电子自旋共振实验g因子的准确测量方法

详细分析了用可调反射式谐振腔做电子自旋共振(ESR)实验测量g因子时应注意的2个问题:一是选择正确的共振波形测量共振时的微波频率;二是选择适当的测量方法测量共振磁场以消除扫描磁场和地磁场的影响.具体讨论了微波频率对电子自旋共振信号波形的影响,从理论上解释了共振信号的变化所反映的物理过程,给出了精确测量顺磁物质g因子的具体实验方法.     

利用电子自旋共振测量地磁场强度及磁倾角

利用射频段电子自旋共振实验仪,采用恒定磁场正、反向时共振信号等间距及共振条件,精确地测量了延安地区的地磁场强度及磁倾角.     

微波电子自旋共振实验波形分析

详细分析了微波段用可调反射式谐振腔做电子自旋共振实验中共振信号的形成原理,分析指出下凹和上凸波形都为共振吸收信号,当波形的上下两部分等大时,为色散信号,波形的上下两部分不等大时,为色散信号和共振吸收信号的合成。从理论上解释了共振信号的变化所反映的物理过程。     

金刚石中氮空位中心在外加磁场下的电子自旋共振

金刚石中单个氮空位中心的电子自旋在激光辐射下能够发出近红外的光致荧光,增加微波辐射可以对其进行量子调控,是室温条件下实现量子计算机的主要介质之一.本文利用激光共聚焦扫描显微系统观测到了金刚石晶体中氮空位中心的荧光二维扫描图,并通过二次相关函数测量验证了氮空位中心是单光子源.改变微波辐射频率得到了电子自旋共振谱,从而实现了对单个氮空位中心的量子调控.利用设计的可控静磁场研究了氮空位中心在不同磁场方向和大小时的光致荧光特性和自旋共振峰.实验结果表明两个电子自旋共振峰间的频率间距与静磁场的旋转角度成余弦函数关系,与理论分析结果一致.     

紧凑型电子自旋共振(ESR)仪

描述了一种原创的紧凑型电子自旋共振(ESR)仪.该仪器具备高性能、低成本、简单可靠、结构紧凑、开放构架、多功能模块等一系列特点.分析了ESR谱仪的多个微波单位,研发并通过实验验证了自差ESR谱仪的最优双腔结构,并设计了一种可提供高均匀磁场的电、永磁混合磁体.最后介绍了这种新型紧凑型电子自旋共振仪的主要参数和应用.     

(μ~ e~-)原子的超精细结构最新实验值

Mariam等发表了他们最近测到的(μ e-)原子基态的超精细结构分裂[1]. △v=4463 302.88(16)kHz(0.036 ppm)即(μ e-)原子基态中干μ 子自旋和电子自旋耦合引起的能级分裂,△E所对应的共振频率△v=△E/h、他们是用微波共振的方法在强磁场下测量超精细结构分裂的,所以同时能测量出     

微波电子自旋共振谱仪的调试

从实验操作者的角度，对微波电子自旋共振谱仪的原理及实验现象进行分析。     

利用电子自旋共振测量自由基未成对电子的朗德g因子和超精细结构

应用了电子自旋共振技术来研究有机半导体1,1-二苯基-2-三硝基苯肼(DPPH)中自由基未成对电子的超精细结构和塞曼劈裂.通过测量共振磁场大小和微波频率,我们得到了自由基未成对电子的朗德g因子.在实验中,一种混合接头(magic-T)波导管被用来提高信噪比.朗德g因子的测量结果为2.033±0.0003,与其他实验中测得的期望值2.0036相吻合.这个方法可以用以研究各种材料、生物系统中自由基未成对电子,并可进一步应用于研究电子芯片微电感上的自由基.     

上海光源储存环注入段纵向耦合阻抗的计算

对上海光源注入段的纵向耦合阻抗进行了分析计算. 注入段耦合阻抗主要来自镀膜陶瓷真空室及过渡段. 分别用解析法和Mafia数值计算法对其进行了估算,包括窄带阻抗和宽带阻抗的计算. 在对由两个过渡段形成的类腔体进行计算时,没有发现束缚模(Trapped mode); 在对宽带阻抗的计算时,发现它和原先人们常用的宽带共振模型有出入,为配合对微波不稳定性的研究,把宽带阻抗转化成了有效宽带阻抗.     

微波顺磁共振信号的讨论

本文根据反射式速调管的输出功率与频率特性，对微波电子自旋共振实验中共振吸收信号进行了详细讨论，并提出了不同的观察与分析的方法。