94Mo高自旋态能级纲图

通过重离子融合蒸发反应¹⁶O(⁸²Se+4n)⁹⁴Mo布局了⁹⁴Mo核的高自旋态.利用多探头探测器阵列GASP进行了在束γ测量,从而重新研究了⁹⁴Mo核的高自旋态能级结构.基于新发现的一些重要的连接跃迁,对⁹⁴Mo核的高自旋态能级纲图做了重要修改.将新的能级结构与壳模型计算进行了比较和讨论.结果表明要正确的描述94?Mo核的高自旋态(自旋值大于14)能级结构,应考虑价中子在d_5/2,g_7/2和h_11/2轨道上的激发.     

162Lu的高自旋态及A=160区双奇核晕态能级的符号因子反转

利用¹⁴⁷Sm(¹⁹F,4nγ)¹⁶²Lu反应研究了¹⁶²Lu的高自旋态. 由7个带BGO康普顿抑制的高纯锗探测器和一个小平面探测器进行了在束γ测量,首次建立了双奇核¹⁶²Lu转晕带的能级纲图. 发现在低转动频率下,¹⁶²Lu的转晕带能级发生符号因子反转. 对质量数A=160核区双音核的转晕带重新进行了分析和考察,讨论了转晕带能级符号因子反转的系统性.     

153Dy高自旋态的能级结构及缺中子Dy核的形状随中子数与自旋态的变化

通过在束γ谱的实验研究,建立了¹⁵³Dy的非常高的自旋态的能级图,最高自旋态为81/2.所用核反应为¹²²Sn(³⁶s,5n),束流能量165MeV.在同质异能态(I=47/2)以上,能级结构展示出极端复杂的单粒子跃迁特性.对缺中子Dy核的形状随中子数N及自旋态I变化的系统性进行了讨论     

146Sm核高自旋态的实验观测

用能量为95MeV的¹³C束流,轰击天然厚Ba靶,对¹⁴⁶Sm的高自旋态进行了实验研究,观测到17条γ射线和11条新能级,能级纲图延伸到了激发能为103MeV处,在此高激发能区,能级结构仍呈现粒子组态的特性,没有发现长寿命的同质异能态.     

126Cs的高自旋态能级结构

利用融合蒸发反应¹¹⁶Cd(¹⁴N,4n)¹²⁶Cs布居了¹²⁶Cs的高自旋态.观测到了100多条新的γ跃迁和相应的能级,建立了双奇核¹²⁶Cs由9个转动带构成的能级纲图.尝试性地指定了大部分能级的自旋和宇称以及各转动带的Nilsson单粒子组态.极大地丰富了已有的实验结果.     

奇—奇核114Pm高自旋同质异能态及其衰变纲图的研究

用高自旋同质异能态次级束流线实验装置,对¹⁴⁴Pm的高自旋同质异能态进行了快速分离,并做了γ射线的符合测量.结合γ射线激发函数和各向异性的测量结果,首次建立了奇—奇核¹⁴⁴Pm的高自旋同质异能态的衰变纲图,其中19条高自旋能级和29条γ射线是由本工作指定的.离子γ射线关联测量确定了¹⁴⁴Pm的高自旋同质异能态的半衰期大于2μs.通过系统性比较以及变形的独立粒子模型理论计算,指定了高自旋同质异能态的粒子组态可能为π(1h²_11/2d_5/2)v(1i_13/21h_9/22f_7/2),自旋宇称为J^π=27⁺,并具有形变参数为β=－0.18的扁椭球形状.     

丰中子核116,118,120Cd的高自旋态和负宇称能级研究

通过对²⁵²Cf自发裂变产生的瞬发γ射线的多重符合测量,对丰中子核^116,118,120Cd的高自旋态进行了研究.实验是利用美国罗仑兹伯克利实验室的超级γ球探测装置进行的.¹¹⁸Cd的晕带自旋扩展到18h,而^116,120Cd的晕带扩展到16h.利用推转壳模型对带结构进行了计算,对这几个核晕带很陡的回弯现象做了讨论.在每个核中观测到了5^－和7^－能级,对其特性进行了讨论.在¹¹⁸Cd中还观测到一个基于7^－能级的准转动带     

