Co1-xMnx合金电子结构和磁性的理论研究

Ｃｏ１－ ｘ Ｍｎｘ 合金的磁性强烈地依赖于其结构以及Ｍｎ 的相对含量．从第一性原理出发,用线性缀加平面波（ＬＡＰＷ） 方法,分别计算了ｘ ＝ ０００ ,０２５ ,０５０ ,０７５ ,１００ 的情况下,面心立方（ｆｃｃ） 和体心立方（ｂｃｃ） 结构的Ｃｏ１－ ｘ Ｍｎ ｘ 合金的电子结构和基态磁性．随ｘ 的增大,ｆｃｃ 结构的Ｃｏ１－ ｘＭｎ ｘ 合金的磁性从铁磁性和亚铁磁性变为反铁磁性;ｂｃｃ 结构Ｃｏ１－ ｘ Ｍｎｘ 合金从铁磁性减弱到亚铁磁性．较好地解释了有关Ｃｏ１ － ｘ Ｍｎ ｘ 合金的结构和磁性关联的实验结果     

应变层异质结ZnS/ZnSe、ZnS/ZnS_xSe_(1-x)和ZnSe/ZnS_xSe_(1-x)价带带阶的研究

采用基于原子球近似下线性Ｍｕｆｉｎ－Ｔｉｎ轨道（ＬＭＴＯ－ＡＳＡ）的平均键能计算方法，研究了以ＺｎＳｘＳｅ１－ｘ为衬底，沿（００１）方向外延生长的应变层异质结ＺｎＳ／ＺｎＳｅ、ＺｎＳ／ＺｎＳｘＳｅ１－ｘ和ＺｎＳｅ／ＺｎＳｘＳｅ１－ｘ的价带带阶值ΔＥｖ（ｘ）．研究表明，ΔＥｖ（ｘ）值随衬底合金组分ｘ单调变化．且两者的关系是非线性的．在此计算结果与其它理论计算和实验结果符合较好．     

AgGa(Se1-xSx)2晶体组分和光学性能

制备了组分ｘ＝０．２,０．５,０．７５的ＡｇＧａ（Ｓｅ１－ｘＳｘ）２单晶体。报道了它的一些光学性能。计算表明,如采用１．０６μｍ光源泵浦Ａ（ｇＧａ（Ｓｅ１－ｘＳｘ）２晶体的Ⅰ型光能量振荡,当组分ｘ＝０．６５时便可获得１．４－１２μｍ连续调谐中红外光谱。     

稀磁半导体Zn1—xMnxSe外延膜的反射的光致发光谱

测量了用热壁外延（ＨＷＥ）生长的不同组分（０≤ｘ≤０．９８）的Ｚｎ１－ｘＭｎｘＳｅ薄膜在温度为３００Ｋ下的反射光谱，用Ｘ射线能谱测定样品实际的组分ｘ值，由此获得了其能隙Ｅｇ与组分ｘ的关系：在０〈ｘ〈０．２组分范围，Ｅｇ随ｘ的变化显示了反常现象，当ｘ〉０．２时，能隙Ｅｇ随ｘ线性增大。在室温和低温下测量了样品的光致发光，除观测到Ｍｎ＾２＋离子内部４Ｔ１→６Ａ１发光峰外，在其低能边观测到一个较宽的发光峰     

表面复盖有介质薄膜的平面导体的镜象问题

将平面导体的镜象法运用到平面理想导体表面上有一层厚度为ｄ的电介质薄膜的情况，计算表明离平面导体距离为ｘ３的点电荷有无穷个镜象电荷，分布在导体内的连线位置，分别位于ｘ３－２ｄ、ｘ３、ｘ３＋２ｄ、ｘ３＋４ｄ等距离。     

第十五届非物理类专业大学生物理竞赛试题及解答

一、填空题（共６１分）１．（４分）作直线运动的质点,在ｔ≥０时,它沿ｘ轴方向的速度为ｖｘ＝αｘ,其中α为一个正的非零常量．已知ｔ＝０时,质点位于ｘ０＞０的位置,那么质点运动过程中的加速度ａｘ与位置ｘ之间的函数关系为ａｘ＝,质点位置ｘ与时间ｔ之间的函数...     

