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1.
第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩   总被引:25,自引:6,他引:19  
侯瑶  孟继德  田来科  胡艳芳  万云  杨志勇 《光子学报》2001,30(10):1194-1199
本文构造了由多模相干态|{Zj}>q与多模虚相干态的相反态|{-iZj}>q这两者的线性叠加所组成的第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场|ψ7(2)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ7(2)>q的偶数阶等阶N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩阶数N=2p、并且P=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)的条件下,如果各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 等分别满足一定的取值条件,则在这种情况下态|ψ7(2)>q可呈现出周期性变化的偶数阶等阶N次方Y压缩效应.  相似文献   

2.
本文构造了由多模相干态|{Zj}〉q与多模虚相干态|{iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场|Ψ6(2)q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ6(2)q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)在压缩阶数N=2pp=2l(l=1,2,3,…,…)的条件下,无论各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单相干态光场的平均光子数之和 Rj2等如何变化,态|ψ6(2)q总是恒处于偶数阶等阶N-Y最小测不准态.2)在压缩阶数N=2pp=2l+1(l=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φj、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单模相干态光场的平均光子数之和 Rj2等分别满足一定的量子化条件(或者在特定的区间内连续取值)时,态|ψ6(2)q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的偶数阶的等阶N次方Y压缩效应.  相似文献   

3.
第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩   总被引:45,自引:25,他引:20  
本文构造了由多模真空态|{0j}>q和多模虚相干态的相反态|{-iZj}>q这两者的线性叠加所组成的第V类两态叠加多模叠加态光场|ψ5(2)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ5(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)态|ψ5(2)>q是一种典型的多模非经典光场;无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q)和态间的初始相位差(θnq(I)oq(o))等满足一定的取值条件,态|ψ5(2)>q总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶N次方Y压缩效应.2)态|ψ5(2)>q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同.3)无论压缩阶数N取奇还是取偶,态|ψ5(2)>q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方Y压缩效应总是呈现出周期性的互补关系.  相似文献   

4.
本文构造了由多模复共轭相干态的相反态|{-Zj(a)*}>q与多模虚共轭相干态的相反态|{-iZj(b)*}>q这两者的线性叠加所组成的第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab)>q,利用多模压缩态理论研究了态|Ψ(ab)>q的任意偶数阶等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)在压缩阶数N取偶数,即N=2p的条件下,无论p=2m(m=1,2,3,…,…),还是p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…),只要构成态|Ψ(ab)>q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度(即平均光子数)和初始相位都不相等,亦即Rj(a)≠Rj(b)和φj(a)≠φj(b)(j=1,2,3,…,q),并且 ,则当满足一定的量子化条件(或者在一些闭区间内连续取值)时,态|Ψ(ab)>q总可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应.2)在N=2pp=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)的条件下,若Rj(a)=Rj(b)和φj(a)j(b)(j=1,2,3,…,q),态|Ψ(ab)>q则可呈现出等阶N次方Y压缩简并现象.  相似文献   

5.
第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性研究   总被引:39,自引:23,他引:16  
杨志勇  董庆彦  侯瑶  薛红  侯洵 《光子学报》2001,30(7):769-779
本文构造了由多模真空态|{Oj}〉q和多模虚相干态的相反态|{-iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场ψ5(2)q,利用多模压缩态理论详细研究了态 ψ5(2)q的广义非线性等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)态ψ5(2)q是一种典型的多模非经典光场;无论腔模总数q与压缩阶数N这两者之积q·N取奇还是取偶,只要各模的初始相位之和 、态间的初始相位之差(θnq(I)-θoq(o))等满足一定的量子化条件,态ψ5(2)q总可分别呈现出周期性变化的、任意的奇数模-奇数阶、奇数模-偶数阶、偶数模-偶数阶和偶数模-奇数阶这四种不同形式的等阶N次方H压缩效应.2)上述四种不同形式的等阶N次方H压缩效应,其态间压缩条件完全相同,但模间压缩条件完全不同,结果使其压缩幅度、压缩结果和压缩特性等各不相同.3)无论q·N取奇还是取偶,态ψ5(2)q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方H压缩效应总是呈现周期性的互补关系.  相似文献   

6.
赵玲慧  杨志勇  侯瑶  张振杰  侯洵 《光子学报》2000,29(4):293-307,316
本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模(即 q模)相干态的相反态 | {-Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {-iZj}〉q 这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψmsc(2)q 利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了态 | ψmsc(2)q 的广义非线性等阶N次方H压缩特性 结果发现:1)当压缩阶数N与腔模总数q这两者之积为偶数,亦即当q·N =2pp =2m(m =1,2,3,…,…)时,态 | ψmsc(2)q恒处于等阶N-H最小测不准态;2)当q·N =2pp =2m′+ 1(m′ =0,1,2,3,…,…)时,如果各模的初始相位之和 、态间的初始相位差(θnq(I)nq(R))、各多模相干态光场的总的平均光子数 以及 [(θnq(I)nq(R))+ ]等满足一定的量子化条件时,态 | ψmsc(2)q 总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应;3)当压缩阶数N与腔模总数 q这两者之积为奇数时,亦即当 q·N =2p + 1时,无论 p =2m(m =0,1,2,3,…,…)还是 p =2m′ + 1(m′ =0,1,2,3,…,…),只要各模初始相位之和 满足一定的量子化条件,则当两态叠加几率幅满足rnq(R) =rnq(I) 时,态 | ψmsc(2)q 就恒处于N-H测不准态  相似文献   

