固—气相平衡时的蒸气压方程

本文以固气平衡为例，当考虑到潜热与温度的关系时，深入地讨论了克劳修斯－克拉珀龙方程或称蒸气压方程的形式。     

外压对饱和蒸气压的影响

讨论了外压对液体饱和蒸气压的影响,并利用毛细现象中力学平衡条件和等温气压公式对此作了推导.     

弯曲液面饱和蒸气压的研究

比较和分析了弯曲液面饱和蒸气压公式的两种推导方法,探讨了两种方法的区别和关联,指出它们在研究相平衡问题时原理上的一致性．     

简便通用型蒸气压方程及汽化热的新算法

1概述至今为止，已发表的通用蒸气压方程比较多，但在工程上获得广泛应用的却很少，其中最受青睐的是Antoine蒸气压方程。该方程使用简便，在一定温度范围内计算精度也较满意，但方程中的三个常数需用实测的蒸气压数据回归确定，这给工程计算带来不便。鉴于此，本文通过对该方程结构特性进行研究，认为此方程常数与物质结构性质密切相关，并找到了直接确定常数的方法。2Antoine常数的确定方法本文首先选用了正常沸点（几，K），临界点（尺，To）以及定义偏心因子（叫值的状态点，把Antoine方程应用于该三个状态点，通过联立求解，由此导出…     

金属铝固液气完全物态方程研究

基于GRAY模型建立了金属铝的固液气三相完全物态方程,并与等温压缩线、Hugoniot线、熔化线以及零压热力学函数的实验结果进行对比,表明本物态方程可合理描述金属铝在宽广热力学空间的热力学状态.     

共振粒子的化学势和粒密度、能密度

研究了相对论重离子碰撞中产生的共振物质的统计性质，讨论了共振粒子的化学势和净粒子密度的关系. 计算了总粒子密度和能量密度，研究和分析了他们和净粒子密度的关系，并估算了总粒子密度相对于正常核密度(0.16fm－3)的倍数；在RHIC能量约为5-8倍，在SPS能量约为3-6倍. 还研究了各种粒子成分随温度的变化，揭示出几个温度区间段对应AGS、SPS和RHIC三个能区，各区间中主要粒子成分分别为重子、奇异子和介子.     

HFC-134a饱和蒸气压的研究——试验与方程

HFC-134a被认为是取代CFC-12的较为理想的替代工质。国外近两年公开发表的HFC-134a的饱和蒸气压数据,主要包括Wilson et al.,Piao et al.,Kubota,Weber等发表的四组数据,这四组数据的温度范围、精度等各不相同。他们同时发表的蒸气压方程是在各自数据的基础上拟合而成,精度和适用范围也不一样,其概况见表1。     

基于拉普拉斯方程的表面自由能测定

液体表面自由能作为材料表面能量状态重要特征有很大研究意义,因其数值上与表面张力相同,所以它可以通过测量液体表面张力来获得.针对表面张力的传统测量方法具有实验精度与适用范围不能兼得的问题,本文提出一种测量液体表面张力的新方法:基于拉普拉斯方程,以液泡膜为研究对象,分析液泡逐渐增大的过程,利用线性回归分析压强差与曲率半径的数据,求解表面张力系数.此方法不仅适用于高温高压环境,且与最大泡压法相比,在未引入新误差项的同时避开了其主要误差来源.     

水在氢气、氧气转变时的自由能的变化及水的汽化潜热分析

水和氢气、氧气在同等条件下(一个大气压,温度为25度)互相转变时自由能是相同的;同等条件下水变水蒸气时的汽化潜热和水蒸气变为水时的凝结热是相同的。利用一个刚性的绝热的容器,在海拔零米处电解水,利用氢气和氧气的混合密度小于空气密度的特点,携带一定质量的物体到数千米的高空。点燃混合气体,生成高温水蒸气。通过这个过程分析,将发现两部分能量多出。     

一个新的通用流体蒸汽压方程

1基于对比态原理建立的新方程对比态原理是被广泛应用于推算流体热力学性质的方法之一，最初由范德瓦尔斯提出，但它只适用于简单流体。之后，Pitier等人山引人称为偏心因子的参数。来改进对比态原理，使之能适用于标准流体。P让zer定义的偏心因子为：。—－1－10g（P，。）T，－0．7（1）根据Pitier对比态原理，对偏心因子为。的标准流体，其饱和蒸汽压可以表示为：InPr、二InP｝9）＋。InP｝：）（2）式中，牲’表示简单流体的对比蒸汽压，欢’是校正函数，呻2）是标准流体相对于简单流体的蒸汽压偏差项。由于Pitier三参数对比态原理…     

