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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 187 毫秒

1.  驻波管中的颗粒悬浮现象及其分析  被引次数:6
   吴嘉  李冰航  席葆树  许宏庆  周礼蔚《实验力学》,2001年第16卷第2期
   竖直放置的驻波管在共振频率下,位于其管底的微波颗粒群会在一定声压级下产生悬浮,即腾空而起,悬浮在波幅波节平面,本文对该现象进行了实验研究,并在以往声流和声射压理论的基础上对这一现象进行了进一步的理论分析,对该现象的认识将有利于进一步认识强声波对颗粒的作用,在粉尘、环保等领域有很大的应用前景。    

2.  可吸入颗粒物在驻波声场中运动的可视化研究  被引次数:1
   冷吟  赵兵  姚刚  沈湘林《工程热物理学报》,2007年第28卷第Z1期
   采用可视化实验的方法,拍摄可吸入颗粒在驻波声场中的运动轨迹.根据拍摄结果,分别采用标尺测量、颗粒重力沉降特性和声波夹带特性计算颗粒粒径.实验表明,可吸入颗粒在声团聚室中受到声波夹带、重力作用和粘性力的影响.计算结果说明,利用声波夹带特性可以准确计算颗粒粒径,颗粒的漂移现象是由漂移力引起.    

3.  水击驻波场中分散相颗粒的运动分析  
   刘阁  陈彬  张贤明《应用力学学报》,2012年第29卷第2期
   根据水击在管段内形成的驻波场现象,分析了流体内分散相颗粒受到的驻波作用力;运用李雅普诺夫稳定判据研究了颗粒积聚与分离的机理;考虑到颗粒运动方程的严重刚性而很难进行数值求解,采用相空间和非对称分析方法获得了分散相颗粒的运动轨迹近似解,并进行了实验验证。结果表明:水击驻波场中分散相颗粒的受力方程中惯性项对颗粒初始运动速率的影响不可忽略;在水击驻波波节的±λ/4范围内,分散相颗粒经过一定的时间会发生积聚,其运动速度呈对称分布,最大速度出现在3λ/8位置处;随着分散相颗粒粒径和密度等物性参数以及水击驻波的频率和连续相初始速度的增大,颗粒达到平衡位置的时间呈减小趋势,且连续相的初始速度对颗粒到达波节时间的影响显著。    

4.  纳米悬浮液的有效导热系数  
   向军  李菊香《低温与超导》,2009年第37卷第1期
   文中以有效介质近似理论为基础,考虑了纳米颗粒在基液中强烈的B rown ian运动对强化传热的作用和纳米颗粒的表面吸附液体层、纳米颗粒的粒径和体积分数对纳米悬浮液有效导热系数的影响,建立了预测纳米悬浮液有效导热系数的模型,通过对纳米CuO-去离子水溶液的验证,发现该模型比几种经典模型具有更高的精度,因此具有一定的参考价值。    

5.  TURBISCAN LAB稳定性分析仪研究农药WDG悬浮液稳定性  被引次数:4
   张强  陈颖  付文静  孙双月《光谱学与光谱分析》,2008年第28卷第4期
   利用TURBISCAN LAB稳定性分析仪研究了农药WDG(水分散粒剂)悬浮液体系的稳定性。将自制苯乙烯磺酸/丙烯酸共聚物钠盐分散剂应用于75wt%的苯磺隆WDG配方中,通过测量苯磺隆WDG悬浮液的透射光和背散射光强度随时间的变化,可原位描述农药WDG悬浮液的动态沉降过程,反映农药WDG悬浮体系的稳定性。实验发现,当分散剂用量为6wt%,重均分子量为12000时,体系的悬浮稳定性较好。通过研究不同分子量及不同含量苯乙烯磺酸/丙烯酸共聚物钠盐分散剂的WDG悬浮液沉淀层厚度、颗粒沉降速率、悬浮体系颗粒粒径大小和粒径增大速率,有助于分析体系的不稳定性发生的机理,可方便有效地筛选剂型配方中的助剂及优化农药WDG的配方。    

