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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 265 毫秒

1.  He-H2(D2,T2)碰撞体系振转相互作用势及分波截面的理论计算  
   沈光先  汪荣凯  令狐荣锋  杨向东《物理学报》,2011年第60卷第1期
   采用超分子单双迭代(包括非迭代三重激发)耦合簇理论CCSD(T)方法,选择由原子中心高斯函数和高斯键函数3s3p2d1f组成的大基组,计算了He-H2(D2,T2)碰撞体系的H2分子取不同键长时的相互作用势能面.运用Tang-Toennies势模型和非线性最小二乘法拟合构造了He与同位素分子H2(D2,T2)在质心坐标系下的振转相互作用势.通过密耦计算得    

2.  Rg-HX分子间势的精确从头计算研究  被引次数:3
   张愚  史鸿运  王伟周《物理化学学报》,2001年第17卷第11期
   在用非迭代的三重激发项来校正CCSD的CCSD(T)理论水平下,采用aug cc pVQZ基函数对He HF的分子间势进行了系统的研究.结果表明:He HF以线型结构存在.在极限基的情况下,复合物两种线型极小点结构He H F和He F H势阱深分别为46.614 cm-1和25.026 cm-1,对应He原子到HF分子质心的距离Rm分别为0.3149 nm和0.3012 nm.讨论了不同的基函数和理论方法在研究此类弱束缚态复合物的分子间势时的可靠性及其对结果的影响,并研究了HF分子中H-F键长的改变对势能的影响,同时也给出了势函数的解析形式.    

3.  He-LiH的从头算势能面  被引次数:4
   黄武英  凤尔银  季学韩  崔执凤《原子与分子物理学报》,2004年第21卷第3期
   采用超分子单双迭代耦合簇理论CCSD(T)方法和由键函数3s3p2d1f组成的大基组,计算得到了He-LiH体系的全程势能面.计算结果表明该势能面存在2个势阱:较深的势阱在Rm=0.225 nm处,阱深为177.53 cm-1,对应于线性He-LiH构型;较浅的势阱在Rm=0.529 nm处,阱深仅为9.88 cm-1,对应于线性He-HLi构型.    

4.  YH,YD,YT分子基态的结构与势能函数  
   许永强  彭伟成  武华《物理学报》,2012年第61卷第4期
   在Y的有效核势近似下, 对H分别选6-311++G(3df,2pd), AUG-cc-PVTZ, AUG-cc-PVQZ基组, 应用密度泛函理论的B3LYP方法, 优化计算了YH(D,T)分子基态的能量, 平衡结构, 和谐振频率.根据原子分子反应静力学原理, 导出了YH(D,T)分子基态的合理离解极限. 通过优化计算结果和已有的实验和理论数据对比, 得出LANL2TZ/AUG-cc-PVQZ混合基组为对体系进行计算的最优基组. 基于此, 在B3LYP/LANL2TZ/AUG-cc-PVQZ水平对YH(D,T)分子基态的势能面进行了单点能扫描. 并采用最小二乘法拟合得到了相应的Murrell-Sorbie势能函数. 计算出了这些分子的力常数(f2, f3, f4)和光谱常数(Be, αe, ωe, ωeχe, De).结果与已有的实验数据符合得很好.    

5.  Ne-HBr复合物CCSD(T)势能面对转动非弹性分波截面的影响  被引次数:1
   余春日  黄时中  史守华  程新路  杨向东《物理学报》,2007年第56卷第10期
   利用非线性最小二乘法拟合在CCSD(T)/aug-cc-pVQZ理论水平下计算的相互作用能,得到了基态Ne-HBr复合物势能面的解析表达式.在此基础上,采用量子密耦方法计算了入射能量分别为40,60,80 和100meV时,Ne原子与HBr分子碰撞的分波截面,详细讨论了CCSD(T)势能面的长程吸引和短程各向异性相互作用对非弹性分波截面的影响.结果表明:(1)总非弹性分波截面主要来自j=0 →j′=1, 2跃迁.高J端的尾部极大是势能面长程吸引阱的贡献,主要来自j=0 →j′=1跃迁;低J端的主极大是短程排斥的贡献,主要来自j=0 →j′=2跃迁;极小值是短程排斥和长程吸引作用相互抵消的结果.(2)尽管不同入射能量时非弹性分波截面的峰值和极小值对应的总角动量量子数J各不相同,但它们对应于几乎相同的碰撞参数,取样势能面的相同部分.    

