远紫外及真空紫外反射率测量的研究

本文报道了一种采用成象式折叠腔测量真空紫外区域绝对反射率的方法,测量准确度为±5×10~(-3),精密度为±5×10~(-4).     

光学材料热光系数的精确测量——“热光系数仪”

本文介绍用于光学材料系数精确测量的“热光系数仪”。该仪器采用两种干涉仪组合、微机控制和数据采集处理等设计方案,实现了高精度测量。低温区热膨胀系数α、折射率温度系数β热光系数W的测量精度可达±3×10~(-7)°C~(-1)。     

一种测量高反膜绝对反射率的新方法

提出了一种利用光延迟线的绝对反射率测量法,并给出实验结果。测量精度优于2×10~(-4).     

光学材料折射率和色散的高精度测量技术研究

本文探讨了在一般精度的测角仪器上达到高精度测量折射率和色散的新原理和新方法,这些新原理和方法包括:光学角规补偿法测色散、直角照射法、自准封闭式最小偏向角法。通过实际大量的测量工作证明在1″测角仪(测角精度为3″)和测微望远镜上,上述原理方法都可以达到△n~±3×10~(-6),△(n_λ_1-n_λ_2)~±2×10~(-6)的精度。     

红外折射率的测定与经验公式的讨论

本文叙述了在现有普通光学测试设备基础上,利用自准直法,快速、简便地测定光学材料在近红外和近紫外光谱区折射率的过程,其测量精度达到1×10~(-4)。对目前光学系统设计中采用几个比较普通的计算红外光谱区折射率的经验公式进行了讨论。     

用伯林-布罗卡棱镜装置测量折射率

本文叙述的实验系统用于测量从近红外到紫外宽光谱区内固体和液体的折射率。伯林-布罗卡棱镜在实验系统中用作色散元件。所得到的折射率测量精度为△n=±10~(-4)。     

大口径元件反射率的镜面扫描精密测量系统

 为了测量高功率激光传输系统中大口径高反射率元件,研制了一种镜面扫描的精密测量系统。介绍了该系统的结构及其工作原理,分析了影响系统测量精度的因素,理论上估算的测量精度为2×10^-5。在直腔下对该系统的性能进行了实验测试,分析表明,系统的测量不确定度优于2.052 28×10^-5,最大测量误差为3.554 04×10^-5,与理论预计结果吻合较好。对大口径元件进行的多次实验扫描测试,结果显示,镀膜加工误差导致反射率分布是关于镜面中心呈旋转对称。该系统的使用大大简化了元件表面反射率分布的测量。     

JQY-300型激光全息干涉仪

JQy-300型激光全息干涉仪是一种利用二次曝光全息差分干涉法测量大尺寸光学玻璃均匀性的仪器。仪器的测量精度为±5×10~(-7)。本仪器结构设计的特点是:采用泡沫橡胶防震垫,使防震结构简单,能隔离8～9赫的震动;采用将样品座放置在工作台的支承点的办法,消除工作台承受大样品时变形所引入的光程差;样品座是将通常应用“点、线、面”的定位机构,改成三维角度微调机构,使加工简单、装调方便,满足精度要求。     

高稳定性的500MHz声表面波沟槽谐振器型振荡器

声表面波振荡器具有基频高、相位噪声低,重量轻、体积小,结构简单、可靠性好、抗冲击震动等优点,是一种性能比较好,具有实际应用价值的射频源。我们研制了500MHz单端对SAW沟槽谐振器,无载Q_u≥20,000,动态电阻R_j=20—30Ω,用它作稳频元件组成振荡器。经测量获得短期频率稳定度为:0.001s是4.2×10~(-10),0.01s是2.8×10~(-10),0.1s是2.5×10~(-10),1s是5.5×10~(-10)。在偏离中心频率1kHz处的单边带相位噪声是-108dBC/Hz。振荡器的频率随温度变化特性,在不用恒温槽的情况下,环境温度从—30℃—+60℃时,振荡器总的相对频率变化是1.1×10~(-4),平均值是1.2×10~(-6)/℃;在自由室温下,日平均频率波动为2.7×10~(-6)/d。     

最大偏向角法测光学玻璃常数

本文从理论上阐述了采用最大偏向角法测量光学玻璃常数的方法。推导出计算原理公式,并分析了色散的测量误差,其测试精度为±1.0×10~(-8)。其次,简要地讲述了样品的制备要求和测试方法。     