6.  泥石流反粒径分布的一种定性解释  
   马富华  钟钊新  刘大有《力学与实践》,1999年第21卷第1期
    假设泥石流中的粗颗粒(如石块等)以跳跃的方式前进,通过分析单个颗粒在定常充分发展的流场中的运动,给出了单一起跳速度下以及具有一定分布的起跳速度下,颗粒数密度随高度的分布,并给出了起跳粒径有分布时颗粒的平均粒径随高度的分布,定性地解释了泥石流中的反粒径分布现象。    

7.  利用低相干光纤动态光散射法测量浓悬浮液中多分散颗粒粒径分布  被引次数:1
   吴小云  侯学顺  钟诚  夏辉《光散射学报》,2013年第25卷第3期
   本文针对高浓度散射介质, 用低相干光纤动态光散射技术测量浓悬浮液中多分散颗粒系的粒径及其粒径分布。利用迭代CONTIN算法对实验数据进行反演运算, 得到多分散颗粒系的粒径分布结果。结果表明, 浓悬浮液中多分散颗粒系的峰值粒径测量值与给定的两种标准粒径值相吻合, 其误差在4%之内, 粒径分布曲线中各散射颗粒所反映的散射体光强分布与根据Mie散射计算得到的理论值相吻合。实验结果证明低相干光纤动态光散射实验系统能准确测量浓悬浮液中多分散颗粒粒径及粒径分布。    

8.  SiO2@Fe3O4@C胶体纳米颗粒的制备及其光学性质  
   王重阳  乔玄玄  孙爱华  郭建军  诸跃进  许高杰《光子学报》,2016年第5期
   制备了SiO2@Fe3O4@C核壳结构颗粒,粒径可控,形貌均一.研究了在电场调控下,不同粒径,不同浓度的SiO2@Fe3O4@C纳米颗粒悬浮液在不同溶剂下的光学性质,结果表明:150 nm SiO2@Fe3O4@C颗粒在质量分数10%浓度下得到的反射光谱可调节范围最宽,从735 nm蓝移到540 nm;随着颗粒悬浮液浓度的增加,反射光谱会整体蓝移.将粒径为150 nm的粒子分散到不同的溶剂中,其电场响应性具有溶剂依赖性,溶剂折射率越大,反射波长越大.悬浮液的响应时间为150 ms,当撤去电场后,悬浮液具有一定的回复性.    

9.  竖直振动管中颗粒毛细效应的离散元模拟  
   凡凤仙  王志强  刘举  张华腾《力学学报》,2019年第2期
   将一根细管插入填充有颗粒的静止容器中并对管施加竖直振动,颗粒将在管内发生上升运动,并最终稳定在一定高度,这一现象与液体毛细效应类似,被称为颗粒毛细效应.为探究颗粒毛细效应过程中伴随的颗粒尺度动力学行为及机理,基于离散元方法建立颗粒运动模型,对颗粒毛细效应动力学过程和特性开展数值模拟研究.模拟再现了文献中实验得到的颗粒毛细效应全过程,给出了管内颗粒柱高度随时间的演变规律,结果表明,受到颗粒系统参数的影响,本模拟条件下颗粒毛细效应过程呈现单周期上升、倍周期上升和倍周期稳定三个阶段,在倍周期上升阶段颗粒柱上升速度逐渐减小,平缓过渡到稳定阶段.在此基础上,分析了管内颗粒速度场和填充率分布随时间的演变特性,揭示了颗粒毛细效应过程中由容器传输到管内的颗粒的占比分布.研究发现,管内不同高度位置颗粒的运动并不同步,随着管的振动,管内出现速度波,速度波的传播引起管内颗粒出现膨胀和压缩交替的情况,从而管内颗粒填充率随时间发生周期性波动;在上升阶段,越接近管壁由容器传输到管内的颗粒占比越大,在稳定阶段,管内上层颗粒的对流引起容器传输到管内的颗粒占比发生反转.    