6.  Pb2,PdPb2分子的势能函数  
   朱 瑜  方 芳  蒋 刚  朱正和《物理学报》,2008年第57卷第7期
   采用Gaussian 98程序,运用B3LYP方法,对Pd和Pb原子采用收缩价基组LANL2DZ,对Pb2和PdPb2分子的微观结构进行了理论计算. 由于Pb2分子离解后一个Pb原子处于基态,另一个Pb原子处于激发态,采用最小二乘法拟合Pb2分子的势能函数,选用的函数形式为Murrell-Sorbie势能函数加上开关函数. 使用多体展式理论导出了势函数中的参数进而给出PdPb2分子基态势函数的解析表达式,其势能面准确地复现了PdPb2分子的两个稳定构型(C2VCv)及其能量关系.    

7.  PdYH分子的结构与势能函数  被引次数:8
   倪羽  蒋刚  朱正和  孙颖《化学学报》,2005年第63卷第8期
   用密度泛函理论的B3LYP方法, 对钯和钇原子采用SDD收缩价基函数, 氢原子采用6-311++G**全电子基函数, 对PdY和PdYH体系的结构进行优化. 计算表明: PdY分子的几何构型为Cv, 其基态为X2Σ态, 键长R=0.24168 nm, 离解能为De=2.8261 eV, 谐振频率ωe=254.0656 cm-1, 并拟合得到Murrell-Sorbie势能函数; PdYH分子最稳态为Cs构型, 电子组态为1A', 平衡核间距RPdY=0.24281 nm, RYH=0.19824 nm, 键角∠PdYH=116.7157°, 离解能De=5.6146 eV, 基态简正振动频率: 对称伸缩振动频率ν1 (a')=348.2909 cm-1, 弯曲振动频率ν2 (a')=243.3382 cm-1, 反对称伸缩振动频率ν3 (a')=1442.2695 cm-1. 由微观过程的可逆性原理分析了分子的可能离解极限. 并用多体项展式理论方法分别导出基态PdY和PdYH分子的势能函数, 其等值势能面图准确地再现了PdY和PdYH分子的结构特征和离解能, 由此讨论了Pd+Y+H分子反应的势能面静态特征.    

8.  He-Na2体系势能面的从头计算研究  
   王悦  黄武英  董书宝  凤尔银  崔执凤《原子与分子物理学报》,2007年第24卷第4期
   在单、双迭代(包含三重激发微扰校正)耦合簇CCSD(T)理论水平下,采用cc-pvtz/Na、aug-cc-pvqz/He并加{3s3p2d1f}集的键函数组成的大基组,计算了He-Na2体系819个构型的相互作用能.通过对96个参数的解析表示的拟合,得到了体系的三维势能面.结果表明在Na2处于基态时该势能面上存在2个势阱,分别对应于线型和T型构型,阱深分别为1.58 cm-1,1.77 cm-1.整个势能面呈现出弱的角度各向异性.讨论了Na-Na键长变化对相互作用能的影响.    

