He-HF（DF，TF）碰撞体系分波截面的理论计算

运用质心变换-拟合方法，使用Murrell-Sorbie势能函数拟合在对称性匹配微扰理论下精确计算He-HF体系的相互作用能数据，得到了He原子与同位素分子HF（DF，TF）复合物的相互作用势的解析形式.完成了入射He原子能量从30 meV至120 meV时，He-HF（DF，TF）碰撞体系分波截面的密耦计算，获得了分波截面等信息，进一步讨论了分波截面的变化趋势及特征，并确定了He-HF（DF，TF）碰撞体系开始产生弹性和非弹性散射的有效相互作用范围. 关键词： He-HF（DF TF）复合物 密耦近似 分波截面 质心偏移     

Ne原子与HF分子碰撞振转激发分波截面的研究

采用单双取代并加入三重激发项校正的二次组态相互作用QCISD(T)方法, 以及aug-cc-pVTZ基组对Ne-HF分子间相互作用势进行了计算, 并考虑了Boys和Bernardi提出的均衡法, 在计算的基础上消除基组重叠误差. 计算得到了11个方向的Ne-HF碰撞系统的相互作用势能点数据, 使用Huxley势函数对数据点进行非线性最小二乘法拟合, 计算了各向异性势的径向系数V₀, V₁, V₂, V₃等, 其函数形式能够很好地描述Ne原子与HF分子碰撞系统的势能面; 采用密耦近似计算得到了Ne原子与HF分子碰撞系统不同能量下的总截面、 弹性分波截面和非弹性分波截面. 关键词： He-HF 碰撞 相互作用势 密耦近似     

HF+He密耦散射的半经典研究

拟合在对称性匹配微扰理论（SAPT）水平下精确计算的HF分子在3个不同核间距时的相互作用能,获得了He–HF复合物的解析振转势能面;这个势能面与现有的理论势符合得很好．在此势能面上,使用密耦近似计算了He–HF碰撞能量从160 cm –1 到694 cm –1 范围内的分波截面,并采用半经典方法详细讨论了长程吸引和短程各向异性相互作用对弹性和非弹性分波截面的影响.     

He-HF(DF，TF)碰撞体系散射截面的理论计算

运用质心变换-拟合的方法，使用Murrell-Sorbie势能函数拟合在对称性匹配微扰理论下精确计算He-HF体系的相互作用能数据，得到了He原子与同位素分子HF(DF，TF)复合物的相互作用势的解析形式. 在此基础上，完成了入射He原子能量分别为50meV,59.5meV,86meV,100meV和120meV时，He-HF(DF，TF)碰撞体系散射截面的密耦计算，获得了弹性、非弹性和总积分截面等信息，并讨论了散射截面的变化趋势及特征. 关键词： He-HF(DF TF)复合物 密耦近似 散射截面 质心偏移     

He-HF体系势能模型对散射截面影响的理论研究

用BFW势函数拟合在CCSD(T)/aug-cc-pVQZ理论水平下计算的He-HF相互作用能，获得了He原子与HF分子相互作用的各向异性势，并与其他势模型进行比较，验证了拟合势的可靠性；然后采用量子密耦(Close-Coupling)方法分别计算了He-HF碰撞体系在五种不同势能模型下的微分散射截面、分波散射截面和总截面，并对计算结果进行了详细的比较和分析.研究表明：势能球平均零点能位置、势阱深度、排斥势的强度以及势能在势阱附近的方向性都对散射截面有较大影响. 关键词： 势能模型 密耦方法 散射截面     

He-HD(HT, DT)碰撞(E=0.3 eV)分波截面理论研究

用量子力学理论研究He-HD,HT, DT系统弹性和非弹性碰撞转动激发.当入射原子能为0.3 eV时, 用密耦方法计算了收敛的分波截面,用奥本-海默近似来决定He-HD, He-HT及He-DT相互作用势能面,对非对称替代分子与氦原子碰撞分波截面进行了仔细讨论和比较,并得到比较规律的变化结果.     

Ne-HBr复合物CCSD(T)势能面对转动非弹性分波截面的影响

利用非线性最小二乘法拟合在CCSD(T)/aug-cc-pVQZ理论水平下计算的相互作用能，得到了基态Ne-HBr复合物势能面的解析表达式.在此基础上，采用量子密耦方法计算了入射能量分别为40，60，80 和100meV时，Ne原子与HBr分子碰撞的分波截面，详细讨论了CCSD(T)势能面的长程吸引和短程各向异性相互作用对非弹性分波截面的影响.结果表明：(1)总非弹性分波截面主要来自j=0 →j′=1, 2跃迁.高J端的尾部极大是势能面长程吸引阱的贡献，主要来自j=0 →j′=1跃迁；低J端的主极大是短程排斥的贡献，主要来自j=0 →j′=2跃迁；极小值是短程排斥和长程吸引作用相互抵消的结果.(2)尽管不同入射能量时非弹性分波截面的峰值和极小值对应的总角动量量子数J各不相同，但它们对应于几乎相同的碰撞参数，取样势能面的相同部分.     

He原子与HF分子碰撞截面的量子力学计算

用量子力学密耦近似方法计算了入射氦原子能量E=88?meV时,He-HF碰撞,弹性散射分波截面(00-00)和非弹性散射00-01及00-02分波截面.计算结果与公认较好的Moszynski等人的SAPT势比较接近.     

