  郑海飞《光谱学与光谱分析》,2010年第30卷第4期
   在室温(23℃)高压条件下,利用立方氧化锆压腔研究了正戊醇在波数800~3 000 cm-1范围内的拉曼光谱。拉曼谱峰随着压力的增大变得越来越尖锐,C—H伸缩振动峰在高压下不易被分离。在0.1 MPa~1.75 GPa,其C—H伸缩振动峰均随着压力的增大向高波数方向线性移动,拉曼频移与压力的线性拟合方程分别为:P(MPa)=69.652 65.(Δνp)single,T=23℃+105.806 93,0(Δpν)single(cm-1)≤23;P(MPa)=77.974 04.(Δpν)2 960,T=23℃+95.390 5,0(Δνp)2 960(cm-1)≤21;P(MPa)=126.956 39.(Δpν)2 863,T=23℃-110.648 09,0(Δpν)2 863(cm-1)≤13。正戊醇的C—H伸缩振动单峰拟合的波数随压力的变化关系为(sνingle/P)T=(14±1)cm-1,适合用来标定体系压力。在压力为1.75 GPa时,正戊醇的拉曼谱峰有明显跳跃,同时镜下观察到其液-固相转变。液-固相转变过程中的摩尔体积变化为ΔVm=1.84×10-6m3.mol-1。    

5.  常温0.1~2GPa压力下文石的拉曼光谱研究  
   付培歌  郑海飞《光谱学与光谱分析》,2011年第31卷第1期
   利用碳化硅压腔结合拉曼光谱分析技术,研究了常温0.1~2GPa压力下文石的拉曼光谱特征,并得出文石拉曼位移与压力之间的关系:ν153(cm-1)=0.0035p(MPa)+154.0,ν206=0.0060p+206.3,ν704=0.0021p+704.2,ν1085=0.0035p+1085.3。在实验的压力范围内,未观察到文石的相变。另外,与其他碳酸盐矿物(菱镁矿、白云石)类似,0~2GPa压力下文石的对称伸缩振动拉曼位移随压力变化的dν1025/dp值大于超高压条件下的dν1025/dp值,表明碳酸盐矿物[CO3]基团中C—O键的可压缩性和压力有关,其可压缩性在0.1~2GPa时较大,压力升高可压缩性降低。    

6.  29℃和0~1.0 GPa压力下丙三醇的拉曼光谱研究  被引次数:1
   刘俊杰  郑海飞《Guang pu xue yu guang pu fen xi = Guang pu》,2005年第25卷第11期
   利用氧化锆压腔在0~1.0 GPa和29℃条件下对液态丙三醇进行了拉曼光谱测量。实验结果表明,丙三醇的拉曼位移在2 800~3 000 cm-1范围内的CH和CH2的伸缩振动谱峰随着压力的增大均连续向高波数位移,其拉曼位移与压力的关系可以表示为:ν(CH)=0.009 2P+2 886.67和(νCH2)=0.009 4P+2 948.53。另一方面处理实验结果时发现,在0~1.0 GPa下丙三醇的(νCH2)拉曼位移可以进行压力标定,给出了以丙三醇作为压力标定计时的压力标定方程:P=106.4ν-3.14×105。    

7.  常温高压条件下硬石膏相变的原位拉曼光谱研究  
   熊欣  袁学银《光谱学与光谱分析》,2019年第4期
   硬石膏(CaSO_4)是地球上分布最广的硫酸盐矿物之一,为研究硬石膏向高压硬石膏转变的压力条件和相变机理、确定硬石膏拉曼光谱压标的适用范围,实验结合水热金刚石压腔和激光拉曼光谱实验技术,研究了常温高压条件下硬石膏的相变过程以及硬石膏和高压硬石膏的拉曼光谱特征。实验结果显示,常温条件下硬石膏向高压硬石膏发生相变的压力在2.3 GPa左右,但是该相变压力在增压和降压过程中存在较大差异,表明硬石膏与高压硬石膏的转变过程存在明显滞后性,证实了该相变过程属于重建型相变。由于重建型相变的控制因素除了温度和压力之外,还包括相变的速率以及矿物结构的亚稳定性等,从而很好地解释了不同实验者获得的硬石膏与高压硬石膏的相变压力之间存在的巨大差异。与硬石膏相比,高压硬石膏的拉曼光谱特征表现为SO_4对称伸缩振动(ν_1)从1 128.28 cm~(-1)突然下降至1 024.39 cm~(-1),同时对称弯曲振动(ν_2)分裂为441, 459和494 cm~(-1)三个峰,反对称伸缩振动(ν_3)分裂为1 136, 1 148, 1 158和1 173 cm~(-1)四个峰,反对称弯曲振动(ν_4)也分裂为598, 616, 646和671 cm~(-1)四个峰,可以作为判定硬石膏进入高压相态的有效标志。与硬石膏相比,高压硬石膏SO_4振动产生的拉曼峰数量更多、强度更低,表明影响SO_4振动的原子更多、分布更加复杂,这与高压硬石膏晶体结构(独居石结构,单斜晶系)的对称性比硬石膏(斜方晶系)更低相吻合。在硬石膏结构稳定的压力范围内(常压至2.3 GPa),硬石膏SO_4拉曼振动中除了ν_(2, 416)的振动频率变化不显著以外,其余振动均随着压力的升高以稳定的速率向高波数方向移动,同时谱峰的强度、形态和半高宽没有明显改变,从而保证了不同压力下硬石膏的拉曼峰具有一致的拟合误差和压力标定精度。同时,还通过方解石ν_(1, 1 085)拉曼峰随压力的变化速率、方解石向CaCO_3-Ⅱ以及CaCO_3-Ⅱ向CaCO_3-Ⅲ的相变压力对硬石膏压力标定结果进行检验,确定了硬石膏压标的可靠性。    