9.  Rg—HX(Rg=He,Ne;X=F,Cl,Br)分子间势的精确量子化学从头计算研究III.He—HBr  
   张愚  史鸿运  王伟周《化学学报》,2002年第60卷第6期
   在用非迭代的三重激发项来校正CCSD的CCSD(T)理论水平下,采用aug-cc- pVQZ基函数对He—HBr的分子间势进行了系统的研究。结果表明:He—HBr以线型结 构存在。在极限基的情况下,复合物两种线型极小点结构He—H—Br和He—Br—H势 阱深分别为28.792 cm~(-1)和35.707 cm~(-1),对应He原子到HBr分子质心的距离 R分别为0.407 nm和0.343 nm。讨论了不同的基函数和理论方法在研究此类弱束缚 态复合物的分子间势时的可靠性及其对结果的影响,同时也给出了热函数的解析形 式。    

10.  Rg—HX(Rg=He,Ne;X=F,Cl,Br)分子间势的精确量子化学从头计算研究III.He—HBr  被引次数:5
   张愚  史鸿运  王伟周《化学学报》,2002年第60卷第6期
   在用非迭代的三重激发项来校正CCSD的CCSD(T)理论水平下,采用aug-cc- pVQZ基函数对He—HBr的分子间势进行了系统的研究。结果表明:He—HBr以线型结 构存在。在极限基的情况下,复合物两种线型极小点结构He—H—Br和He—Br—H势 阱深分别为28.792 cm~(-1)和35.707 cm~(-1),对应He原子到HBr分子质心的距离 R分别为0.407 nm和0.343 nm。讨论了不同的基函数和理论方法在研究此类弱束缚 态复合物的分子间势时的可靠性及其对结果的影响,同时也给出了热函数的解析形 式。    

11.  基态MgB2分子的结构与分析势能函数  
   阮文  胡强林  谢安东  余晓光  罗文浪  朱正和《物理学报》,2009年第58卷第12期
   应用群论及原子分子反应静力学方法推导MgB2分子的电子状态及其离解极限,采用密度泛函B3LYP和从头计算QCISD方法在6-311++G**基组水平上,对MgB2分子可能的状态进行优化计算,得出MgB2的三重态能量最低,其稳定构型为C2v,平衡核间距Re=2.2977,键角αBMgB=41.5521°,能量为-248.9645a.u.同时还计算了基态的简正振动频率:对称伸缩振动频率νB2)=315.4430 cm-1,反对称伸缩振动频率νA1)=418.1883 cm-1和弯曲振动频率νA1)=968.9672 cm-1.在此基础上,使用多体项展式理论方法,导出了基态MgB2分子的解析势能函数,其等势面准确再现了基态MgB2平衡结构和离解能,并由此讨论了B+MgB和Mg+BB分子反应的势能面静态特征.    

12.  He原子和BH分子碰撞体系的转动激发能量转移  
   宫明艳《物理学报》,2011年第60卷第7期
   在碰撞体系He+BH的CCSD(T)二维势能面基础上,应用密耦方法,研究了 He+BH分子碰撞转动激发过程.计算了该体系的转动态-态激发的弹性和非弹性的微分和积分截面,分析了计算结果与势能面特征间的关系.结果表明: He原子以从H原子端共线形式碰撞BH分子对j=0→j'=2的激发最为有效;短程排斥对Δj=2的激发作用较大;态-态跃迁总截面出现振荡结构,长程部分分波只对j=0→j'=1的跃迁总截面有较大贡献,j'≥    

13.  s-四嗪-水簇复合物的理论研究  被引次数:7
   黄方千  李权  赵可清《化学学报》,2006年第64卷第16期
   用量子化学B3LYP方法和6-31++G**基函数研究了s-四嗪-水簇复合物基态分子间相互作用, 并进行了构型优化和频率计算, 分别得到无虚频稳定的s-四嗪-(水)2复合物、s-四嗪-(水)3复合物和s-四嗪-(水)4复合物6个、9个和12个. 复合物存在较强的氢键作用, 复合物结构中形成一个N…H—O氢键并终止于O…H—C氢键的氢键水链构型最稳定. 经基组重叠误差和零点振动能校正后, 最稳定的1∶2, 1∶3和1∶4(摩尔比)复合物的结合能分别是41.35, 70.9和 94.61 kJ/mol. 振动分析显示氢键的形成使复合物中水分子H—O键对称伸缩振动频率减小(红移). 研究表明N…H键越短, N…H—O键角越接近直线, 稳定化能越大, 氢键作用越强. 同时, 用含时密度泛函理论方法在TD-B3LYP/6-31++G**水平计算了s-四嗪单体及其氢键复合物的第一1(n, p*)激发态的垂直激发能.    

