采用较长脉宽双色场获得孤立阿秒脉冲（第15届全国原子与分子物理会议）

通过数值求解一维含时薛定谔方程,本文研究了具有较长脉宽双色激光脉冲与氢原子模型相互作用产生的谐波辐射谱。研究发现,当采用12个光学周期的特定组合脉冲时,孤立阿秒脉冲可以实现。这里特定组合脉冲由两束类似频率脉冲( )构成,附加脉冲的作用恰是调整基频光电场的形状。不同于入射基频光,整形后的基频光在时间始末端电场振幅被抑制,只有中间部分电场对谐波谱有贡献,它的作用等同于单一6飞秒超短脉冲的效果。从而扩展获得孤立阿秒脉冲所需脉宽从6飞秒到12飞秒。     

60 fs长脉宽双色场作用下孤立阿秒脉冲的产生

通过数值求解一维含时Schrödinger方程,研究了具有较长脉宽双色激光脉冲与氢原子相互作用产生的高次谐波和阿秒(as)脉冲.这里的双色激光脉冲由一束基频钛宝石主脉冲与另一束红外附加脉冲构成.研究发现,当合成脉冲的脉宽选为12 fs时, 选取合适的附加脉冲波长,合成电场的振幅在始末端时间段能被大幅抑制, 仅中间部分的电场对谐波谱平台区和截止位置起主要贡献. 通过分析合成脉冲电场始末端时间段抑制的机理,进一步扩展了合成脉冲脉宽到60 as, 并得到160 as的孤立短脉冲.这是迄今为止在孤立阿秒脉冲产生研究中所采用的最长脉宽. 该方案中的合成脉冲等效于单一5 fs短脉冲的作用, 却克服了5 fs脉冲低输出能量导致的阿秒脉冲能量低的困难.     

附加谐波脉冲生成强的39阿秒孤立脉冲

采用多周期800 nm激光组合它的27次谐波脉冲生成超短、宽频的孤立阿秒脉冲.研究表明,脉宽为1 fs的27次谐波脉冲可以有效地控制电子动力学过程.将其加入到单色激光场的特定时域,可以控制电离概率在半个光学周期内迅速提升,使得谐波的转化效率相对于单色场情形增强4个数量级,并实现单一的短量子路径选择,出现频宽为108 eV的超连续辐射谱,叠加该连续谱140次到210次谐波获得了脉宽为39as的强、短孤立脉冲.与文献[7]中采用5 fs/800 nm激光附加紫外阿秒脉冲的方法相比,该方案生成的连续谱频带增宽一 关键词： 组合激光脉冲 连续辐射谱 阿秒脉冲     

采用双脉冲提高谐波谱的谱线密度

通过计算线偏振双脉冲激光场与一维氢原子模型相互作用产生的高次谐波辐射谱的含时Schrdinger方程. 研究发现,选用适宜的双脉冲激光组合可以增加谐波谱的密度,这样的谐波谱特别适合作为产生孤立阿秒脉冲的光源. 详细地分析了谐波谱线密度增加的物理机理,给出不同脉宽与谐波谱线密度增加的关系,从而可以有针对性地控制谐波谱线的疏密程度. 关键词： 高次谐波 阿秒脉冲 双脉冲     

双色激光脉冲辐照下38 as孤立短脉冲的产生

通过数值求解一维含时薛定谔方程, 本文研究了具有特定波长的双色激光脉冲与氦原子相互作用产生的高次谐波和阿秒脉冲, 这里双色激光脉冲由5 fs较低强度基频钛宝石主脉冲与另一束较高强度的1330 nm 红外附加脉冲构成. 研究发现, 若两束脉冲之间的相对相位选择合适, 可以获得宽带连续辐射的高次谐波谱, 叠加该连续辐射谱可获得脉宽为38 as的孤立短脉冲. 进一步研究发现, 不同于以往孤立阿秒脉冲研究中选出长、短量子路径之一作为辐射源, 这里单阿秒脉冲来源于长、短两个量子路径的贡献, 只是这两个量子路径在很宽的谐波次数变化范围内辐射时刻比较集中. 关键词： 双色激光脉冲 阿秒脉冲 量子路径     