8.  常温0~1GPa压力下重晶石的拉曼光谱研究  
   Liu CJ  Zheng HF《光谱学与光谱分析》,2011年第31卷第6期
   利用碳化硅压腔装置研究了高压下重晶石的S-O对称伸缩振动v987和对称弯曲振动v452及v462的拉曼光谱变化特征.实验结果表明:在常温和0~1GPa压力范围内重晶石稳定,其拉曼谱峰随压力升高向高波数方向移动,二者的关系表达式分别为:v987=0.004 4p+987.42,v452=0.002 3p+452.6,v462=0.001 8p+462.42,而且伸缩振动受压力的影响比弯曲振动大.重晶石的987 cm-1拉曼谱峰强度约为石英464 cm-1拉曼谱峰的六倍,可作为压腔中良好的压力标定物.实验得到压力与重晶石987 cm-1峰偏移量的关系为:p(MPa)=223.16×(△vp)987-90.35(987 cm-1    

9.  高温高压下方解石相转变的拉曼光谱原位实验研究  
   Liu CJ  Zheng HF《光谱学与光谱分析》,2012年第32卷第2期
   用热液金刚石压腔装置结合拉曼光谱技术研究了高温高压下方解石的相变过程及拉曼光谱特征。结果表明:常温条件下,体系压力增至1 666和2 127 MPa时,方解石的拉曼特征峰155cm-1消失,1 087cm-1峰分裂为1 083和1 090cm-1两个谱峰、282cm-1峰突然降至231cm-1,证明其转变为方解石-Ⅱ和方解石-Ⅲ。在起始压力为2 761MPa和低于171℃的升温过程中,方解石-Ⅲ的拉曼散射的各个特征振动峰没有变化。当温度达到171℃,方解石晶体完全变成不透明状,其对称伸缩振动峰1 087cm-1、面内弯曲振动峰713cm-1和晶格振动峰155和282cm-1均发生突变,说明方解石-Ⅲ相变生成一种碳酸钙新相。体系降至常温,该新相一直保持稳定不变,表明高温高压下方解石向碳酸钙新相的转变过程是不可逆的。方解石-Ⅲ与碳酸钙新相之间的相变线方程为P(MPa)=9.09.T(℃)+1 880。碳酸钙新相的对称伸缩振动峰(ν1 087)随压力、温度的变化率分别为dν/dP=5.1(cm-1.GPa-1),dν/dT=-0.055 3(cm-1.℃-1)。    

10.  硅油作为压力计的拉曼光谱研究  
   Liu J  Sun Q《光谱学与光谱分析》,2010年第30卷第9期
   在金刚石压腔中,硅油作为传压介质,红宅石作为压标,在298.1 K,0.1~5 140.2 MPa下对硅油C-H伸缩振动圪v2906和v2967进行了拉曼光谱的原位测量.实验结果表明:在实验压力范同内,硅油v2906和v2967的拉曼位移与压力具有良好的线性关系.此外,探讨了在实验条件内利用压力介质硅油v2906和v2967的拉曼位移作为压力计的可行性,并且得到了硅油在298.1 K下的压力标定公式:p=0.14[(△vP)2906]2+81.92(△vP)2906+92.01,R2=0.99和P=-0.05[(△vP)v2967]2+73.07(△vP)2967+91.54,R2=0.98(0.1~5 140.2 MPa).    