过渡区核87Zr的高自旋态研究

通过束流能量为118MeV的⁵⁹Co(³²S,3pn)⁸⁷Zr熔合蒸发反应,用在束r谱学方法研究了⁸⁷Zr的高自旋态.利用7台反康普顿谱仪组成的探测阵列进行r–r符合测量,并确定部分r射线的DCO值,在此基础上建立了自旋直到(37/2⁺)和(43/2^－)的能级纲图.观测到了多条新的能级.与相邻的同中子异荷素的比较表明,中子对核结构性质的影响远大于质子的贡献.随着质子数的增加,第一交叉频率呈减小的趋势.     

134Ce核的高自旋态与形状共存

在中国原子能科学研究院H13串列加速器上,通过重离子核反应¹²²Sn(¹⁶O,4n)对A=130缺中子核区的¹³⁴Ce核的高自旋态进行了研究,建立了¹³⁴Ce的新的能级纲图,最高自旋态扩展到22.然而实验结果与近期发表的134Ce核的高自旋态结果不同,所谓在¹³⁴Ce核中存在的磁转动带结构不能被实验证实.对实验结果的分析表明,¹³⁴Ce核的高自旋态结构呈现出重要的形状共存特性在基带以上的回弯处的10+态起源于两个中子组态,基于此10+态的转动带具有γ≈–60°的扁椭形变;另一个10+同质异能态为yrast陷阱,也起源于两中子组态,为具有γ≈–120°的长椭形状;而由两个signature伙伴带组成的强耦合带,则起源于h_11/2与g_7/2质子组态,为具有γ≈0°的长椭形变带.     

稀土区高自旋三轴超形变及其形成机制

通过¹⁵²Sm(¹⁹F,4n)¹⁶⁷Lu反应观测到¹⁶⁷Lu的一个新的转动带.发现其高自旋γ跃迁能量与¹⁶³Lu和¹⁶⁵Lu三轴超形变的十分相近.按基于推转壳模型的总转动位能面计算,¹⁶⁷Lu和前人工作中的¹⁷¹Ta[660]1/2转动带被指定为三轴超形变带.讨论了该核区三轴超形变的形成机制.     

瞬态自旋光栅系统的建设及其在自旋输运研究中的应用

简要介绍了瞬态光栅系统原理及光路的建设,包括瞬态光栅的产生与探测.采用了外差探测法（heterodyne detection）,大大提高了信噪比.利用瞬态自旋光栅系统,研究了(110)方向生长的本征GaAs/AlGaAs单量子阱中自旋输运特性,测得室温下电子自旋的扩散常数D_s=551 cm/s. 关键词： 瞬态自旋光栅 自旋扩散 自旋输运 自旋弛豫     

单量子阱的自旋电流

利用密度矩阵的方法,由多粒子体系的薛定谔方程得到了微观体系中电子输运的概率方程，由此推出了单量子阱的自旋电流和电荷流的表达式.研究发现，在某种条件下单量子阱中只存在自旋电流；同时还给出了左右自旋电流之间的关系.结果表明:当单量子阱中的电子发生自旋共振时,自旋电流出现极大值并且随着自旋退相干时间的减小而减小. 关键词： 自旋共振 自旋电流     

InGaN薄膜中电子自旋偏振弛豫的时间分辨吸收光谱研究

采用飞秒时间分辨圆偏振光抽运-探测光谱对In_01Ga_09N薄膜的电子自旋注入和弛豫进行了研究.获得初始自旋偏振度约为02，此结果支持在圆偏振光激发下，重、轻空穴带的跃迁强度比为3∶1，而不支持1∶1或1∶094的观点同时获得自旋偏振弛豫时间为490±70ps，定性分析了自旋弛豫机理，认为BAP机理是电子自旋弛豫的主要机理. 关键词： 电子自旋 InGaN 自旋极化 自旋弛豫     

光自旋霍尔效应及其研究进展

光束在经过非均匀介质后,自旋角动量相反(左、右旋圆偏振)的光子在垂直于入射面的横向相互分离,造成光束的自旋分裂,这种现象叫做光自旋霍尔效应.它类似于电子系统中的自旋霍尔效应:自旋光子扮演自旋电子的角色,而折射率梯度则起外场作用.光自旋霍尔效应为操控光子提供了新的途径,在纳米光学、量子信息和半导体物理方面具有重要的应用前景;同时由于它与凝聚态和高能物理中的带电粒子自旋霍尔效应有高度的相似性和共同的拓扑根源,所以又为测量自旋霍尔效应这类弱拓扑现象提供了独特而又方便的机会.文章简单介绍了光自旋霍尔效应,并总结了近几年国内外的研究进展.     

