三涡旋模式理论中小涡旋的二元和三元速度关联函数和网格湍流的衰变*

在三种涡旋分开考虑的湍流模式[1,2]里,我们用到了小涡旋的二元和三元速度关联函数。本文对小涡旋的二元和三元速度关联函数进行了讨论,并且对它们展开式的头几项中常用到的系数给出了表达式,最后,用它们讨论了网格湍流的衰减问题.计算结果与G.K.Batchelor和A.A.Townsend的实验[3]相符合得很好.     

常数速度梯度时均匀湍流的二元速度关联函数

在湍流脉动速度比较小的条件下,本文得到了富氏变换过后脉动速度方程的解.它所代表的涡旋,在平均速度梯度为小量时,化为具有常数平均速度梯度的、组成后期均匀各向同性湍流场的涡旋和组成后期各向异性湍流场的涡旋.利用不同时刻的这种涡旋解,组成定常的有常数平均速度梯度的湍流场,这个湍流场可以近似地表达槽流和管流近中心区域的湍流场.我们求得了这种湍流场的二元速度关联函数,包括纵向的关联系数f(γ/λ)和横向的关联系数g(γ/λ).并且和均匀各向同性湍流实验中的前期和后期的f(γ/λ)和g(γ/λ)进行了比较.并且弄清楚了速度梯度对关联系数f(γ/λ)所产生的影响,最后还得到了雷诺应力和涡旋粘性系数的表达式.     

二元分布函数的密度收敛

设 { ( Xi,Yi) ,i≥ 1 }是独立同分布二维随机向量列 ,其共同分布函数为 F.设 F属于 G的吸引场 ,本文假定边缘分布满足 Von-Mises条件 ,主要考虑二维极大值向量 Mn 密度收敛局部一致成立的问题 .本文将 Resnick[3 ]的结果推广到了二维情形     

二元分布函数的密度收敛

设{(Xi,Yi),i≥1}是独立同分布二维随机向量列,其共同分布函数为F.设F属于G的吸引场,本假定边缘分布满足Von-Mises条件,主要考虑二维极大值向量Mn密度收敛局部一致成立的问题,本将Resnich^[3]的结果推广到了二维情形。     

关于连续型二元分布函数的一个性质

<正> 设f(x)是连续型一元分布函数F(x)的密度函数,大家知道,如果f在点x_0处连续,则F′(x_0)存在,且F′(x_0)=f(x_0) 有不少概率论教材把一元连续型分布函数的上述性质直接搬到二维情况。例如,[1]—     

一类随机变量函数的分布收敛速度

设连续型随机变量１ｎ,…ｒｎ相互独立且分布收敛于１,…,ｙ＝（ｘ１,…,ｘｒ）是Ｒ_ｒ,到Ｒ~１的连续函数,都为连续型随机变量,为相应的分布函数本文讨论并证明了：如果ｓｕｐ,Ｌ为常数．那么在一定条件下;存在常数ｃ使本文１９９８年１月 ２０日收到修改稿．特别地（ｘ１,…,ｘｒ）＝ｘ＋…＋和（ｘ１,…,ｘｒ）＝时,上述结论成立．     

经验 Bayes 分布函数的渐近最优速度

考虑空间(R,■,其中 R 是实直线,■是其 Borel 集的σ-代数.设(F_1,■),…,(F_n,■),(F,■)是 n 1对独立随机向量,且满足:(i)分布函数样本 F_1,…,F_n,F 是来自由(?)(α)确定的某个共同之先验分布,其中■(α)是(R,■)上参数为α(·)的 Dirichlet 过程,参数α(·)是(R,■)上的(σ-可加)非零有限测度;(ii)■=(X_(il),…,X_(in)),i=1,…,n 及■=(X_1,…,X_m)分别是来自分布函数 F_i,i=1,…,n 和 F 的随机样本.     

二元解析函数的代数函数逼近

首先给出了二元解析函数的{[m,n],s}级代数函数逼近式的一般定义.然后,给出了二元解析函数的{[m,n],2}级规范代数函数逼近式的算法以及这种逼近式唯一存在的充要条件.最后,实例表明算法是可行和有效的.