强磁场下的温度控制与测量

ＳｒＴｉＯ４电容基本上不受磁场影响，但是它的灵敏度和使用温区有限，更大的缺点是测量时必须等半个多小时才能稳定，给实验带来不便．渗碳玻璃电阻温度计（ＣＧＲＴ）受磁场的影响比较小，其磁阻值可以精确计算．本文介绍了用在磁场中测量到的ＣＧＲＴ的电阻值，计算出磁阻造成温度误差，从而得到温度的精确值．为了使用方便，本文给出了磁阻造成温度误差的修正表，从而较方便地基本上消除了磁场造成的误差．在温度为４．２－８８Ｋ，磁场为０－１９Ｔ时，磁场造成误差小于０．ｌ％；在８８－３０６Ｋ，０－１９Ｔ时，误差小于０．２％．本文还介绍了用ＣＧＲＴ在强磁场中精确控温的方法．     

有限温度下Aa4团簇赝转动的局域Lyapunov指数研究

在紧束缚分子动力学模型基础上,对具有Ｄ２ｈ对称性的Ｎａ团簇在不同温度Ｔ＝７６Ｋ、１１２Ｋ、２１２Ｋ和２２４Ｋ下热力学行为进行了研究。根据局域Ｌｙａｐｕｎｏｖ指数分布的变化,对由温度Ｔ＝７６Ｋ、１１２Ｋ向温度Ｔ＝２１２Ｋ、２２４Ｋ的变化中会出现的赝转动所表现的混沌现象进行了分析。     

Bi2Sr2CaCu2Oy单晶的变温(77～300K)X射线衍射研究

我们进行了Ｂｉ２Ｓｒ２ＣａＣｕ２Ｏｙ（Ｂｉ２２１２）单晶变温Ｘ射线衍射（ＸＲＤ）研究，定量给出温度从７７Ｋ变化至３００Ｋ时，ｃ轴晶格参数和００３８主峰的半高宽（ＦＷＨＭ）Δθ的变化。实验发现，从７７Ｋ至１４０Ｋ，晶格参数ｃ值变化是线性时，随温度较慢地单调增大；从１４０Ｋ附近至３００Ｋ，ｃ值的变化偏离了原来的线性，随交快地单调增大。另外，００３８主峰的半高宽Δθ随温度的变化在１４０Ｋ附近出现一个极大     

高温下H_2─Ar、H_2O─CO_2混合气体中H_2O分子谱线的半宽度

本文用ＩＯＳ方法和我们改进的Ｂｕｃｋｉｎｇｈａｍ势计算了Ｈ２Ｏ—Ａｒ、Ｈ２Ｏ—ＣＯ２混合气体中Ｈ２Ｏ分子谱线在高温下（６００Ｋ、９００Ｋ、１２００Ｋ、１５００Ｋ）的压力展宽半宽度。分析了谱线半宽度随温度变化的规律，同时也讨论了半宽度和被加宽分子大小的关系。     

高温下H2O—Ar,H2O—CO2混合气体中H2O分子谱线的半宽度

本文用ＩＯＳ方法和我们改进的Ｂｕｃｋｉｎｇｈａｍ势计算了Ｈ２Ｏ－Ａｒ、Ｈ２Ｏ－ＣＯ２混合气体中Ｈ２Ｏ分子谱线在高温下（６００Ｋ、９００Ｋ、１２００Ｋ、１５００Ｋ）的压力展宽半宽度。分析了谱线半宽度随温度变化的规律，同时也讨论了半宽度和被加宽分子大小的关系。     

混晶（RbxK1—x）2SnCl6的相变研究

用非极性喇曼散射光谱研究了混晶（ＲｂｘＫ１－ｘ）２ＳｎＣｌ６性质随组份（０〈ｘ〈１）及温度（１０Ｋ〈Ｔ〈３００Ｋ）的变化，发现在纯Ｋ２ＳｎＣｌ６晶体中用Ｒｂ＾＋部分替代Ｋ＾＋后，将降低原Ｋ２ＳｎＣｌ６的相变温度Ｔｃｌ。当混晶中Ｒｂ＾＋成份超过极限浓度（ｘ〉０．７）后，该相变就被抑制，不同组份样品的同一喇曼模频率，随Ｒｂ＾＋的增加，向低频方向移动，用平均力常数拟合给出很好的理论解释。     

临界点附近的H2气体的状态方程

将Ｂｅｎｅｄｉｃｔ－Ｗｅｂｂ－Ｒｕｂｉｎ（ＢＷＲ）方程应用于Ｈ２气体,采用非线性最小二乘法,精选参与拟合的实验数据和初始参数,拟合出了适用于温度３０Ｋ－７００Ｋ、压强０．１ａｔｍ－１００．００ａｔｍ范围Ｈ２气体的有关参数,进而作了全部Ｐ－Ｖ－Ｔ回代计算,通过计算值与实验值的比较发现：Ｈ２气体温度在临界点附近（３０Ｋ－４０Ｋ）,压强达１００．００ａｔｍ和密度超过临界密度ρｃ的两倍时,ＢＷＲ方程仍能计     

