关于研究弹性碰撞的实验

在现行高中物理上册,安排了“研究弹性碰撞”的学生实验。规定是采用J2135型碰撞实验器来进行,这对中学来说是适宜的。下面就这个实验的原理、实验方法以及注意事项等介绍于下,供参考。一、实验原理如果一个质量为m_1速度为V_1的球与另一个质量为m_2速度为V_2的球相碰撞,碰撞后两球的速度分别为V_1~'及V_2~',根据动量守恒定律则:     

钢球弹性碰撞实验的误差

J2135型碰撞实验器作完全弹性碰撞实验其误差主要表现在三个方面:落点离散、角度误差δ_a、合成动量误差。下面结合实际实验进行一些分析。正确的作验证图的方法如图1所示。靶球静止时在水平板面上的投影 O_2到落点 N的矢径 (?)代表靶球碰撞后的动量。以入射球落点 M 作一射线,距 (?)为 d,则从 O_2的垂足 O_1到 M 的矢径(?)代表入射球碰撞     

关于弹性碰撞实验的改进

部编教材高中物理上册学生实验“研究弹性碰撞”是一个设计巧妙,方法简单,富有启发性的重要实验。实验的目的是为了让学生通过动手做实验验证弹性碰撞遵从动量守恒,动能守恒。实验的手段是使用J2135型弹性碰撞器来完成。实验的研究方法是采用矢量合成法(见后图)。用以OM和ON’为邻接边所作平行四边形的对角线OP’与OP是否重合且等长     

提高弹性碰撞实验的演示效果

两球的弹性碰撞实验能否成功演示,关键是看两球能否发生正碰。如稍有偏离就不能演示出理想的现象。我们改进了几次,以用二线斜拉摆球的效果较好。 1.将摆线对折后,对折端穿入钢球A并打结。两线头分别从金属杆两穿线孔中穿过。同样方法,装好B球,调节A、B球摆线,使之长度、夹角相等后,用塑料套管周定。 2.用铁夹(在铁夹口放两块厚约1厘米的泡沫塑料作垫片)夹住挂有摆球的两金属杆。调节两杆间平行距离后再夹紧。整个实验装置如图所示。 3.演示时,拉开A球并保持A球的两摆线绷直,然后自然放开A球。用两线斜拉吊挂摆球法,基本上满足了演示本实验的要求。从受力分析上看,两斜线拉力产生的效果与一线吊挂相同。而从提供两球发生正碰的条     

超弹性碰撞实验最佳工作条件分析

超弹性碰撞演示实验是灵活运用大学物理知识的典型实验,本文对其最佳工作条件进行了分析,研究表明,当大球和小球的质量比为3时可以达到最佳的实验效果．     

关于弹性碰撞中的相对速度

1　问题的提出弹性碰撞是中等物理中重要内容之一 ,虽然教材中已经明确指出 :两个物体在弹性碰撞中动能与动量都守恒 ,但还是有很多学生在遇到这类问题时表现得束手无策 ,主要是学生还没有对弹性碰撞问题有更深一层的认识 ,有的同学也能列出动能守恒与动量守恒的方程组 ,但由于繁琐的求解不但耗费了大量时间 ,还容易出现求解的错误 .现在我们就对弹性碰撞的相对速度问题进行讨论 ,发现有关速度的规律 ,简化解题过程 .设两质量分别为ｍ1 、ｍ2 的物体分别以ｖ1 、ｖ2的速度向右运动 ,发生弹性正碰后速度分别变为ｖ′1 、ｖ′2 ,碰撞前后的两…     

弹性碰撞中动量的传递

高中物理課本第一册第124頁图120的演示,課文中有这样一段說明:“把两个相同的鋼球分別挂在两条绳上,并且使两球相接触。挂好以后使右边的鋼球傾斜到某一角度,然后放开它。可以看到,在它跟左边的原来不动的鋼球相碰撞以后,它自己就停下来,同时左边的鋼球向左运动。这就是說,在碰撞的时候,右边的     