10.  浓悬浮液中纳米SiO2团聚体的渗透率  
   夏辉  杨伟国《物理学报》,2016年第65卷第14期
   本文基于悬浮液中渗透性颗粒的短时扩散动力学理论, 采用低相干光纤动态光散射方法, 测量了相同粒径的纳米SiO2团聚体在不同体积分数时的扩散系数, 利用扩散系数随渗透率的变化关系得到纳米SiO2团聚体的渗透率. 结果表明: 恒温条件下, 具有一定渗透率的团聚体颗粒扩散得比硬球颗粒快. 实验测量得到的团聚体渗透率与采用photoshop CS6 对团聚体SEM图像进行处理计算得到的渗透率符合较好.    

11.  应用低相干动态光散射法测量悬浮液中的颗粒粒径分布  被引次数:1
   夏辉  肖元元  林旭  庞如意  苗彩霞  黄昊《光散射学报》,2010年第22卷第3期
   利用低相干动态光散射法测量不同浓度悬浮液中的颗粒粒径分布。由低相干光源和迈克尔逊干涉仪, 结合传统的动态光散射技术组成低相干动态光散射装置, 通过检测单次背散射光的能谱分布, 利用CONTIN算法得到不同浓度悬浮液中颗粒的粒径分布。结果表明, 对于1%~10%体积浓度范围内的单分散悬浮液羊品测量得到的颗粒粒径精确度在4%以内。    

12.  用直接数值模拟对移动颗粒层除尘的研究及实验对比  
   陈敏  袁竹林  许世森《燃料化学学报》,2002年第30卷第1期
   利用气固两相流数值模拟计算模型,分别采用不同粒径的移动颗粒层过滤除尘器,对不同粒径粉尘颗粒的碰撞次数进行统计,并对移动床除尘中过滤介质尺寸与粉尘粒径尺寸之间的相互选择性进行了初步研究。模拟计算了在同一风速下碰撞次数与粉尘粒径以及移动层颗粒径之间的关系。计算统计的结果与实验结果对比发现,二者存在定性上的一致。结果表明,在移动床过滤除尘器中不同粒径的过滤层对不同粒径尘粒具有明显的选择性。    

13.  星形驻波  
   高凌云《现代物理知识》,2013年第3期
   在一个扁平容器中振动硅油薄层能够产生以前未曾发现的驻波形态。法国尼斯大学(University of Nice)的瑞真巴赫(Jean Rajchenbach)和同事发现在足够强度的垂直振动下,通过改变振动频率和强度可以使驻波形态在星形和多边形之间不断变换,却与容器形状无关。该研究小组的驻波新形状有    

14.  悬浮液进样原子吸收光谱分析中样品的粒径效应  被引次数:8
   刘汉东  刘国珍  刘延湘  梅俊  陈恒初  吴少尉  金泽祥《分析试验室》,2002年第21卷第3期
   研究了悬浮液进样 FAAS和悬浮液进样 GFAAS中样品粒径效应。实验表明 ,悬浮液颗粒粒径 <30 μm能满足石墨炉原子化测定需要 ,而火焰原子化要求在粒径≤ 5 μm的前提下 ,再根据待测元素的性质选择合适的火焰类型 ,方能达到较满意的测定效果。    

15.  非独立模式算法下粒径分布反演及分类的研究  
   孙晓刚  唐红  原桂彬《光谱学与光谱分析》,2008年第28卷第5期
   在光全散射法颗粒粒径测量中,提出一种非独立模式算法下粒径分布反演及分类的方法。对被测颗粒系分别按照不同的粒径分布函数同时进行反演,并依据反演误差大小判断被测颗粒系符合哪种分布函数。仿真实验结果表明,在非独立模式下,完全可以利用已知的不同分布函数的反演误差作为分类依据,从而更准确地确定被测颗粒系的粒径分布。采用的遗传反演算法能够在3个可见光波长下得到较准确的粒径分布,反演结果稳定可靠,最大限度地减少了多个波长的使用,从而对光源有更大的选择余地。对透射消光测量结果加入5%随机噪声时,单峰分布颗粒系的反演误差小于5%,多峰分布颗粒系的反演误差小于10%。整个算法运行时间小于2 s。该方法具有原理简单,计算速度快等优点,能够满足颗粒粒径在线测量的要求。    