氮化硼纳米带功能化碳纳米管的热自旋输运性质

热自旋电子学器件结合了自旋电子学和热电子学各自的优点,对人类可持续发展具有重要作用.本文研究了锯齿形BN纳米带(ZBNRs)共价功能化碳纳米管(SWCNT)的电子结构,发现ZBNRs-B-(6,6)SWCNT为磁性半金属,nZBNRs-B-(6,6)SWCNT(n=2—8)为磁性金属;nZBNRs-N-(6,6)SWCNT(n=1—8)为双极化铁磁半导体;4ZBNRs-B-(4,4)SWCNT和4ZBNRs-N-(4,4)SWCNT为磁性半金属,4ZBNRs-B-(m,m)SWCNT(m=5—9)为磁性金属;4ZBNRs-N-(m,m)SWCNT(m=5—9)为双极化铁磁半导体.然后,基于锯齿形BN纳米带共价功能化碳纳米管设计了新型热自旋电子学器件,发现基于ZBNRs-N-(6,6)SWCNT的器件具有热自旋过滤效应;而8ZBNRs-N-(6,6)SWCNT和nZBNRs-B-(6,6)SWCNT(n=1,8)都存在自旋相关塞贝克效应.这些发现表明BN纳米带功能化碳纳米管在热自旋电子学器件方面具有潜在的应用.     

Mean spin direction and spin squeezing in superpositions of spin coherent states

We consider the mean spin direction (MSD) of superpositions of two spin coherent states (SCS) | ± μ〉, and superpositions of | μ〉 and | μ*〉 with a relative phase. We find that the azimuthal angle exhibits a π transition for both states when we vary the relative phase. The spin squeezing of the states, and the bosonic counterpart of the mean spin direction are also discussed.      

Josephson current versus potential strength of the interface in ferromagnetic superconductors

Based on the scattering theory, we calculate the Josephson current in a junction between two ferromagnetic superconductors as a function of the interface potential z. We consider the ferromagnetic superconductor(FS) in three different Cooper pairing states: spin singlet s-wave pairing(SWP) state, spin triplet opposite spin pairing(OSP) state, and spin triplet equal spin pairing(ESP) state. We find that the critical Josephson current as a function of z shows clear differences among the SWP, OSP, and ESP states. The obtained results can be used as a useful tool for determining the pair symmetry of the ferromagnetic superconductors.     

从自旋冰到自旋液态的渡越——结构与磁性质的演化

使用固相反应法得到了Ho_2-xTb_xTi₂O₇（x=0,05,1,15,2）系列多晶样品.X射线衍射（XRD）实验与2K到300K温度区间的直流磁化率测量结果显示,随着Tb即是x的增加,体系由自旋冰Ho₂Ti₂O₇向自旋液Tb₂Ti₂O_{7关键词： 自旋冰 自旋液体 自旋阻挫 晶格结构}     

Spin Hall Magnetoresistance and Spin Nernst Magnetothermopower in a Rashba System: Role of the Inverse Spin Galvanic Effect

In ferromagnet/normal‐metal bilayers, the sensitivity of the spin Hall magnetoresistance and the spin Nernst magnetothermopower to the boundary conditions at the interface is of central importance. In general, such boundary conditions can be substantially affected by current‐induced spin polarizations. In order to quantify the role of the latter, we consider a Rashba two‐dimensional electron gas with a ferromagnet attached to one side of the system. The geometry of such a system maximizes the effect of current‐induced spin polarization on the boundary conditions, and the spin Hall magnetoresistance is shown to acquire a non‐trivial and asymmetric dependence on the magnetization direction of the ferromagnet.