异丁烷的饱和蒸汽压方程及饱和液体密度方程研究

1引言臭氧层正以惊人的速度被破坏，但在世界范围内CFC和HCFC用于制冷系统尤其是冰箱的量仍然很高，为了保护环境，迫切需要寻找新的更好的制冷剂。人们在寻找新的性能优良而又无公害制冷剂的过程中，意识到了碳氢化合物的价值。联合国环境规划署制冷技术评估小组称其为“长期的、经得起考验的制冷剂’巾］。本文对其中的异丁烷进行了研究，在分析比较的基础上，给出了异丁烷的新饱和蒸汽压方程和炮和液体密度方程，为进一步研究异丁烷的统一热物性方程提供了条件。2异丁烷的饱和蒸汽压方程2．1常用饱和蒸汽压方程的比较分析表1列出了常…     

饱和蒸气压与液面形状的关系

指出了某些教材中关于饱和蒸气压与液面形状关系的微观解释的缺陷，并从能量的观点解释了饱和蒸气压与液面形状的关系。     

利用Gordon-Kim模型对NaCl物态方程的研究

 本文对孤立离子Hartree-Fock波函数的数值解出发，直接计算了NaCl晶体中各种离子对的相互作用势。结果表明，对不同的离子对，其短程作用势性质不同。对Na⁺-Cl^-离子对，其短程作用势为正，而对Cl^--Cl^-离子对和Na⁺-Na⁺离子对，对物理上感兴趣的大部分距离范围内，其短程作用势为负。在对以上的离子对势进行了解析拟合后，通过晶格动力学的方法计算了晶体的Grüneisen参数和物态方程，其结果与实验符合程度是令人满意的。     

谐振系统能量Ek+Ep=1/2kA2的涵义

在文献[4]的基础上，举例论证谐振动就是动、势能在平衡位置附近相互转化，因此，参考点一般应选取在平衡位置．     

蒸汽压力对Marangoni凝结换热特性的影响

本文研究了蒸汽压力对水-酒精混合蒸汽竖直平板表面凝结换热特性的影响．搭建了具有高气密性的Marangoni凝结换热实验台,分别针对不同压力(31．16 kPa,47．36 kPa,84．53 kPa)、不同表面过冷度(表面过冷度范围2-32℃)的纯水、水-酒精混合液(气相酒精质量百分比浓度为2．28％,5．1％,51％)和酒精进行了换热特性的实验研究,实验结果表明混合蒸汽在相同流速和浓度下凝结表面传热系数随压力的升高而升高,分析认为这是因为相平衡压力的提高会导致凝结液量增加和凝结液平均温度提高,而使凝结汽液界面的表面张力提高,进一步增强了Marangoni效应的影响,从而使凝结表面传热得到加强．     

埃洛石的Birch-Murnaghan状态方程和高压物性

 用欧拉有限应变理论分析了埃洛石的冲击Hugoniot实验数据,得到了其低压相和高压相的等熵体积模量K_0S及其对压力的一阶导数K′_0S。对低压相,在γ＝0.43(ρ₀/ρ)时,K_0S＝32.16 GPa,K′_0S＝7.17;对高压相,在γ＝1.0(ρ₀/ρ)^1.5、且相变能各取579.1 J/g（常压下的值）和1 000 J/g时,K_0S、K′_0S分别为103.28 GPa 、4.97和95.85 GPa、5.35。根据高压下物性参数的跃变,讨论并分析了其各个相区物质组成的差异。     

CdTe的状态方程及其高压相变

 用金刚石压砧高压X光衍射技术研究了Ⅱ-Ⅵ族化合物CdTe的室温状态方程和室温高压相变。实验的最高压力达39.2 GPa。实验中发现CdTe从(3.3±0.1)GPa开始从闪锌矿结构相相NaCl结构相转变，相变时体积收缩15.8%；从(10.3±0.2)GPa开始从NaCl相向β-Sn结构相转变，相变时无体积突变；在(12.2±0.2)GPa由β-Sn相向正交结构相转变，相变时也无体积突变。CdTe的压缩数据用最小二乘法以Bridgman状态方程和Murnaghan状态方程拟合，得到其零压时合相变压力时各个相的体弹模量及体弹模量的压力微商，并与其它的实验合理论结果进行比较。     

可推算非共沸多元混合物临界区饱和蒸气压的新方程

本文根据混合工质假临界温度的推算式,推导出利用各组分等对比态温度的饱和蒸气压计算混合工质的蒸气压的新方程。推算式中的两个与混合物组成及温度有关的系数,可用非临界区用两点文献值标定．用R401系、R404A和 R407系的三元混合工质的文献值与计算值做了比较,泡点压力和露点压力的推算值的绝对偏差平均值小于1．5％。     

不同压力下竖直管外Marangoni凝结换热特性研究

本文在不同压力状态下对水与酒精混合蒸汽在竖直管外Marangoni凝结换热特性进行了可视化实验研究,观测到不同过冷度下的凝结状态.实验结果表明,在相同流速和浓度条件下,酒精浓度较低时凝结换热系数随蒸汽压力的升高而升高.但在高酒精浓度下,凝结液表面张力梯度减小,扩散热阻的影响增大,蒸汽压力对于凝结换热系数的影响并不明显.