14.  He原子与HI分子碰撞截面的密耦计算  
   余春日  张杰  江贵生《物理学报》,2009年第58卷第4期
   基于发展的分子间相互作用势, 采用密耦方法计算了入射能量从1到140?meV范围内He原子与HI分子碰撞的微分截面、分波截面和积分截面.通过与He-HXX=F,Cl,Br)体系分波截面的比较, 印证了He-HI体系相互作用势以及密耦计算结果的可靠性.结果表明:小角散射的概率大于大角散射的概率;碰撞能量越高,散射概率就越小, 尾部效应也越弱.总积分截面主要来自弹性碰撞的贡献;非弹性积分截面以00→01和00→02跃迁的贡献为主,其中00→02跃迁的贡献最大.    

15.  VOn±(n=0,1,2)的势能函数与光谱常数研究  
   杜 泉  王 玲  谌晓洪  高 涛《物理学报》,2006年第55卷第12期
   用密度泛函B3LYP/6-311++G(d,p)方法和相对论有效实势(Lanl2dz基组)对VOn±(n=0,1,2)分子离子的势能函数及光谱常数进行了分析. 结果表明它们都能稳定存在, 其基态电子状态分别是:4Σ(VO2-), 3Σ(VO-), 4Σ(VO), 3Σ(VO+)和2Σ(VO2+). 其中VO2-和VO2+的势能函数曲线呈“火山口”型, 属于亚稳态分子离子. 用七参数Murell-Sorbie势拟合VO2-和VO2+分子亚稳态双原子分子离子势能函数, 发现其拟合曲线与势能函数曲线符合得很好. 同时,讨论了电荷对势能函数和能级的影响.    

16.  基态O和D原子的低能弹性碰撞及OD(X2Π)自由基的准确解析势与分子常数  
   施德恒  刘玉芳  孙金锋  张金平  朱遵略《物理学报》,2009年第58卷第4期
   利用CCSD(T)理论及相关一致五重基aug-cc-pV5Z构建了OD(X2Π)自由基的相互作用势, 计算了这个自由基的光谱常数D0, De, Re, ωe, ωeBe, 其值分别为44574,46225?eV,009702 nm, 2724923,453534和100096 cm-1, 均与实验结果相符很好. 利用这一相互作用势, 在绝热近似下通过数值求解双原子分子核运动的径向薛定谔方程, 找到了J=0时OD(X2Π)自由基存在的全部23个振动态, 完整地求出了每一振动态的振动能级、振动经典转折点、惯性转动常数和离心畸变常数, 其值与实验结果相当一致. 在10×10-11—10×10-3a.u.的能量范围内研究了基态O和D原子沿OD(X2Π)势能曲线的弹性碰撞, 计算了这一碰撞的总截面和各分波截面, 分析了各分波截面对总截面的不同贡献. 结果表明: 总截面的形状主要由s分波截面决定, 尽管直到l = 12的其他分波截面均有形状共振存在, 但由于其强度较弱, 大都湮没在较强的s分波截面中.    

17.  TiO, O2 和TiO2的分析势能函数及光谱研究  
   谌晓洪  蒋燕  刘议蓉  王玲  杜泉  王红艳《物理学报》,2012年第61卷第1期
   用Gaussian09程序包的密度泛函理论DFT方法,在BP86/6-311++g(d,p)水平上对O2, TiO和TiO2 分子进行了优化.得到该系列分子的基态电子态分别为:O2(X3Σg), TiO(X3Πg), TiO2(X1 A1), TiO2分子的稳定构型为C2v构型. 用Murrell-Sorbie势能函数对TiO和O2分子的扫描势能点进行拟合, 其扫描点都与四参数Murrell-Sorbie函数拟合曲线符合得很好,在此基础上推导出它们的光谱数据和力常数. 用多体项展开理论导出TiO2分子的全空间解析势能函数,在固定键角∠OTiO=110.5° 的情况下, RTi-O = 0.1652 nm处存在一个深度为15.09 eV的势阱, 表明在该处易形成稳定的TiO2分子.    