16.  液体表面驻波的演示和驻波波长的测量  
   卢桂林  钟浩源  谭铝平  翟若迅  白在桥《物理实验》,2019年第5期
   将液体平铺在透明亚克力平板上,在表面张力的作用下得到均匀的液膜.驱动平板上下振动,在合适的频率下可在液膜表面得到稳定的驻波图样.通过光学方法将驻波图样投影到屏幕上,适当地调制投影光源,可以显示不同相位的驻波峰值图样.利用自制装置演示了不同形状液膜的驻波,测量了驻波波长,并得到液体毛细波的色散关系.    

17.  用直接数值模拟方法对流化床内颗粒运动区域的研究  
   袁竹林《燃料化学学报》,2000年第28卷第4期
   采用直接数值模拟技术 ,跟踪离散颗粒场中的每一个颗粒 ,对不同直径和密度的颗粒在流化床内的流化运动区域进行了探讨研究。结果表明 ,不同直径和密度的颗粒在流化床内的流化区域有显著的差异。在颗粒密度相同 ,颗粒直径取正态分布时 ,小颗粒在床内大部分集中在床层的上方 ,大颗粒的运动密集区域在床的下半部分。当颗粒直径相同而密度取正态分布时 ,轻颗粒的活动范围趋向于床层的上方 ,重颗粒的运动区域分布与轻颗粒相反。还发现 ,粒径变化对颗粒流化区域的影响大于密度变化所造成的影响。    

18.  应用多元线性回归法测定黄河口不同粒径悬浮物中的有机碳含量  被引次数:4
   张龙军  刘立芳  张向上《分析化学》,2008年第36卷第5期
   悬浮颗粒物(TSS)粒径与颗粒有机碳(POC)含量的关系研究,是河口淡、咸水混合过程中有机碳形态变化及其输送过程和输运通量研究的基础。在沉降法分级的基础上,结合激光粒度仪粒度测定,用多元线性回归分析法处理所得数据,校正了由于沉降分级的粒径交错现象而导致POC测定中小粒径TSS的POC含量偏低、大粒径TSS的POC含量偏高的问题,获得了样品中不同粒径TSS的POC含量。实验发现,黄河口水体中POC含量随TSS粒径的增加显著递减,80%以上的颗粒有机碳集中在<16μm的TSS中,而粒径<32μm的悬浮物承载了95%以上的颗粒有机碳的入海量。    

19.  基于低频压缩光的声频信号测量  
   闫子华  孙恒信  蔡春晓  马龙  刘奎  郜江瑞《物理学报》,2017年第66卷第11期
   低频信号测量在引力波探测、生物成像及磁场测量等方面具有重要的应用价值.本文利用非简并光学参量放大器获得了低频压缩态光场,在频率19 kHz处直接测到的压缩度为(7.1±0.1)dB;将产生的正交位相压缩态光场注入到马赫-曾德尔干涉仪中,实现了超越散粒噪声极限(3.0±0.4)dB的声频相位信号的测量.本实验的开展为低频压缩光的产生及基于低频压缩光的声频信号测量提供了一定技术支撑,并且此技术有望扩展到磁场、空间小位移等其他物理量的量子精密测量方案中.    

20.  激波驱动下固体颗粒抛撒的实验研究  被引次数:1
   李斌  解立峰  韩志伟  王海洋  陈际洋《实验力学》,2012年第27卷第6期
   本文使用阴影照相技术、高速摄像技术及压力测试手段,实验记录和研究了激波与固体颗粒群的作用及激波作用后固体颗粒群的抛撒和云团的形成过程.结果表明:在激波与固体颗粒群作用过程中,存在着清晰的激波透射、反射及绕射现象,同时激波强度在作用后有明显的下降趋势;在固体颗粒抛撒及云团形成过程中,实验发现对同一粒径的颗粒抛撒来说,抛撒的颗粒群质量越大,云团形成的均匀性及稳定性越好,而对不同粒径的颗粒群来说,粒径越大,形成的云.团集中性越强.    

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