He-NO碰撞体系分波截面的理论计算

首先用Huxley势函数拟合在RCCSD(T)/aug-cc-pVTZ bf理论水平下计算的He-NO相互作用能数据,从而得到了He原子与NO分子相互作用各向异性势;然后用密耦近似方法计算了He-NO碰撞体系的总分波截面、弹性分波截面和非弹性分波截面,并总结了分波截面的变化规律.计算结果表明,拟合势较好地描述了He-NO系统相互作用的各向异性特征,利用碰撞体系分子间势的量子化学从头计算结果,可解决势能参数难以确定的问题,对进一步研究原子与分子碰撞机理有一定参考价值.     

He-HF体系各向异性势及分波散射截面的研究

用BFW势函数拟合在CCSD(T)/aug-cc-pVQZ理论水平下计算的He-HF相互作用能数据,获得了He原子与HF分子相互作用的各向异性势,并与已知的势模型进行比较,验证了拟合势的可靠性;然后采用密耦方法计算了He-HF体系在不同碰撞能量下的分波散射截面,总结了分波散射截面的变化趋势.研究表明:①拟合势不但表达形式简洁,而且较好地描述了He-HF系统相互作用的各向异性特征.②入射粒子的能量越高,得到收敛的分波截面所需的分波数越多,量子效应越不显著,尾部效应也越弱;尾部效应仅在低激发态中产生,高激发态不产生尾部效应.     

He-HF碰撞体系相互作用势及散射截面的理论研究

首先以与散射数据和实验结果符合较好的BFW势为依据,拟合了He-HF碰撞体系相互作用的ESMSV势,并与其它势进行比较,验证了拟合势的可靠性;然后采用密耦近似方法计算了不同势下He原子和基态HF分子碰撞的散射截面,并将计算结果与散射实验数据作了比较;最后研究了该碰撞体系散射截面的变化规律.研究表明:拟合势能较好地描述He-HF系统相互作用的基本特征.     

Inelastic partial cross sections for scattering of HF by neon

An analytic expression of the potential energy surface (PES) of the ground state of the Ne-HF complex is obtained by utilizing nonlinear least square method to fit the intermolecular interaction energies [Zhang Y. Guizhou Science, 2003, 21(3): 9–13 (in Chinese)], which have been computed using the augmented correlation-consistent polarized quadruple zeta basis set aug-cc-pVQZ at the theoretical level of CCSD (T). On the basis of the PES, the partial cross sections (PCSs) at the incident energies of 60, 75, 100 and 150 meV for collisions between Ne atoms and HF molecules are calculated using the quantum close coupling approach. The effects of the long-range attractive and the short-range anisotropic interactions on the inelastic PCSs are discussed in detail. The results show: (1) The long-range attractive well of the EPS makes the significant contribution to the lower excitation PCSs, especially the tail maximum for j = 0→j′ = 1 transitions, whereas no contribution is to the j′⩾3 inelastic transitions. (2) The short-range (the repulsive and attractive) interaction makes the significant contribution to the lower excitation PCSs, especially the main peak for j = 0→j′ = 1, 2. As for the transitions of j′⩾3, the short-range interaction plays a key role in the inelastic excitation. (3) Although the positions of the maximums and minimums of the inelastic PCSs are different at the collision energies, they correspond to almost the same impact parameter. Supported by the National Natural Science Foundation of China (Grant Nos. 10676025 and 10574096)     

He原子与HI分子碰撞截面的密耦计算

基于发展的分子间相互作用势, 采用密耦方法计算了入射能量从1到140?meV范围内He原子与HI分子碰撞的微分截面、分波截面和积分截面.通过与He-HX（X=F,Cl,Br）体系分波截面的比较, 印证了He-HI体系相互作用势以及密耦计算结果的可靠性.结果表明：小角散射的概率大于大角散射的概率；碰撞能量越高，散射概率就越小, 尾部效应也越弱.总积分截面主要来自弹性碰撞的贡献；非弹性积分截面以00→01和00→02跃迁的贡献为主，其中00→02跃迁的贡献最大. 关键词： 碰撞截面 密耦计算 HI-He体系     

Isotope effect in collision between heliumatom and hydrogen bromide molecule

The anisotropic potential developed in our previous research and the close-coupling method are applied to the HBr-3He （4He, 5He, 6He, 7He） system, and the partial cross sections （PCSs） at the incident energy of 60meV are calculated. Based on the calculations, the influences of the isotope helium atom on PCSs are discussed in detail. The results show that the excitation PCSs converge faster than the elastic PCSs for the collision energy and the systems considered here. Also the excitation PCSs converge more rapidly for the high-excited states. The tail effect is present only in elastic scattering and low-exclted states but not in high-excited states. With the increase of reduced mass of the collision system, the converging speed of the elastic and excitation PCSs slows down, and the tail effect goes up.     

双原子分子激发态势能的自旋相关局域Hartree-Fock密度泛函理论方法

基于自旋相关局域Hartree-Fock (SLHF)势函数，本文提出了一种计算双原子分子激发态势能的密度泛函理论(DFT)方法，并将该方法应用于和的激发态势能曲线的计算。在只考虑交换能的情况下，本文的DFT计算结果与文献中精确方法和Hartree-Fock (HF)方法的结果符合的非常好，说明采用SLHF势函数作为交换势的DFT方法是一个很好的计算激发态势能的方法。本文还计算和探讨了电子的关联势函数和关联能，发现传统的近似方法在较大核间距的情况下大大低估了电子的关联能.