H2及H+对CxH1-x薄膜表面状态的影响

系统研究了Ｈ２流量和Ｈ＾＋原位处理ＣｘＨ１－ｘ薄膜的时间对ＣｘＨ１－ｘ薄膜的稳定时间、表面悬挂键密度和表面电子局域化程度的影响,表明ＣｘＨ１－ｘ薄膜的长时间Ｈ＾＋原位处理是减小ＣｘＨ１－ｘ薄膜表面悬挂键密度的有效途径。     

外延Zn_（1－x）Mg_xSe半导体合金的拉曼散射谱研究

外延Ｚｎ＿（１－ｘ）Ｍｇ＿ｘＳｅ半导体合金的拉曼散射谱研究黄大鸣，王杰，刘晓晗，王东红，靳彩霞，郑玉祥（复旦大学物理系和应用表面物理国家重点实验室上海２００４３３）ＲａｍａｎＳｔｕｄｙｏｎＺｎ＿（１－ｘ）Ｍｇ＿ｘＳｅＡｌｌｏｙｓＥｐｉｔａｘｉａｌＧｒ...     

自傅里叶函数构造法则的研究

研究自傅里叶函数的构造法则，给出了和Ｃａｏｌａ的法则互为补充的法则：ｆ（ｚ）＝ｇ（ｘ）ｇ（－ｘ）＋ｇ＾Ｆ（ｘ）＊ｇ＾Ｆ（－ｘ）。分析了它的优缺点。最后，导出了构造自傅里叶函数法则的最简表达式。     

Ca替代YBa2Cu4O8超导材料的正电子湮没谱研究

研究了Ｙ１－ｘＣａｘＢａ２Ｃｕ４Ｏ８（ｘ＝０＼００－０＼１５）超导体系的正电子寿命谱，计算了局域电子密度ｎｅ和空位浓度Ｃｖ随替代含量ｘ的变化，发现了存在于ｘ＝０．１附近的峰值响应，讨论了相应的正电子湮没机制以及和超导电性之间的关联。     

k阶最近邻距离混合点过程分解模型的适用性判断条件的修正

对k阶最近邻距离混合点过程分解模型的判断条件进行修正,使该模型的适用范围更接近于真实.数值试验发现,参数R的理论值较大或者较小均不影响模型适用范围的判断条件.对适用范围的理论临界值可能产生影响的主要是该临界值附近的R.分析临界值及其附近R与相应的理论值之间的差异,结合计算值,对所确定的临界值进行修正.结果发现:修正后的...     