11.  高温高压下水溶液中硫酸根离子浓度的拉曼光谱定量测定研究  
   田锋  郑海飞  孙樯《光谱学与光谱分析》,2015年第4期
   当前,拉曼光谱通常被应用于定性研究,拉曼光谱的定量研究明显不足。通过理论分析,拉曼光谱的定量研究应当基于其相对强度来进行。据此,通过对三种不同浓度的Na2 SO4溶液进行拉曼光谱分析,得到了常温常压下水溶液中SO2-4离子浓度的定量方程为:c(SO2-4)=4.7796R(r2=0.9994)。此外,对高温高压下硫酸根水溶液的拉曼光谱也进行了研究。光谱分析表明,温度和压力将影响拉曼谱峰强度比值与SO2-4浓度的关系。高温高压下水溶液中SO2-4浓度的定量方程为:c(SO2-4)=4.7796(R+1.469×10-4ΔT +1.340×10-4ΔP ),式中 c(SO2-4)为待测溶液中SO2-4的浓度, R为拉曼谱峰强度的比值R (SO2-4/H2 O ),ΔT为相对于常温(23℃)时的温度差,ΔP 为相对于常压(0.1 M Pa)时的压力差。该方程适用的温度范围为23℃≤ T≤360℃,浓度范围为0.5~1.5 mol · L -1,测量的相对误差为6.5%。对于具有拉曼活性的物质,拉曼光谱实验技术可以用来进行水溶液中物质浓度的定量研究。    

12.  石英拉曼峰进行压力标定的误差研究  被引次数:2
   Guo N  Zheng HF《光谱学与光谱分析》,2010年第30卷第8期
   在常温常压下进行了作为压标的石英颗粒的拉曼光谱测量和研究.研究结果发现,在25℃和常压条件下,不同的石英颗粒测得的Si-O振动模在463.59~464.65 cm-1范围内变化,误差为(±0.1~±0.3)cm-1.其中不同石英颗粒拉曼峰的最大差异达1.06 cm-1,远远大于其测量误差.我们认为这是由于石英破碎时使石英颗粒内产生的虚力所致.因此,在进行金刚石压腔高温高压实验的压力确定时,必须以常压下实测的Si-O振动模测量值为零压参考点.另外,拉曼光谱仪的波数漂移以及环境温度的不稳定均会造成不可忽视的压力测量误差,应对此进行校正.    

13.  不同静水压力条件下正长石的红外、拉曼光谱特征研究(英文)  
   刘瑞  王志华  徐强  于娜  曹妙聪《光谱学与光谱分析》,2014年第34卷第2期
   选择新疆巴里坤花岗岩中的无色和粉红色两种正长石矿物进行了静水压力实验研究。使用立方氧化锆压腔,以石英做压标对正长石矿物进行了常温和100~600MPa不同静水压力条件下的原位压力测试实验。对不同压力条件下正长石矿物的含水性进行了拉曼光谱和傅里叶转换红外光谱表征。分析发现正长石的拉曼位移与样品所受到的静水压力呈显著的正相关关系。长石结构基团的M—O振动峰、AlⅣ—O—Si弯曲振动峰和[SiO4]四面体基团振动的拉曼峰随静水压力的增大而有规律地向高频方向偏移,漂移距离分别为2,2.19和小于2cm-1。红外光谱分析表明在一定的压力条件下进入到粉红色长石中的水较无色长石中的水含量为多。正长石红外光谱中以3 420cm-1为中心的水分子吸收峰的强度和积分面积随着静水压力的增大而增强。无色长石和粉红色长石的积分面积分别由常压下的120和1 383cm-1提高到600MPa条件下的1 570和2 001cm-1。实验结果预示着正长石在地壳一定深度的含水围压条件下,围岩中的水可以进入到长石矿物中。    

14.  高压下石英的激光拉曼光谱研究  
   Li Y  Yan SY  Chen Y《光谱学与光谱分析》,2011年第31卷第8期
   在高压实验中,石英的相变被广泛作为实验仪器压力校正的标准,而在压力较低的情况下,石英通常还被用作压力指示剂,用来指示金刚石压腔中的压力.Christian等曾经论述了石英的拉曼特征峰的漂移小于20 cm-1时,其漂移量与压力的关系式.为了扩大关系式的适用范围,笔者利用金刚石压腔,以目前广泛使用的压力指示剂—红宝石作为压力指示剂,通过实验讨论了该关系式,拟合出了与该关系式不同的一种新的关系式:P(MPa)=-1.094 83E7+67 495.237 31×△V-138.706 91(△V)2+0.095 04(△V)3.    

