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相似文献
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1.
 用惰性气体蒸发和真空原位加压方法制备了具有清洁界面的平均粒度16 nm的纳米固体CaF2,并在0.1~2 400 MPa范围不同的静水压下用100 kHz~100 Hz内70种频率,精确测量了纳米CaF2的复平面阻抗谱。分别给出纳米CaF2离子电导率和相对介电常数随流体静压力的变化规律。最后的讨论指出:离子迁移通遭受压后的变化(大于、等于或小于最佳值)是影响离子电导率-压力曲线的主要因素;界面层空间电荷极化是造成纳米CaF2相对介电常数较大的原因,由此界面效应可理解介电常数-压力曲线。  相似文献   

2.
固结压强对纳米PbF2的相变和离子电导率的影响   总被引:1,自引:0,他引:1       下载免费PDF全文
 用惰性气体蒸发-真空原位固结法制备了直径为10 mm、厚度为1~2 mm的具有清洁界面的纳米PbF2块体材料,原位固结压强为0.3~1.8 GPa。采用X射线衍射和复阻抗谱方法,研究了固结压强对纳米PbF2物相组成、晶粒度和离子电导率的影响。结果表明,相同压强下,纳米β-PbF2比粗晶β-PbF2更易于向α-PbF2转化;随着压强增大,样品中低电导率的α-PbF2相不断增加,导致离子电导率下降。压强引起的连续相变使晶粒度缓慢长大。由于晶粒细小,纳米α-PbF2的离子电导率比粗晶α-PbF2提高约一个数量级,与粗晶β-PbF2相当。  相似文献   

3.
用惰性气体蒸发和真空原位加压方法制备了两种具有清洁界面的纳米离子固体CaF2(平均粒度为16nm)和Ca0.75La0.25F2.25(平均粒度为11nm),在31℃至530℃详细测量了其复阻抗谱。结果表明:1)在300—530℃两种纳米离子导体都很好地遵从Arrhenius方程式;2)纳米CaF2的离子电导率比多晶CaF2约高1个数量级、比单晶CaF2  相似文献   

4.
 本文准确测量了0~2.21 GPa流体静压力下整体片状非晶B2O3-0.7Li2O-0.7LiCl-0.10Al2O3及其粉末样品的离子电导率和激活体积。对整片非晶锂离子电导率的压力效应应用离子迁移通道的物理图象给出初步的微观解释。对非晶粉末样品离子电导率的压力效应,则发现是由体电导率、接触电导率及同相界面电导率变化的综合结果。高压实验表明,同相界面效应可使离子电导率提高2.5~16倍,该非晶材料还有潜力可进一步提高其离子电导率。  相似文献   

5.
 选用分子量为500万的聚氧化乙烯和无水溴化铜,通过混溶蒸发法制备出一系列高聚物P(EO)n-CuBr2(n=4,8,12,16,24)薄膜,并在0.1~2443 MPa范围不同的静水压下详细测量了它们的相对介电常数。分别探讨了增塑剂(C4H6O3)含量对室温常压下离子电导率和介电常数的影响,及其对高压下离子电导率和介电常数的影响。实验结果表明:P(EO)16-CuBr2薄膜在添加介电常数较高和本体粘度较低的增塑剂C4H6O3后,当其相对浓度nPC/ntotal=20%时,不仅使该薄膜的室温常压离子电导率明显提高6.8倍,而且使其在高压力下的离子电导率提高1(0.1~100 MPa)至2(350~800 MPa)个数量级,非常有利于在高压环境中应用。  相似文献   

6.
 以反滴共沉定法制备了NiFe2O4纳米微粉,并在不同压力下将其压制成纳成米固体,然后用XRD谱和ESR谱研究了NiFe2O4纳米固体结构和界百状态随压制压力的变化。实验结果表明,NiFe2O4纳米固体的结构在高压下没有明显的变化,但其ESR谱的共振线宽和g因子值随着压力升高均表示出先逐渐增大至最大值,然手缓慢下降的规律。这种变化可以归因于纳米固体内部界面离子间的磁相互作用在压力的下所发生和变化。这引起实验结果境示,对于NiFe2O4纳米固体而言,最佳的成型压力是4.5 GPa,在此压力下,NiFe2O4纳米粒子既可以被压制成致密的纳米固体,又能够保留下它们的纳米结构和纳米性质。  相似文献   

