与温度有关的氘核光学势

多年来,氘核光学势的研究大都集中在绝对零度的情况.在绝对零度的情况下,利用质量算符方法和有效的Skyrme相互作用得到的氘核光学势已经取得了很大成功.在本文中,将讨论在不同核温度情况下的氘核光学势实部和虚部. 氘核是由一个中子和一个质子组成的双粒子体系.在忽略氘核内部相互作用的情况下,双粒子Green函数的一级和二级质量算符就是各个单粒子质量算符之和.作为初级近似,取一级质量算符M~((1))为光学势实部,二级质量算符M~((2))的虚部为光学势虚部.这样,可以得到     

有限温度下微观光学势的解析计算

利用索末菲展开,在核物质和有限核中计算了光学势实部,在核物质中计算了光学势虚部,并和数值计算的结果作了比较,发现实部势的结果令人满意,对虚部,此方法有待改进。     

用H-F方法计算非对称核~(120)Sn的微观光学势

本文把H-F近似计算球形对称核微观光学势的方法推广用来计算较重的非对称核,~(120)Sn.计算结果表明,这套方法在较重的非对称核中仍然适用,但是非对称核中的质子光学势及中子光学势有明显的差别.     

相对论核-核碰撞手征磁场

以Kharzeev理论为出发点,用核子在核内的Wood-Saxon分布替代了核子在核内的均匀分布,完善了非对心核-核碰撞过程中磁场大小的计算方法.     

偶偶核~(168)Hf高自旋态的截断的壳模型描述

从壳模型组态及核子-核子有效相互作用出发,提出了一种在截断的态空间中研究偶偶核高自旋态的理论方案。在中子自由度和质子自由度明确加以区分的情况下,以~(168)Hf核为例进行了计算和讨论。结果表明:该理论方案提供了一种偶偶核高自旋态研究的新途径。     

原子核谐振子模型中的hw与核子数A的关系

在三维谐振子势中利用维里定理，核密度及核半径的实验公式较精确地得到了不同原子核的振子势角频ｗ与核子数Ａ及激发态上核子数Ｎ０的关系。     

对共振态核子衰变过程的计算

对于核子共振态的衰变过程,本文利用处理强相互作用中低能量范围的重要方法之一有效拉氏量方法,在vector dominance model(VDM)中从核子共振态与光子的相互作用拉氏量出发导出了核子共振态与ω粒子的相互作用拉氏量,计算了自旋为3/2、宇称为负、质量为1 875MeV的核子共振态N~*(1 875)和自旋为3/2、宇称为正、质量为1 900MeV的核子共振态N~*(1 900)的ω衰变,并利用得到的衰变宽度与粒子数据库(PDG)对照,进而确定了相应的耦合常数.     

光学势虚部的经验公式

提出了一个新的光学势虚部的经验公式,将它连同已有的经验公式同数值计算结果作了比较,发现在很大的能量和温度范围内和数值计算结果相符合.     

中能区光学势的温度效应

本文在Skyr}e相互作用、核物质近似和自洽半经典方法的基础上，将微观光学势的自洽研究推J“到中能区(60-r300MeV)，研究了”+907r在该能区光学势的径向形状和温度效应     

He-HF振转相互作用势及其散射动力学

本文拟合在对称性匹配微扰理论(SAPT)水平下计算的He-HF范德瓦耳斯复合物的相互作用能,获得了He-HF解析振转相互作用势.这个势能面(HF分子的键长取平衡核间距0.091696nm)上存在两个线性极小,即He-HF和He-FH构型,He原子到HF质心的距离分别为0.319nm和0.296nm,键能分别为-38.33cm-1和-33.62cm-1.在此势能面上使用密耦方法计算了碰撞能量分别为480,1000,1500,2000和2500cm-1时的积分截面和分波截面,发现振转相互作用势的精确性不仅表现在它与Lovejoy等人提出的经验势符合较好,而且还复制了碰撞能量为480cm-1时的实验态-态积分截面.在此基础上,进一步讨论了分波截面随碰撞参数的变化趋势以及振转势能面对弹性和非弹性分波截面的影响.     

限制势对氢原子电子的布居影响

采用谱拟合法，劈裂算符法对处于限制势中的氢原子与激光场的相互作用进行了布居分布的数值计算，通过模拟实验与分析，结果表明加了限制势之后，通过降低激光场强度在减少布居泄漏的同时可以保证Rabi振荡频率不变．用这种外加限制势的方法在不改变Rabi振荡频率时可以将布居泄漏降低到原来的1％以下．     

原子核体系能级综合模型的解析解

基于对原子核定态能级实验事实进行分析,通过单核子在平均自洽场中独立运动模型,将壳层模型汤川秀树势和伍德萨松势分析模拟,建立了汤川-伍德-萨松-势(Y-W-S-P).结合液滴模型势能的特性,通过魏扎克(C.F.Weizsacker)公式建立综合模型势,建立相应的定态薛定谔方程.应用泰勒微扰法和类氢原子能量表象的径向矩阵元,求得一级微扰能和零级能,导出原子核能级精细结构解.其结果与实验值有可比性.     