基于Roujean和Ross-Li模型算法的不同户外光照南疆冬枣BRDF特性研究

不同光照下,如何消除或减小反演数据差异,提高检测精度,是目前南疆冬枣户外检测中遇到的一大难题,因此通过用高光谱相机获得的南疆冬枣二向反射分布函数（BRDF）测量值,采用最小二乘法拟合Roujean模型和Ross-Li模型的参数,最后对比Roujean模型和Ross-Li模型反演的结果,提出何种天气何段波长用何种模型反演效果最好的建议,实验结果表明：（1）多云天气,反演南疆冬枣线偏振度（Dolp）时,Ross-Li模型的R2是0.974 8,Roujean模型的R2是0.969 9;反演南疆冬枣强度分量时,Ross-Li模型的R2是0.972 3,Roujean模型的R2是0.974 9。阴天反演南疆冬枣Dolp时,Ross-Li模型的R2是0.965 1,Roujean模型的R2是0.977 8;反演南疆冬枣强度分量时,Ross-Li模型的R2是0.942 0,Roujean模型的R2是0.968 8。晴天反演南疆冬枣Dolp时,Ross-Li模型的R2是0.965 5,Roujean模型的R2是0.926 2;反演南疆冬枣强度分量时,Ross-Li模型的R2是0.928 5,Roujean模型的R2是0.833 1。整体反演的最佳方案是多云天气下的南疆冬枣Dolp用Ross-Li模型反演,强度分量用Roujean模型反演;晴天南疆冬枣Dolp和强度分量均用Ross-Li模型反演;阴天南疆冬枣Dolp和强度分量均用Roujean模型反演。（2）多波段反演的最佳方案是：多云天气下,反演南疆冬枣强度分量时,波长为1 000~1 100 nm范围,需用Ross-Li模型,波长为1 450~1 600 nm范围,需用Roujean模型,其余波段处两种模型均可;反演南疆冬枣Dolp时,在波长为1 300 nm附近,需用Ross-Li模型,其余波段处两种模型均可。阴天反演南疆冬枣强度分量时,在1 000~1 350 nm范围,需用Roujean模型,在1 600 nm附近,需用Ross-Li模型,其余波段处两种模型均可;反演南疆冬枣Dolp时,在1 000~1 350 nm范围,需用Roujean模型,在1 600 nm附近,需用Ross-Li模型。晴天反演南疆冬枣强度分量时,波长为1 000~1 350和1 600 nm附近,需用Ross-Li模型,其余波段处则无特殊要求;反演南疆冬枣Dolp时,在1 000 nm附近,需用Roujean模型,在1 600 nm附近,需用Ross-Li模型。探索出消除或减小反演数据差异的方法,为南疆冬枣户外检测提高精度奠定基础。     

L波段端面发射高效率磁绝缘线振荡器

 建立了磁绝缘线振荡器自磁绝缘的理论模型，给出了磁绝缘电流计算公式。然后给出了非线性稳态的最大轮辐电流计算公式，并据此分析了负载限制型磁绝缘线振荡器的最大效率。提出一种新型的端面发射型磁绝缘线振荡器，在二极管电压590 kV,二极管电流为55.47 kA情况下，粒子模拟得到周期平均功率6.1 GW左右，工作主频为1.24 GHz，束波转换效率18.64%左右。端面发射型磁绝缘线振荡器的效率比负载限制型磁绝缘线振荡器的最大效率提高6%左右。端面发射的电流不参与束波互作用，由于端面发射的电流比较小，在总电流不变的情况下参与束波互作用的电流增多，从而提高了效率。最后分析了角向磁场的分布以及自磁绝缘的情况。     

星载均匀像面低畸变广角气溶胶探测仪的研制

为满足空间遥感的迫切需求,设计并研制了一个星载均匀像面低畸变广角气溶胶探测仪样机.该仪器通过利用光阑像差产生的有效像差渐晕提高像面照度的均匀性,解决了广角系统中像面照度不均匀的问题.合理选择结构型式校正了畸变,并且采用全球面光学系统,易于加工和检测.广角气溶胶探测仪的中心波长为670 nm,带宽20 nm,全视场72°,相对孔径1/3.6,焦距20 mm.实验结果表明:研制的星载广角气溶胶探测仪镜头其入瞳大小5.6 mm,边缘视场的相对照度达到95.6%,在36 lp/mm处,轴上视场的调制传递函数值大于0.61,轴外视场的调制传递函数值高于0.58,最大畸变量为-1.95%,完全满足设计指标要求,体积小,适合空间遥感应用.     