7.
Zn2SnO4纳米线高压下的相变研究   总被引:1,自引:0,他引:1       下载免费PDF全文
 利用金刚石对顶压砧(DAC)对具有反尖晶石结构的透明导体氧化物Zn2SnO4(ZTO)纳米线进行了原位高压同步辐射角散X射线衍射(ADXRD)研究。结果发现:在压力为12.9 GPa附近,晶体的对称性降低,并发生晶体结构相变,产生中间过渡相;当压力为32.7 GPa时,发生高压相变,形成高压相。在样品加压前后,纳米线的形貌发生了很大的变化。通过Birch-Murnaghan方程,拟合得到B′0=4时的体弹模量B0 =(168.6±9.7) GPa。  相似文献   

8.
高温超导体低温、高压下的物理性质的研究   总被引:2,自引:2,他引:0  
 在3~20 GPa压力范围内,测量了含氧量较低的YBa2Cu3O7-δ(δ=0.46)单晶压力增强效应(dTc/dp=4.9KGPa-1);YBa2Cu3O7(Tc0=90 K)单晶在压力下临界电流密度随压力变化;外磁场H=30 kOe时,Tc与磁场、压力关系;压力达16.5 GPa下,Bi2Sr2CaCu2Ox单晶Tc(p)关系(dTc/dp=-0.4 KGPa-1)。发现Y系高温超导体的温度压力导数dTc/dp与Tc0中间呈dTc/dp=b-mTc0线性关系(b、m为常数)。结合压力下Y系超导体结构相变和含氧量对Tc影响,分析这类超导体Tc有很强的正压力效应的原因。把实验结果同几种超导电性微观理论模型进行了分析和比较。  相似文献   

9.
 用混溶蒸发法制备出一系列高聚物P(EO)n-CuBr2(n=4, 8, 12, 16, 24)薄膜,并详细测量它们在0.1~350 MPa静水压范围内的复阻抗谱、在0.1~2 400 MPa静水压范围内的交流电导率以及介电常数。结果表明:离子电导率对压力的依赖关系(σ-p曲线)是条折线,可分解为四条直线相迭加。进一步做X射线衍射物相分析,它们分别归于PEO非晶相的压力效应、PEO结晶相的压力效应和析出CuBr2新相的压力效应。由此计算出上述三种不同相所对应的激活体积、截止压力各自随高聚物P(EO)n-CuBr2薄膜组分的变化。为减小离子电导率的压力效应提供了物理基础。  相似文献   

10.
 采用同步辐射X光源和能量色散法对高纯C60粉末样品进行高压原位X光衍射实验。由金刚石对顶压砧高压装置(DAC)产生高压,用已知状态方程的Pt粉末作内标,由Pt的衍射数据确定样品压力,最高压力达30 GPa。实验结果表明:室温常压下原始C60样品为面心立方结构,晶格常数a=1.420 86 nm。高压下C60的结构有所变化:从p=13.7 GPa开始,(311)线发生劈裂,形成低对称相;随着压力增加,衍射线逐渐变宽,强度逐渐变弱,压力超过25 GPa,衍射背底隆起,C60开始转化成非晶相;在30 GPa左右,衍射线条完全消失,标志着向非晶相转化过程的完成。人们也对C60样品不同压力的高压“淬火”相进行了X光衍射实验。采用非静水压的装样方式,最高压力达44 GPa,结果在30 GPa以上,C60也转变为非晶相。最后我们对C60晶体的压致非晶化现象进行了初步的讨论。  相似文献   

11.
纳米固体材料的性能与界面微观结构   总被引:10,自引:0,他引:10  
综述了纳米陶瓷TiO2和纳米金属Ag的力学性能,以及纳米离子导体CaF2和PbF2等的离子导电性能,结合其界面微观结构特征,对上述纳米固体材料的优异性能进行了初步解释  相似文献   