7.
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)态|Ψi,e(2)>q是一种典型的多模非经典光场,当压缩阶数N为奇数时,态|Ψi,e(2)>q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;当腔模总数q与压缩阶数N这两者的乘积q·N为奇数时,则在一定条件下态|Ψi,e(2)>q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应.2)态|Ψi,e(2)>q的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅γq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位φj(或者各模的初始相位和 φj)、压缩阶数N以及腔模(指纵模)总数q等呈较强的非线性关联,等阶N次方H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶N次方Y压缩效应的更强.3)多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q与多模偶相干态光场|Ψ,e>q及多模复共轭偶相干态光场|Ψ*,e(2)>q这后两者的等阶N次方Y压缩效应和等阶N次方H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反,这种现象就称为相反压缩.  相似文献   

8.
多模偶相干态光场中的N次方Y压缩与N次方H压缩特性研究   总被引:62,自引:39,他引:23  
许定国  侯瑶  杨志勇  侯洵 《光子学报》1999,28(6):481-493
本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模偶相干态光场冲|ψ,e〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究。结果表明:1)当N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ,e〉q在一定条件下存在着周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应,2)当q·N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-H最小测不准态。当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ,e〉q存在着周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应。3)N次方Y压缩效应与N次方H压缩效应两者的压缩程度和深度均与几率幅yq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位ψj(或者初始相位和∑j=1qψj)、压缩阶数N及腔模总数q等非线性相关,后者与上述诸参量的非线性关联程度要比前者的更强。  相似文献   

9.
本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模(即q模)相干态的相反态|{-Zj}〉q及多模虚相干态的相反态|{-iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场|ψmsc(2)q.利用新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,研究了态|ψmsc(2)q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现,1)当压缩阶数N=2P且P=2m(m=1,2,3,…,…)时,态|ψmsc(2)q恒处于N-Y最小测不准态;2)当N=2P且P=2m’+1(m’=0,1,2,…,…)时,如果各模的初始相位φj、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和∑j=1qRj2即[(θpq(R)nq(I))-∑j=1qRj2]满足一定的量子化条件,态|ψmsc(2)q可呈现周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;3)当N为奇数时,态|ψmsc(2)q在一定条件下恒处于N-Y测不准态;4)态|ψmsc(2)q与文献21中的态|ψ(2)q出现部分压缩简并现象,从而更进一步表明压缩简并现象的存在是有某种客观内在联系的.  相似文献   

10.
一种新型的两态叠加MSCS光场的广义非线性等阶N次方H压缩   总被引:41,自引:28,他引:13  
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的两态叠加多模薛定谔猫态(即MSCS)光场|ψ(2)q的广义非线性等阶N次方H压缩效应.结果发现:1态|ψ(2)q是一种典型的非经典光场;当压缩阶数N与腔模总数q这两者之积为偶数,即qN=2p,并且p为奇数亦即p=2m’+1(m’=0,1,2,3,…,…)时,如果各模的初始相位和∑j=1qψj态间的初始相位差(θpq(I)nq(R))、各多模相干态光场的总的平均光子数∑j=1qRj2等满足一定的量子化条件(或者当∑j=1qRj2在总的平均光子数∑j=1qRj2的一系列压缩区内连续取值时),态|ψ(2)〉q总可呈现出周期性变化的、任意阶的广义非线性等阶N次方H压缩效应.2态|ψ(2)q的第一及第二两个正交分量,其压缩结果(亦即压缩程度和压缩深度)完全相同,但压缩条件不同;两者的等阶N次方H压缩效应呈现出周期性的互补关系.3与文献16相比,本文所研究的态|ψ(2)q的等阶N次方H压缩效应是比其等阶N次方Y压缩效应更高阶的广义非线性等阶高阶压缩效应.  相似文献   

11.
侯洵  杨志勇 《光子学报》2000,29(5):385-395
本文根据量子力学中的线性叠加原理,分别构造了由多模(即q模)相干态|{Zj}>q与多模真空态|{0j}>q以及由多模相干态的相反态|{-Zj}>q与多模真空态|{0j}>q等的线性叠加所组成的第及第类两态叠加多模叠加态光场|ψ+,3(2)>q和|ψ-,4(2)>q.利用新近建立的多模压缩态理论,首次对态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩和等阶N次方H压缩特性进行了详细研究.结果发现:1)态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q是两种典型的多模非经典光场,当各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)或者各模的初始相位和 =φj以及态间的初始相位差(θ±(R)(0)±)等分别满足一些特定的量子化条件时,态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q均可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应和等阶N次方H压缩效应;2)当组成态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q的各对应复几率幅不相等亦即C+(R)≠C-(R)和C+(0)≠C-(0)时,态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q这两者的压缩条件和压缩特征虽然相同,但其压缩幅度(即压缩程度和压缩深度)却不相等,这种现象称为“相似压缩”;3)当组成态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q的各对应复几率幅相等亦即C+(R)=C-(R)和C+(0)=C-(0)时,态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q这两种截然不同的多模叠加态光场不仅具有完全相同的压缩条件和压缩特征,而且还具有完全相等的压缩幅度,这种现象就称为“压缩简并”.  相似文献   