基于背景特征参数的激光雷达目标检测

激光雷达的弱小目标检测是激光雷达的关键技术, 其主要研究难点之一是在低信噪比下, 可用于区分目标与背景噪声的特征少。研究的对象是激光雷达的远距离目标回波, 主要指空中飞机目标。根据试验得到的数据, 发现目标点在背景中往往是一些孤立的点, 与背景的相关性较小。而背景中的任一点与前后背景点相关性较强, 可以用周围的点进行线形或非线性表示。为解决低信噪比下激光雷达的目标检测问题, 提出了基于背景特征参数的目标检测算法。运用高阶统计量作为背景特征值对杂波数据进行处理。在一个小区域内, 背景的高阶统计量不会有很大的起伏, 而目标在它所在的区域内具有相对突出的变化。信噪比得以提高, 然后通过恒虚警检测和多帧相关检测, 获取真正的目标。试验结果表明该方法非常有效, 实时性强, 具有较高的实用价值。     

HL-2Mװ�õ��Ӳ������Ӳ�������벨�׼���

HL-2M装置低杂波天线被设计为多栅阵列天线，天线由4行波导组成，每行32个子波导。子波导宽度为0.99cm，壁厚0.3cm，相邻子波导相差取90°。计算得到的反射系数R=0.0261，N||峰值中心为2.375。边缘等离子体电子密度梯度对波谱峰值中心位置没有影响，波峰相对宽度则随之增大而减小。在边缘等离子体电子密度梯度 的情况下，相邻子波导相差为81°时，天线方向性系数最好，为0.2010；反射最小，为0.0223，此时波谱峰值中心为2.125。     

光子晶体光纤在熔接夹具中的受力分析

运用接触力学和圆环压溃强度理论对由V型槽固定的光子晶体光纤进行了受力分析。分别考虑了两种极限情况,以推导光纤中的应力分布。第一种情况假设光纤是完全由纯石英材料制成的内部均匀的实芯圆柱体;第二种情况是把光纤假设成一个空芯圆柱体。根据这两种极限情况推导出了光子晶体光纤受力后光纤内部的最大应力点位于平行于接触面的外层空气孔的附近。采用有限元方法验证了此结论,计算出了光子晶体光纤可能承受的最大压力,并给出了光子晶体光纤在V型槽中的应力分布和变形情况。     

Pulse Self-trapping Robustness to Polarization Mode Dispersion in Optical Fiber

In this paper, pulse self-trapping robustness to polarization mode dispersion in optical fibers is studied. Nonlinear pulse can be used to suppress PMD despite the input pulse shapes is found. When the nonlinear effect is stronger (initial pulse amplitude is larger), the suppression degree to PMD is better. As the initial chirp is considered, we find that the chirp is harmful to suppress PMD. The more is initial chirp, the more is the PMD value.     

两个玻色-爱因斯坦凝聚体间相互作用的数值研究

本文采用辛算法数值求解一维含时Gross-Pitaevskii(GP)方程.研究了存在陷俘势和撤掉陷俘势时两个凝聚体间的相互作用.发现当存在陷俘势时两个凝聚体间发生弹性碰撞;在零时刻撤掉陷俘势时两个凝聚体间发生干涉现象;当t=2时撤掉陷俘势两个凝聚体间发生了复杂现象.     

Anisotropy of constrained magnetostrictive materials

The magnetic anisotropy of a ferromagnetic material that is free to deform is defined as the effective anisotropy, which is the sum of intrinsic anisotropy and magnetostriction-induced anisotropy. Prior works [1] and [2] (Baltzer, 1957; Kittel, 1949) indicate that if the material is undeformed then the measured anisotropy is same as its intrinsic anisotropy. When magnetostrictive materials are used as actuators or sensors they are often mechanically loaded, resulting in a restriction on the deformation. To capture their behavior in such scenarios, a modelling approach is required. Therefore, in this work, the thermodynamic accuracy of the common expressions for magnetostriction-induced and stress-induced anisotropies is first investigated. A 3D magnetoelastic model is then developed using Armstrong's implementation of an energy model. This 3D magnetoelastic model is capable of predicting the stresses induced when the magnetostriction of these materials is constrained. Using this model, it is shown that when the bulk magnetostriction of the material is clamped, the measured anisotropy will not in general be the same as the intrinsic anisotropy. It is also shown that when the magnetostriction is clamped at the microscopic level, i.e. if the material is locally constrained at the exchange length scales, then the measured anisotropy is the intrinsic anisotropy.