12.
 本文首次测量了非晶态锂离子导体B2O3-0.7Li2O-0.7LiCl-xAl2O3(x=0.05及0.15)在0.000 1~0.80 GPa压力下的离子电导率及激活体积,发现激活体积在一定压力下由负变正,并用离子迁移通道的物理图象给出初步的微观解释。此外,还比较了整片非晶与粉末压片的异同,以及氧化铝组分不同对压力相变点的影响。观测到压力增强及卸压后电导率的弛豫现象——减至常压后离子电导比加压前提高10.4倍。  相似文献   

13.
Using a microcircuit fabricated on a diamond anvil cell, in situ conductivity measurements on nanophase (NP) γ-Fe2O3 are obtained under high pressure. For NP γ-Fe2O3, the abrupt increase in electrical conductivity occurs at a pressure of 21.3 GPa, corresponding to a transition from maghemite to hematite. Above 26.4 GPa, conductivity increases smoothly with increasing pressure. No distinct abnormal change is observed during decompression, indicating that transformation is irreversible. The temperature-dependence of the conductivity of NP γ-Fe2O3 was investigated at several pressures, indicating the electrical conductivity of the sample increases with increasing pressure and temperature, and that a remarkable phenomenon of discontinuity occurs at 400 K. The abnormal change is attributed to the electronic phase transitions of NP γ-Fe2O3 due to the variation of inherent cation vacancies. Besides, the temperature-dependence of the electrical conductivity displays semiconductor-like behavior before 33.0 GPa.  相似文献   

14.
The effect of pressure on the ionic conductivity of hydrated A-zeolites containing Li, Na, and K cations was investigated. Room-temperature experiments at pressures to 4.8 GPa show an increase in the conductivity, which attains its maximum value in the range of 1.7–1.8 GPa for the three zeolites. Further compression leads to a drastic decrease in the conductivity at 2.5–3.5 GPa. The decrease in the conductivity is associated with the pressure-induced transition to the amorphous state, as follows from previously reported IR spectroscopy data. It is believed that the increase in the conductivity with pressure and the subsequent transition to the amorphous state follow one or several of the following mechanisms: (1) cation conductivity involving hydroxyls, (2) hydroxyl-proton conductivity, and (3) enhanced cation mobility due to pressure-induced change in the degree of hydration. With decreasing pressure, the conductivity does not follow the compression curve. For pressure-cycled samples, the low-pressure conductivity during decompression is two orders of magnitude higher than its value at the same pressure during compression. Compression provides a new way for conductivity optimization in hydrated A-zeolites.  相似文献   

15.

The ionic and ion diffusion-controlled thermally stimulated relaxation (TSR) processes in CaF 2 , BaF 2 , LiBaF 3 and KBr crystals were investigated above 290 v K by means of the ionic conductivity, ionic thermally stimulated depolarisation current (TSDC) and thermal bleaching techniques. Under a DC field the halide crystals store large ionic space charge. We were able to detect in CaF 2 , BaF 2 , LiBaF 3 and KBr in the extrinsic ionic conductivity region a series of the ionic defect (the interstitial anion and/or anion vacancies - in fluorides; the cation vacancies - in KBr) release stages: 3-6 wide and overlapping ionic TSDC peaks. The correlated data of the ionic TSDC and the F band thermal evidence that above 290 v K the TSR processes are initiated and controlled by the ionic defect thermal detrapping, migration and interaction with the localised electronic and ionic charges and colour centres. The ion diffusion-controlled TSR processes take place in the above halide crystals.  相似文献   

16.
 本文应用DTA及X射线衍射法在常压及高压下对一种含SiO2的锂离子导体玻璃0.3Li2O-0.67SiO2-0.03V2O5加热时的晶化行为进行了研究。该氧化物玻璃的晶化过程分两个阶段。在常压下,第一晶化过程发生在560 ℃附近,析出相为Li2O·2SiO2。对应的晶化温度Tx1随压力的升高发生了急剧的变化。从常压到0.3 GPa,Tx1从560 ℃升高到620 ℃;继续升压时Tx1突然下降,并在0.4 GPa处跌到528 ℃,呈现一个陡峭的峰值。0.4 GPa以上,Tx1随压力的变化则呈常规行为,比较平稳地,大致线性地升高,一直到最高测定压力2 GPa。 本文最后对这些行为的可能原因进行了讨论。  相似文献   

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