12.
刘伟民  侯瑶  杨志勇  孙秀泉  侯洵 《光子学报》1999,28(10):869-883
本文根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模(即q模)相干态的相反态|{-Zj}〉q及多模虚相干态|{Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的多模Schrdinger猫态光场|Ψ(2)q,利用新近建立的多模压缩态理论,研究了态|Ψ(2)q的N次方Y压缩效应。结果发现:①当压缩阶数N=2pp=2m(m=1,2,3,…,…)时,态|Ψ(2)q总是恒处于N-Y最小测不准态;②当压缩阶数N=2pp=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)时,如果各模的初始相位φj,态间的初始相位差θpq(I)-θnq(R)以及各单模相干态光场的平均光子数之总和 等满足一定的量子化条件,则态|Ψ(2)q可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应;③当压缩阶数N=2p′+1时,无论p′=2m(m=0,1,2,…,…)还是p′=2m+1(m=0,1,2,3,…,…),只要各模的初始相位φj满足一定的量子条件,则当两态叠加几率幅满足rpq(I)=rnq(R)时,态|Ψ(2)q就恒处于N-Y测不准态,始终不呈现N-Y最小测不准态和N次方Y压缩;而当rpq(I)rnq(R)时,态|Ψ(2)q始终不呈现N-Y测不准态、N-Y最小测不准态和N次方Y压缩效应。  相似文献   

13.
第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的非线性高阶压缩特性研究   总被引:87,自引:30,他引:57  
侯洵  杨志勇 《光子学报》1998,27(10):865-879
本文在文献20的基础上进一步提出了多模辐射场的N-Y最小测不准态、N-H最小测不准态、N-Y压缩最小测不准态以及N-H压缩最小测不准态等的定义.构造了由多模(q模)相干态|{Zj}>q及其相反态|{-Zj}>q的线性叠加所组成的第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场|ψ1(2)>q,利用文献20新近提出的有关多模辐射场的两种非线性高阶压缩的定义,首次对态|ψ1(2)>qN次方Y压缩及N次方H压缩效应进行了详细研究.结果表明,1)当N为偶数时,态|ψ1(2)>q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ1(2)>q在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应.2)当q·N为偶数时,态|ψ1(2)>q恒处于N-H最小测不准态;当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ1(2)>q则可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应.3)N次方Y压缩及N次方H压缩效应的压缩深度与腔模总数q、压缩参数Rj以及压缩阶数N等非线性相关,后者与上述参量的非线性关联程度要比前者的更强.  相似文献   

14.
本文构造了由两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场|Ψo(4),Ⅲ>q.利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了态|Ψo(4),Ⅲ>q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性,结果发现由不呈现等阶高阶压缩效应的两奇相干态线性叠加组成的新量子光场态|Ψo(4),Ⅲ>q呈现出许多奇异物理现象:1)当压缩阶数N=4m(m=1,2,3,…,…)时,态|Ψo(4),Ⅲ>q始终恒处于等阶N-Y最小测不准态;2)当压缩阶数N=4m-2(m=1,2,3,…,…)时,在一定条件下,态|Ψo(4),Ⅲ>q的某一正交分量处于等阶N-Y最小测不准态时,另一正交分量则始终既不处于等阶N-Y最小测不准态,也不呈现等阶N次方Y压缩效应,这种现象称为“半相干态”效应;在另外一些条件下,态|Ψo(4),Ⅲ>q的两正交分量可分别呈现出等阶N次方Y压缩效应,其压缩特性具有周期性变化的、互补对称的关系.3)当压缩阶数N为奇数时,态|Ψo(4),Ⅲ>q始终不会呈现等阶N次方Y压缩效应,也不处于等阶N-Y最小测不准态,但在一定条件下可呈现“半相干态”效应.  相似文献   

15.
第Ⅱ类三态叠加多模叠加态光场等幂次2m+1次方Y压缩   总被引:2,自引:0,他引:2  
构造了由多模虚相干态|{iZj}>q、多模虚相干态的相反态|{-iZj}>q和多模真空态|{Oj}>q这三种不同的量子光场态的线性叠加所组成的第Ⅱ类三态叠加多模叠加态光场|ψ2(3)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ2(3)>q的广义非线性等幂次2m+1次方Y压缩特性.结果发现:在压缩次数N=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)的条件下,只要各模的初始相位和态间的初始相位差分别满足一定的取值条件,态|ψ2(3)>q就可呈现出周期性变化的、任意奇数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.  相似文献   

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