混晶（Rb_xK_（1－x））_2SnCl_6的相变研究

用非极性喇曼散射光谱研究了混晶（Ｒｂ_ｘＫ_（１－ｘ））_２ＳｎＣｌ_６性质随组份（０＜ｘ＜１）及温度（１０Ｋ＜Ｔ＜３００Ｋ）的变化。发现在纯Ｋ_２ＳｎＣｌ_６晶体中用Ｒｂ￣＋部分替代Ｋ￣＋后，将降低原Ｋ_２ＳｎＣｌ_６的相变温度Ｔｃｌ。当混晶中Ｒｂ￣＋成份超过极限浓度（ｘ＞０．７）后，该相变就被抑制。不同组份样品的同一喇曼模频率，随Ｒｂ￣＋的增加，向低频方向移动。用平均力常数拟合给出很好的理论解释。     

CexY3—xAl5O12中Ce^3＋的4f多重态耦合对其磁矩和磁光性能的影响

计算了ＣｅｘＹ３－ｘＡｌ５Ｏ２晶体中Ｃｅ＾３＋由晶场导致的４ｆ欧重态之间的耦合对Ｃｅ＾３＋离子基态磁矩和磁光Ｆａｒａｄａｙ旋转的影响及其温度特性。结果表明，Ｃｅ＾３＋４ｆ＾２Ｆ７／２和＾２Ｆ５／２多重态的耦合，使Ｃｅ＾３＋的基态磁和左在温度３００Ｋ和２０Ｋ时分别     

高压下HgBa2CaCu2O6＋δ超导体的制备及其超导电性

利用高温高压方法合成了ＨｇＢａ２ＣａＣｕ２Ｏ６＋δ超导体。Ｘ射线衍射线结构分析显示该超导体具有四方结构，晶格常数ａ＝０．３８６７ｎｍ，ｃ＝１．２７４３ｎｍ．电阻和交流磁化率测量结果表明该超导体的超导起始转变温度为１２７Ｋ，零电阻温度为１２１Ｋ，抗磁转变温度为１１８Ｋ。对合成后的样品做了氧气氛中的退火处理，研究了２７ｋｂａｒ压力下，不同烧结温度对合成样品的超导电性的影响，结果表明该压力下ＨａＢａ２Ｃ     

特殊低温温度传感器:超导温度传感器和高精度温度传感器

低温环境为人们了解未知世界提供了一个崭新的研究环境，如：超导技术，基础物理等方面的研究，在许多与低温的研究中，均涉及到微小湿度变化的测量，本文在作者实验经验的基础上，介绍了两种特殊的低温温度传感器，并用它们来测量了超流氦中的热波和超流氦的二级相变过程中的温度变化。     

温度传感器电压—温度特性线性化研究

本文将温度传感器实验的差分电路拓延到在并非完全对称状态下应用 ,并利用Matlab软件将电压—温度特性线性化     

数字式温度显示仪

本文介绍了一种由 Ａ Ｄ５９０ 为温度传感器的数字式温度计的线路原理图、工作原理及调试方法。     

镀金光纤光栅温度传感器的低温特性

介绍了用相位掩膜方法制作光纤布拉格光栅(FBG)以及镀金的FBG温度传感器.通过实验研究了-70℃～0℃之间的裸FBG和镀金FBG温度传感器的中心波长低温变化特性.实验结果表明裸FBG和镀金FBG温度传感器的中心波长在-70℃～0℃的区间随温度线性变化,重复性较好并且几乎没有迟滞现象.裸光纤布拉格光栅和镀金FBG温度传感器的温度灵敏系数KT分别为0.0101nm/℃和0.0283nm/℃.并且它们的线性拟合度都超过0.999.     

谈谈温度的概念

本文基于对温度概念新的教学要求，阐述了温度概念的建立及其物理意义，并以现代的观点对温度概念的延伸作了初浅的讨论．     

用红外测温仪测定常温物体的比辐射率和辐射温度

用HD红外低温测温仪很简单地就可测定各种常温物体的比辐射率,其结果与文献上发表的相一致。在用测温仪测定室内各种常温物体的辐射温度时发现,它们的辐射温度几乎是相等的。为了解释这些实验现象,我们推导了相应的公式,认为在这种情况下必须考虑目标对环境辐射的反射。 关键词：     

激光辐照金属板材的温升和升温率

从光子与声子相互作用机制出发,导出金属材料的能量吸收速度;解热传导方程,求出激光辐照下金属板材料的温度分布;讨论了激光辐照时间、材料性质等对金属板材温升和升温率的影响。     

温度的相对论变换

同长度一样,热力学系统的内能增量和绝对温度也是洛仑兹收缩的．本文用相对论与热力学的方法导出了这些变换关系．     

电子温度梯度不稳定性

本文给出了无碰撞等离子体中电子温度梯度驱动的不稳定性的某些性质,包括η_e的阈值、长波不稳定区以及β值的影响等。     

新型集成温度传感器原理与实验

介绍了ＡＤ５９０型集成温度传感器的性能与特点，以及将其用于实验教学中的尝试。