任意夹角的双色偏振激光作用下孤立阿秒脉冲的产生

本文选取脉宽为12 fs波长为2000 nm和800 nm的两束线性偏振激光, 适当调节两束激光的偏振方向的夹角θ, 发现当θ=π/2时, 高次谐波谱的第二级平台出现了“漏斗形”凹槽.当θ为π/6时, 得到了290 eV的超宽连续谱的高次谐波发射, 利用小波变换合理的解释了高次谐波形状及截止位置. 在该段连续谱上任意截取70 eV宽度的频率, 都可以得到脉宽约为60 as的孤立阿秒脉冲. 适当减小截取范围可以得到线性偏振的脉宽94 as的孤立阿秒脉冲. 这为实验中产生能灵活调节的孤立阿秒脉冲提供了一种方案.     

双色激光脉冲辐照叠加态生成强的38 as孤立脉冲

采用多周期800 nm激光组合1 600 nm红外激光脉冲辐照氦离子He⁺叠加态生成强、短孤立阿秒脉冲. 结果表明,相对于800 nm单色激光辐照基态情形,截止频率由70次谐波大幅度展宽到280次谐波,且获得频宽为108 eV并由单一短量子路径贡献的连续辐射谱,叠加该连续谱210次到280次谐波获得了脉宽为38 as的强、短孤立脉冲,其强度比单色场情形提高了11个数量级. 研究进一步表明,两束激光脉冲的时间延迟从0.05π到－0.05π之间获得的孤立阿秒脉冲是最优化的,且脉冲持续时间 关键词： 组合激光脉冲 相干叠加态 阿秒脉冲     

利用三色组合脉冲激光获得孤立阿秒脉冲发射

孤立阿秒脉冲因可以跟踪和控制原子及分子内电子的运动过程而备受关注.本文从理论上开展了氦原子在3束飞秒脉冲激光组合场辐照下产生的高次谐波和阿秒脉冲辐射的研究.组合激光场由16 fs/1600 nm,15 fs/1100 nm和5.3 fs/800 nm的钛宝石脉冲构成.与前两束脉冲合成的双色场产生谐波谱相比,附加钛宝石脉冲的三色场产生的高次谐波发射谱呈现出高转换效率及宽带超连续特性,超连续谱范围覆盖从230—690次谐波,傅里叶变换后实现了128 as高强度孤立短脉冲的产生.该结果归因于合成的三色场呈现出高功率及少周期的中红外飞秒脉冲激光特性,可以有效控制原子电离以及复合发生在中红外飞秒脉冲的一个有效光学周期内.     

利用正交偏振双色场产生孤立阿秒脉冲

利用强场近似理论开展了正交偏振双色场与氦原子相互作用产生高次谐波和阿秒脉冲的理论研究。正交偏振双色场由少周期的4 fs钛宝石驱动脉冲激光和与它偏振方向垂直的8 fs倍频控制脉冲构成。研究发现,通过合理选择两束脉冲之间的相对相位,能够控制高次谐波发射过程中长、短电子轨道的选择。当相对相位调整为1.2π时,平台谐波主要来自短轨道电子的贡献,由于其运动时间短、波包扩散少,且没有与长轨道电子谐波产生干涉,沿驱动脉冲电场方向的高次谐波谱具有较高强度和较小调制幅度的超连续平台区,通过对第120次到第180次超连续谐波进行傅里叶变换,可产生脉宽为54 as的高强度孤立阿秒脉冲。所提方案对组合脉冲相对相位的选取要求并不严苛,在0.3π的变化范围内皆可获得脉宽较短的孤立阿秒脉冲,同时控制脉冲电场强度的变化对上述数值模拟结果的影响也很小。     

正交偏振双色激光场作用下生成的孤立阿秒脉冲

我们理论研究了正交偏振双色激光场作用下的高次谐波发射和孤立阿秒脉冲的产生.当y方向加一束中红外激光脉冲(12.5 fs/2000 nm),x方向加一束强度较弱的激光脉冲(12 fs/800 nm)时,我们得到从250 eV到350 eV的超连续谐波平台,在平台范围内叠加50 eV的谐波,可以得到一个脉宽约为97as的孤立阿秒脉冲. 通过时频分析,我们解释了高次谐波发射的物理机制.     