超高反射率的损耗比较测量法研究

描述了一种用两个激活谐振腔的损耗比较测量超高反射率的有效方法。其基本原理源于菲涅耳公式和布儒斯特定律。测量精度为±５．０×１０－５，并讨论了测量系统的若干问题。     

介电常数法氢流体密度测量系统的最佳设计

本文根据低温下液体密度新的计算公式(4),系统地提出了微波谐振腔法低温液体密度测量系统的实验方案。这种方案可把密度计算误差减少到5×10~(-5)数量级,比Bottcher公式优一个数量级;精度高达5×10_(-4)比 Smetana等人的测量系统高一倍。     

高增益象增强管

据《Optical Spectra》1981年第七期报导,美国ITT公司电光产品分部研制了一种新系列的高增益近贴聚焦象增强器,其有效直径为:18、25和40mm。它们使用了两个MCP组件,可获得亮度增益高达100万(即10~6)倍。能探测和增强到的输入照度达10~(-7)英尺烛光(即=10~(-6)勒克司)或更小。这种管子的电选通时间小于1微秒,并配有输入窗和光电阴极。众所周知,夜间满月星光下的光照度(2×10~(-2)英尺烛光或2×10~(-1)勒克斯)仅为白天全日光的光照度(1×10~3英尺烛光或10~4勒克斯)的十万分之一。换句话说,最理想的夜视仪器是把夜间的光增强十万倍,就能把黑暗变成白昼。过去报导的微夜视仪仅能增强五万     

用光腔衰荡技术测量镜片的反射率

 根据光腔衰荡光谱技术原理,建立了测量镜片反射率的实验装置。利用该装置测定了一对反射率相等的高反射腔镜,反射率测试结果为（99.925±0.001）%;以22.5°将直腔变为折叠腔,测得的反射率为（99.992±0.003）％。重复测定反射镜样品的反射率,精度达到10^－5。该测量装置可用于超低损耗薄膜高反射镜反射率的精确测量。轻微移动探测器位置,对腔镜的测试结果影响不大。     

实现半导体激光器频率跟踪和锁定的新方法

本文报道实现半导体激光器连续频率跟踪和锁定的一种新方法:利用法拉第反常色散光学滤波器(FADOF)的透射谱作鉴频器,改变法拉第反常色散光学滤波器的磁场强度,实现频率跟踪和稳频.实验得到,当磁场从0.7×10~(-2)T变到2.2×10~(-2)T时,半导体激光器在～2GHz范围内跟踪锁定,其频率稳定度优于2.1×10~(-10)(100ms≤τ≤10s).     

自动测量超光滑光学表面积分散射的积分散射仪

介绍了一种能自动测量超光滑光学表面积分散射率的积分散射仪。它既能测量光学膜片,同时也能测量光学基片的积分散射。核心部件是一个光学积分球,其作用是收集散射光。对积分散射理论以及仪器原理、关键技术和系统性能等进行了阐述。相对测量精度为±11%,灵敏度为2.3×10-6。     

折射率测量

这是一种用来测量两面平行透明材料折射率的方法。它可以用于测量高折射率(>1.7)的材料,其精度可达6～7×10~(-5)。实验结果证明了该方法的精度是合乎要求的。     

掺银YBCO高Tc超导体的毫米波表面电阻

实验测量了掺银 YBCO 高 T_c 超导材料在八毫米波段的表面电阻与温度的关系,在20K和35.6GHz 时的微波表面电阻为2.7×10~(-2)Ω.对实验结果进行了理论分析.     

用准光波导方法测量聚合物薄膜光学参数

本文报道用准光波导方法测量了沉积在棱镜底面上的聚苯乙烯和聚醚砜薄膜,确定了这两种聚合物薄膜的折射率和薄膜厚度.并用偏振光测定了其双折射.薄膜折射率测量误差为±1×10~(-3),薄膜厚度测量误差为±0.01μm.     

克里奇中间体CH2OO与CF3CF=CF2反应的动力学研究

本文使用OH激光诱导荧光方法研究了结构最简单的克里奇中间体CH₂OO和CF₃CF=CF₂的反应动力学. 在压强为10 Torr条件下，测量了温度在283，298，308和318 K的反应速率常数，分别为(1.45±0.14)×10^-13，(1.18±0.11)×10^-13，(1.11±0.08)×10^-13和(1.04±0.08)×10^-13 cm³·molecule^-1·s^-1. 根据阿伦尼乌斯方程，获得该反应的活化能为(-1.66±0.21) kcal/mol. 在6.3∽70 torr压力范围内，未观察到该反应的速率常数存在压力相关.