二静电体系相互作用力与相互作用能一般关系的正确表达式

指出二静电体系的相互作用力的普遍表达式F=-↓△w1=-↓△w并不恰当。正确的表达式应当是Fj=δW1/δqj=-δW1/δqj，其中Fj是沿广义坐标qj方向的广义力，W1是静电场总能量，W1是二静电体系的相互作用能，qj为表征二静电体系相对位移的某一广义坐标。     

关于静电体系相互作用能可能取值的讨论

在阐明静电体系相互作用的基础上 ,通过一些特例 ,指出静电体系相互作用能的取值是可正可负可为零的。     

关于静电体系总能和相互作用能的几点讨论

在阐明静电体系总能和相互作用能的基础上,利用电动力学中得到的静电体系总有量公式W总＝1／2∫ρdV,在电荷体分布的情况下,当电荷分割为n个体电荷元时,可以严格证明：limW互＝W总。     

二稳恒电流圈的相互作用能与相互作用力

引入矢势A后,利用相应的静磁场总能量公式方便地导出了了二稳恒电流圈的相互作用和相互作用力,对一些例题作了具体计算。     

非点电荷之间相互作用能、相互作用力及电势能的讨论

讨论了非点电荷带电体之间的相互作用能、相互作用力、电势能之间的关系     

反胶束萃取蛋白质中静电相互作用能的研究

在双球坐标系中，求解了描述蛋白质位于反胶束水池中偏心位置时所形成扩散双电层的非线性Ｐｏｉｓｓｏｎ－Ｂｏｌｔｚｍａｎｎ方程，同时也求解了蛋白质与反胶束单独存在时，以及蛋白质位于反胶束水池中心位置时所形成扩散双电层的上述方程。求解时，在反胶束内表面处使用了非线性的电荷调节边界条件，基于上述数值解，应有和自由能方法，计算了蛋白南被萃取进入反胶束水池过程中的静电相互作用能量，在此基础上，就反胶束水池中的耦     

磁偶极子在磁场中相互作用能及相互作用势能的简单计算

通过一简化的物理模型,计算了载流线圈在外磁场中的相互作用能及相互作用势能,且当载流线圈很小时便过渡到磁偶极子的情况。     

求自由电荷与感生电荷间相互作用的两种方法

根据《大学物理》１９９３年第９期上“静电中固有能、相互作用能及有关问题”一文中对相互作用能Ｗｉ与静电感应能Ｗｉ的定义,可用Ｗｉ或Ｗ’１求自由虬荷与感生电荷间相互作用,两种方法所得结果相同。     

N—N相互作用中自旋轨道耦合力的夸克模型

在夸克-夸克相互作用中考虑了单胶子交换的自旋轨道耦合力、由禁闭势导出的自旋轨道耦合力、由手征场σ交换提供的自旋轨道耦合力以及由双胶子交换提供的自旋轨道耦合力,从而可以统一地解释重子谱中的自旋轨道耦合效应及N-N散射中的各个分波的相移.     

狭小间距间Cu/Al薄膜相互作用的分子动力学模拟

采用分子动力学模拟软件基于Lennard-Jones-9-6势函数研究了狭小间距Cu/Al纳米薄膜间的相互作用.我们通过计算薄膜表面单位面积上的范德华相互作用能,综合讨论了非接触Cu/Al薄膜间的相互作用.结果表明,当两薄膜的间距从12减小到3时,相互作用能呈现两个阶段:起初几乎不变,然后迅速增大.临界间距在7附近.在两薄膜相互靠近的过程中,相互作用能受体系尺寸、空位缺陷尺寸、表面涂层及薄膜间距的影响较大,然而几乎不受空位缺陷形状的影响.     

两道巴蒂金电动力学题的启示

由巴蒂金两道与电象有关的相互作用能与相互作用力的习题的巧妙解答，证明关于电象情形与真实情形的相互作用力桢，而相互作用能不一定是半值关系的结论是正确的，并解释了是否为半值关系的深刻物理内涵。     

两共轴圆环的电磁相互作用力

本文给出了两共轴圆电流环的电磁相互作用力的解析表达式，并简要讨论了相互作用力随距离变化情况及其极值点的意义。     

与象电荷有关的能量和互作用力问题

指出与象电荷有关的系统的互能、互作用力和真实电荷系统的互能、互作用力分别相等,自能、有一般分别不等。     

N—N相互作用中自旋轨道耦合力的夸克模型

在夸克－夸克相互作用中考虑了单胶子交换的自旋轨道耦合力、由禁闭势导出的自旋轨道耦合力、由手征场σ交换提供的自旋轨道耦合力以及由双胶子交换提供的自旋轨道耦合力，从而可以统一地解释重子谱中的自旋轨道耦合效应及Ｎ－Ｎ散射中的各个分波的相移．     

压力对硫醇分子膜电输运性质的影响

利用密度泛函理论和弹性散射格林函数方法,对硫醇分子膜的电学特性进行了理论模拟,计算结果表明,分子结的导电能力随着压力增加而增加,对单分子构成的分子结来说,电流的增加主要是由于电极距离的变化导致单个分子与电极的耦合增强,对于由多个分子构成的分子膜来说,由于外加压力的变化,导致分子结的链内隧穿和链间隧穿几率增大,从而导致导...     

氢键分子系统的非线性激发和质子的传导特性

我们首先介绍了氢键系统的特性和质子在此系统中的运动特点及国际上对此问题研究的进展和存在的问题。接着较全面地描述我们提出的新理论的物理学基础、模型的特征和所形成的两类缺陷和质子孤子的特性。这个模型的最大特点是存在两类不同性质的非线性相互作用 ,它们之间的竞争和平衡导致了两类不同的缺陷和相应孤子的出现 ,这两类缺陷的协同和交替运动使质子在氢键系统中从一处传递到另一处。因此 ,此模型能完整地解释质子在氢键系统中的传递 ,在此基础上我们研究了重离子作非简谐振动和系统中存在的杂质及氢离子的迁移所产生的偶极矩等效应对质子孤子的影响以及在外场存在时 ,质子运动的特点 ,求出了质子在电场作用下的迁移率和传导率、大约分别为 (6 5 - 6 .9)× 1 0 - 6(m2 /v .s)和(7.6 - 8.1 )× 1 0 - 3/(Ωm) ,它刚好处在半导体范围内 ,与实验结果基本吻合。并且我们研究了质子传递的量子力学特性和质子孤子存在的临界温度     

浅谈从保守力做功到势能概念的引入

通过保守力做功到势能概念的引入方法的介绍，并从保守力做功与势能的定量关系出发对势能的定义及特点进行了讨论．     

共轴均匀带电薄圆盘间的相互作用力

本文利用静电场的高斯定律和环路定律巧妙地求出了均匀带电圆盘在空间任一点所产生的电场 ,进而计算出了共轴均匀带电薄圆盘之间的相互作用力     

两条互靠直导线间的磁场力测定

两条互靠直导线间距微小，不易测准，本文介绍了一种用衍射法测定两条互靠长直导线间距的方法，并由此求出它们之间的磁场力大小。