有限核自旋—轨道耦合势的自洽研究

有关有限核自旋-轨道耦合势的研究一直是原子核理论和应用中一个令人感兴趣的问题.在Hartree-Fock(HF)的计算中.自旋-轨道藕合势的贡献起着十分重要的作用,它能够比较好地描述原子核的能级分裂在文献[1]中,卓益忠等人在Hartree-Fock的框架里,利用有效的Skyrme力和定域密度近似(LDA),计算了有限核自旋-轨道耦合势.     

人结肠上皮细胞电阻率谱的数学模型分析

采用交流电阻抗方法测量了不同浓度人结肠细胞电阻率的实部和虚部. 通过Cole-Cole数学模型的数值计算, 对人结肠细胞复电阻率频谱和Nyquist图进行曲线拟合, 提取了人结肠细胞的Cole-Cole模型参数, 探讨细胞体积分数对人结肠细胞电学性能的影响. 结果表明: 细胞体积分数对人结肠细胞的电阻率频谱和Nyquist图皆有影响, 与体积分数呈线性关系的参数为电阻率实部低频值( )、电阻率实部高频值( )、电阻率增量( )和电阻率虚部峰值( )等; 特征频率( )与细胞体积分数无关, 来源于细胞膜的界面极化效应, 是人结肠细胞对交流电场响应的标志性参数.     

Mn掺杂闪锌矿半导体ZnO的半金属铁磁性和光学性质

采用密度泛函理论(DFT)和平面波赝势(PWPP)方法,研究了Mn掺杂闪锌矿半导体ZnO的电子结构、磁性质和光学性质.自旋极化的态密度和磁矩显示Mn掺杂闪锌矿ZnO是一个半金属铁磁体,其在自旋电子学材料中有一定的应用.利用Kramers-Kronig色散关系,对Mn掺杂闪锌矿ZnO的介电函数和折射率进行了研究,根据计算的电子结构和光学性质的内在联系,解释了Mn掺杂闪锌矿ZnO的光学性质的微观机理.     

Ce偶-偶同位素低激发态性质的IBM2描述

通过考虑同类核子相干对间的四极相互作用，在IBM2中对Ce偶－偶同位素^128Ce-^138Ce的低激发态能谱和E2跃迁几率及分支比进行了理论分析，计算结果有效地改善了IBM中这些核的γ带能谱的Staggering现象描述，与实验观察到的低激发态结果基本一致。     

沉积原子入射对外延铝薄膜中失配位错形成的诱发作用

运用分子动力学方法模拟研究了沉积原子的不同落点对外延铝薄膜中失配位错的诱发作用.铝原子间相互作用势为嵌入原子法(EAM)多体势.模拟结果显示,在600 K下15个原子层厚失配度为-0.06的外延铝膜中,沉积原子入射在FCC位置和HCP位置上比入射在表面原子的正上方上更容易引起失配位错形成,沉积原子入射在表面两个相邻原子连线的中点上则不能形成位错;失配位错的形核方式为挤出一个小倒正四面体构型的原子团,但其挤出方式有二种:当入射在FCC位置和HCP位置时,均为挤出一个底面平行于薄膜表面的倒正四面体构型的原子团;当入射在表面相邻两个原子连线的中点上时,挤出一个底面与薄膜表面成一定角度的倒正四面体构型的原子团.     

多种形态Au/Pd核-壳纳米粒子的制备与表征

在反相微乳液十六烷基三甲基溴化铵(CTAB)中用单步法合成Au纳米棒和Au纳米球形颗粒作种子,再通过抗坏血酸还原Pd盐的方法制备了多种形态的Au/Pd核-壳结构纳米粒子.通过透射电子显微镜(TEM)、紫外-可见-近红外(UV-vis-NIR)分光光度计对Au/Pd复合粒子的形貌和光学吸收特性进行了表征.结果表明,通过调控Au核的形态,以Au纳米棒和Au纳米球形颗粒作种子,可分别得到棒状和类球状的核-壳Au/Pd纳米粒子.棒状粒子中,Au核(纳米棒)的平均长度为31 nm,宽为7 nm,Pd壳的平均厚度为8 nm;类球状粒子中,Au核(纳米球形颗粒)的平均粒径为35 nm,Pd壳的平均厚度为9 nm.该反相微乳液法简单易行,对于制备其他核-壳纳米粒子具有借鉴意义.     

微观sdg相互作用玻色子模型中的电磁跃迁

在微观ｓｄｇ相互作用玻色子模型的框架内阐述了研究原子核电磁跃迁性质的玻色子方法和费米子方法，计算了６０Ｎｉ核并结合计算结果对两种方法作了仔细讨论     

自由电磁场理论的量子规范变换和生成元判据

研究了自由电磁场理论中从库伦规范到一类较广泛的静态规范的量子规范变换,得到了静态规范中的形式场论结构,包括对易关系、运动方程、Poincaré变换生成元,并检验了由核子自旋结构问题所提出的规范场理论动量和角动量算符分解的生成元判据,丰富和充实了相关研究结果。