利用偏振门方案和静电场组合控制阿秒脉冲的产生

本文理论研究了5 fs,800 nm的左旋圆偏振和右旋圆偏振激光组合的偏振门方案叠加静电场作用下氦原子的高次谐波发射及阿秒脉冲的产生.研究发现,加入的静电场可以控制量子轨道,进而抑制量子干涉效应.当静电场系数α为0.1时,高次谐波谱出现双平台结构且比较平滑,通过小波分析,发现对第二平台有贡献的主要是一个短轨道,通过叠加第二平台区域50 eV(160 eV～210 eV)的连续谐波,我们得到了80 as的阿秒脉冲.     

High-order harmonics generation by few-cycle and multi-cycle femtosecond laser pulses

This paper investigates experimentally high-order harmonic generation(HHG) of neon gas with 5-fs and 25-fs driving laser pulses.It has been demonstrated that the cutoff energy of the harmonic extreme ultraviolet photons is extended to 131 eV and the HHG spectrum near the cutoff region becomes continuum as the driving laser pulse duration is 5 fs;whereas much lower cutoff photon energy and discrete harmonic spectrum near the cutoff region are presented as the laser pulse duration is 25 fs.The results can be explained by the fact that neutral atoms can be exposed to more intense laser field before they are depleted by ionization because of the extremely short rising time of the few-cycle pulse.The 5-fs driving laser pulse paves the way of generation of coherent x-ray in the water window and single attosecond pulse.     

The control of the electron quantum paths for the generation of isolated attosecond pulse using a three-color laser scheme

We theoretically propose a three-color laser scheme to enhance the high-order harmonic intensity and generate an isolated attosecond pulse. By adding a 3 fs, 1600 nm laser pulse to a synthesized two-color laser field (5 fs, 800 nm and 10 fs, 1200 nm), the harmonic intensity is effectively enhanced and an isolated attosecond pulse with duration 41 as is generated. In this scheme, the short trajectory is suppressed, the selection of the long quantum path can be achieved. We also investigate emission time of harmonics in terms of the time-frequency analysis and the semi-classical three-step model to illustrate the physical mechanism of high-order harmonic generation.     

Extending the High-Order Harmonics Plateau and Isolated Attosecond Pulse Generation in an Intense Three-Color Laser Field

We propose a method to extend the high-order harmonics plateau and generate an isolated sub-10-as pulse by adding a weak control pulse (10 fs, 1600 nm) to modify a two-color laser field (5 fs, 800 nm; 10 fs, 400 nm). The numerical results show that the plateau is extended obviously in the three-color laser field regime. Additionally, the ionization rate and classical returning kinetic-energy maps are calculated to better understand the physical origin of the high-order harmonics generation (HHG). By means of the ionization probability and the time-frequency distributions, more features of the HHG are revealed. Furthermore, our simulations show that the width of the plateau and the relative conversion efficiency of the harmonic spectra are highly dependent on the relative phase. Finally, by adjusting the relative phase and superposing a properly selected range of the HHG spectrum, an isolated attosecond pulse with a duration of 7 as is obtained.     

Generation of attosecond pulses with ellipticity-modulated fundamental

We have studied experimentally and theoretically high-order harmonic generation using a laser field with a time-dependent ellipticity. We show that the harmonic emission can be confined into a narrow temporal window, in which the fundamental polarization is quasi-linear. This allows a single attosecond pulse (200 as) with a fundamental field obtained from 10 fs pulse to be generated. PACS 42.65.Ky; 42.65.Re; 32.80.Wr     

Chirped polarization-gating technique for isolated attosecond pulse generation

We propose a scheme to generate broadband high harmonic supercontinuum and single attosecond pulse emission in time domain by employing a chirped polarization-gating laser field. It is shown that this scheme can significantly extend the high harmonic cutoff to higher energy region, and the produced isolated attosecond pulse is shorter than 100 attoseconds after proper dispersion compensation, when a 7 fs driving laser pulse is used.