15.  金刚石压腔蛇纹石原位拉曼光谱研究  
   Liu J  Sun Q《光谱学与光谱分析》,2011年第31卷第2期
   在金刚石压腔中,运用激光拉曼光谱技术对高压下蛇纹石矿物结构及其稳定性进行了原位观测与研究。实验获得蛇纹石在常温下从0.1~5 140MPa的拉曼光谱数据。研究发现,蛇纹石低频拉曼谱峰388,471,692和705cm-1随压力增加有规律地向高频偏移;层内羟基3 664cm-1峰和层间羟基3 696cm-1峰与压力呈明显的正相关性。层内羟基3 664cm-1峰随压力变化的斜率为3.3cm-1.GPa-1,层间羟基3 696cm-1峰在2.0GPa时斜率由8.3cm-1.GPa-1变为1.1cm-1.GPa cm-1。在实验温压条件下,蛇纹石未发生脱水作用。    

16.  0.1~800 MPa压力下方解石拉曼光谱的实验研究  被引次数:2
   赵金  郑海飞《高压物理学报》,2003年第17卷第3期
    利用石英的拉曼谱峰与温度和压力的关系,检验了在金刚石压腔中用方解石拉曼谱峰确定体系压力的可行性,并初步确定了在常温下方解石的拉曼谱峰与压力的关系。实验研究结果表明:在实验的压力范围内方解石稳定,且其1 085 cm-1 谱峰约为石英464 cm-1谱峰的3倍强度,因此非常适合作为热液金刚石压腔的压力标定物。在温度26 ℃、压力0.1~800 MPa条件下,方解石的拉曼谱峰(1 085 cm-1)随着压力的增加,呈线形增大,其关系式为:p(MPa)=192×(νp-1 085)-21.8,1 085 cm-1p<1 090 cm-1    

17.  Sb_xBi_(2-x)Ti_4O_(11)体系的拉曼光谱及软模行为研究  
   赵明旭  孟进芳  崔启良  邹广田  李江萍《光散射学报》,1993年第2期
   本文合成出了系列样品Sb_xBi_(2-x)Ti_4O_(11),得到了它们在常温常压下的拉曼光谱。实验结果发现:体系在x=0.4和1.2处经历了两次相转变,且相变与“软模”随Sb~(+3)的浓度变化有关。    

18.  常温高压下水的拉曼谱峰标定压力的研究  
   李敏  郑海飞《高压物理学报》,2004年第18卷第4期
    利用金刚石压腔测定了26 ℃高压下水的O—H伸缩振动拉曼谱峰的变化,并对其进行分峰处理,初步确定了水的拉曼拟合峰ν3 244的峰位置与体系压力的关系,且论证了利用水的拉曼拟合峰ν3 244的变化标定金刚石压腔压力的优点以及应用上的局限性。实验结果表明:26 ℃时,在实验的压力范围内,由水的拉曼谱峰拟合得到的ν3 244峰位置随着体系压力的增加呈线性减小。其关系式为p (MPa)=32.9(νp)3 244+200.7(3 215 cm-1< ν3 244<3 244 cm-1)。    

19.  高压差热分析及高温压力定标研究  
   张云  王松涛  沈中毅  姚玉书《物理》,1982年第1期
   高温高压下物质的相变研究是十分重要的课题.精确地了解高压腔内的压力和温度是非常重要的。目前,常温下的压力定标工作已经做得很多.由于高温下传压介质的力学性质的变化,常温下标定的压力值已不适用于高温情况,高温下压腔内的压力得重新标定.有人采用高温高压X射线技术进行标定;也有人建议用Au,Ag,Cu和Pb等元素的熔化曲线来标定[1].但是这些通常是困难的.我们采用高压差热分析技术,研究了Pb的熔化曲线,并讨论了常温下标定的压力值用于高温时在不同高压装置中所引起的误差. 一、高压差热分析装置 同常压差热分析一样,高压差热分析装置也…    

20.  FBG传感器在空腔爆炸压力测量中的应用研究  
   《应用光学》,2019年第2期
   光纤光栅(FBG)传感器具有灵敏度高,测量量程大,抗电磁干扰能力强,耐高温能力强等诸多优点,在爆炸冲击测试领域具有广泛的应用前景。针对空腔爆炸压力变化历程对压力传感器的性能要求,设计了一种抗冲击FBG压力传感器。传感器采用圆平膜片作为承压面,利用均匀压力作用下的挠度拉伸FBG产生位移。对传感器的力学模型进行了理论计算,并进行了有限元仿真,理论分析与数值模拟计算结果误差小于2%。使用标准压力源对传感器进行了标定,获得最终的压力灵敏度为545.187kPa/nm,线性度相关度为99.998%。根据空腔爆炸现场防护需求,设计了有效的抗爆防护装置,并将该传感器成功用于空腔爆炸爆后气体压力变化历程测量,取得很好的测试效果。    

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