气体分子的非完全弹性碰撞

讨论气体分子间的非完全弹性碰撞。     

反质子与原子核的非弹性碰撞

在扭曲波冲量近似的框架下,本文讨论了A(p,p)A非弹性碰撞.并具体地计算了能量为46.8MeV和179.7MeV的¹²C(p,p)¹²C的 2⁺,3^－态微分截面.用严格的分波法处理扭曲波.计算表明,反质子非弹性过程用DWIA是一个好的近似.同时,讨论了束缚态行为的重要性.由于反质子受核的强吸收原因,要求具有准确的核外束缚态波函数.     

关于刚体弹性碰撞的一个定理

讨论一类刚体的弹性碰撞，从而得到一个定理，该定理的结论与理论力学中质点弹性碰撞的相应结论类似。     

甲硫醇的低能电子弹性碰撞截面

使用R-matrix方法在静态交换和静态交换加极化两种模型下研究电子-甲硫醇的弹性散射．计算的弹性散射截面与已有的实验结果符合的很好．静态交换极化模型探测到了两个具有2A'对称性的形 状共振态,能量位置分别在4.06和8.32 eV．通过波恩修正,用更高的分波l>4获得了收敛的截面．还使用计算的动量转移截面数据计算了200～30000 K的高效电子碰撞频率.     

自制球—棒弹性碰撞演示仪

本文提出了用对比和演示的方法加深“转动惯量”概念和“角动量守恒”条件的理解，并具体介绍了“球－棒弹性碰撞演示仪”的设计思想、结构、制作和演示内容．     

对《研究弹性碰撞》实验装置的一点探讨与改进意见

高中物理课本(甲种本)第一册实验十四和乙种本上册实验七,都使用了相同的一个装置,定量地研究了弹性碰撞时的动量守恒.因为此实验需定量研究,就应对实验装置提出尽可能高的要求.但现行实验装置从     

关于碰撞实验的改进

高中物理甲乙两种本,都有研究碰撞中动量守恒的学生实验,我们在指导学生做这一实验时,经常不易成功。经过仔细研究,我们觉得这一实验的设计有缺陷,需要加以改进。本实验沿用了旧教材中所采用的J2135型碰撞实验器。图1为其装置示意图,入射     

一维瞬间碰撞实验研究

在一维瞬态碰撞实验中使用了碰撞过程瞬态数字测量仪测量冲力数据,本文对实验装置及数据的采集、转换和输出进行了介绍,编写了相关的程序对碰撞开始数据进行判断,选择适当的采样周期以提高实验精度,并将实验扩展到牛顿第二定律及研究完全非弹性碰撞.     

激光感生碰撞能量转移实验

首次观察到Eu(6s6p)^P9/2至Sr(5s10s)^1So、准稳态翼为紫翼的激光感生碰撞能量转移实验现象,其荧光波长为458.42nm,峰值转移激光波长为459.75nm,并对其激发函数谱随温度和随转移激光能量改变进行实验研究,测量了激光感生碰撞能量转移谱的截面,证实了激光感生碰撞能量转移谱为非对称谱。     

图像法解一维弹性碰撞次数问题

水平面直线上若干个物块的弹性碰撞次数问题常见于各类物理竞赛。本文通过例证说明,运用基于动量守恒定律和能量守恒定律的图像法求解相关的一维弹性碰撞次数问题,不但可行而且有利于简化分析过程,具有直观清晰的特点。     

电子与束缚激子的非弹性碰撞

在高激光密度J下,在ZnO上发现一条发光谱线,很可能对应于Hvam所报导的M线。这条线位于束缚激子线的低能边,它的特征是其极大有一个能量位移～J~(2/3),随着激发强度的增加谱线的形状从极不对称变成较为对称,同时谱线强度也按J~(1.8-1.6)而增加。与Hvam的结果相反,这条发光线原来是具有非本征性质的。我们提出了电子与束缚激子的非弹性碰撞作为一种可能的复合机理。对于这一过程,计算了