18.  用耦合簇理论及相关一致五重基研究SiH2(X1A1)自由基的解析势能函数  
   施德恒  张金平  孙金锋  刘玉芳  朱遵略《物理学报》,2009年第58卷第8期
   运用单双迭代三重激发耦合簇理论和相关一致五重基对SiH2的基态结构进行了优化, 并在优化结构的基础上进行了离解能和振动频率的计算. 结果表明: SiH2的基态为C2v结构, 平衡核间距RSi—H= 0.15163 nm, H—Si—H键的键角α=92.363°, 离解能De(HSi—H)=3.2735 eV, 频率ν1a1)=1020.0095 cm-1, ν2a1)=2074.8742 cm-1, ν3a1)=2076.4762 cm-1. 这些结果与实验值均较为相符. 对H2的基态使用优选出的cc-pV6Z基组、对SiH的基态使用优选出的aug-cc-pV5Z基组进行几何构型与谐振频率的计算并进行单点能扫描, 且将扫描结果拟合成了解析的Murrell-Sorbie函数. 与实验结果及其他理论计算结果的比较表明, 本文关于SiH自由基光谱常数(De,Re, ωe, Be, αeωeχe)的计算结果达到了很高的精度. 采用多体项展式理论导出了SiH2C2v, X1A1)自由基的解析势能函数, 其等值势能图准确再现了它的离解能和平衡结构特征. 同时还给出了SiH2(C2v, X1A1)自由基对称伸缩振动等值势能图中存在的两个对称鞍点, 对应于SiH+H→SiH2反应, 势垒高度为0.5084 eV.    

19.  CrHn(n=0,+1,+2)分子及离子的势能函数  
   黄 萍  朱正和《物理学报》,2006年第55卷第12期
   用原子分子反应静力学原理推导出CrHn(n=0,+1,+2)的电子状态及其离解极限. 对H原子采用6-311++G**基组,对Cr原子采用SVP(split valence polarization)全电子基组,用B3PW91方法计算了它们的平衡几何、电子状态,在此基础上分别计算CrH,CrH+的Murrell-Sorbie解析势能函数和CrH2+的解析势能函数及其对应的力常数、光谱参数,理论计算值与实验值和文献计算值符合较好. 从离解极限和通道解释了不同的势能函数形状. 计算表明:CrH+的势能曲线均具有对应于稳定平衡结构的极小点,说明CrH+可稳定存在. 而CrH2+离子的势能曲线对应于不稳定的排斥态,说明CrH2+是不稳定的.    

20.  氦对LaNi5晶体结构的影响及其扩散特性研究  
   张传瑜  高 涛  张云光  周晶晶  朱正和  陈 波《物理学报》,2008年第57卷第7期
   从密度泛函理论为基础的第一性原理出发,运用全势能线性缀加平面波(FLAPW)方法,对氚衰变后氦在合金中的占位以及LaNi5He晶体结构进行了理论计算,并系统给出了氦在间隙间的迁移曲线.结果表明,氦原子在十二面体(1b)格位最稳定,并且氦从6m格位向1b格位迁移不存在势垒,而从2d格位向1b格位迁移则需越过1.55eV高的势垒.另外,氦从12n格位穿过12o格位最后到达6m格位也无明显势垒存在,并且处于4h格位之间的氦原子可以自由迁移,而相应12n格位之间的直接迁移则需跨越13.6eV高的势垒.最后还计算给出了氚衰变后合金的态密度、电子密度以及势能分布图,并与相应的LaNi5H结构作了详细比较.    

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