钾双原子分子21∑＋u─x1∑＋g跃迁连续谱带研究

理论计算了钾双原子分子２１∑＋ｕ─ｘ１∑＋ｇ跃迁所得到的扩散带荧光谱，并与Ｇｏｎｄａｌ等［４］和Ｌｕｈ等［５］以及Ｍｉｌｏｓｅｖｉｃ等［６］的实验结果进行了比较。计算结果与Ｌｕｈ等和Ｍｉｌｏｓｅｖｉｃ等的实验结果符合很好，排除了６００ｎｍ附近扩散带来自Ｋ２２１∑＋ｕ─ｘ１∑＋ｇ跃迁的可能性。     

钾双原子分子2^3Пg——x^3∑^＋u跃迁扩散带增益特性研究

报道了用单光子激发产生Ｋ２２＾３Пｇ－ｘ＾３∑＾＋ｕ跃迁扩散带的实验结果，讨论了此扩散带发射增益特性随温度和缓冲气体压力等条件的变化规律，实验测得了１．２％ｃｍ＾－１的增益系数。     

钾双原子分子23－g－x3∑＋u跃迁扩散带增益特性研究

报道了用单光子激发产生Ｋ２２３ｇ－ｘ３∑＋ｕ跃迁扩散带的实验结果，讨论了此扩散带发射增益特性随温度和缓冲气体压力等条件的变化规律。实验测得了１．２％ｃｍ－１的增益系数。     

23Na39K分子D1П→X1∑^＋激光感生荧光光谱及强度研究

实验获得了Ａｒ＾＋激光５１４．５ｎｍ线诱导２３Ｎａ３９Ｋ分子产生的Ｄ１П→Ｘ１∑＾＋跃迁荧光谱，通过测量激光感生荧光光谱强度随泵浦功率，热管炉温度及缓冲气压变化规律，详细研究了其跃迁机制，用最小二乘法拟合获得２３Ｎａ３９Ｋ分子Ｘ１∑＾＋态振动动常数，理论计算了种跃迁谱支波长值及Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子和光谱强度值，与实验观测值符合得相当好，充分表明本文对激光感生荧光光谱的归属以及对各支谱线振     

O（^1D）＋H2非绝热碰撞动力学的Ehrenfest模型研究

本采用Ｈ２Ｏ的二个＾１Ａ１态的双值多体项展式（ＤＭＢＥ）势能函数，用Ｅｈｒｅｎｆｅｓｔ模型方法研究了反应（１）Ｏ（＾１Ｄ）＋Ｈ２→ＯＨ和（２）Ｏ（＾１Ｄ）＋Ｈ２→ＯＨ（Ａ＾２∑＾＋）＋Ｈ的非绝热碰撞动力学过程。讨论了电子非绝热跃迁对反应（１）的影响及Ｈ２振动能对反应（２）的促进作用。并求得反应（１）的室温速度常数为０．９４４×１０＾－＾１＾０ｃｍ＾３．ｍｏｌｅｃｕｌｅ＾－＾１．ｓ＾－＾１。     

钠分子2^3Пg←X^1Σ^＋g双光子跃迁的研究

通过比较园偏振和线偏振两种激发方式下，钠分子的等频双光子跃迁谱线的强度变化和２＾３Пｇ→α＾３Σ＾＋ｕ辐射谱的数值拟合计算，对２＾３Пｇ←Ｘ＾１Σ＾＋ｇ的双光子跃迁进行了标识。     

HF的电子态X^1Σ^＋和B^1Σ^＋之势能函数和△ν=2泛频跃迁…

用Ｍｕｒｒｅｌｌ－Ｓｏｒｂｉｅ函数表述ＨＦ（Ｘ＾１Σ＾＋和Ｂ＾１Σ＾＋）的势能函数。通过对ＨＦ振转能级的计算，得到△ν＝２泛频跃迁精细结构，所得结果中，基态之Ｐ支与Ｗ．Ｑ．Ｊｅｆｆｅｒｓ发表的实验结果进行了比较。     

类钡离子Y^8＋b到U^30＋5s^2^1S0—5s5p^1,3PJ振子强度计算

应用屏蔽氢模型计算了Ｙ＾８＋ｂ到Ｕ＾３０＋５ｓ＾２＾１Ｓ０－５ｓ５ｐ＾１Ｐ１振子强度ｆｉｆ，借助混合角，导出５ｓ＾２＾１Ｓ０－５ｓ５ｐ＾３Ｐ１组合跃迁振子强度ｆｉｆ与ｆｉｆ关系，计算结果与ＭＣＤＦ－ＯＬ法相吻合。     

钾双原子分子21∑+u─x1∑+sub>g跃迁连续谱带研究

理论计算了钾双原子分子21∑+ｕ─ｘ1∑+ｇ跃迁所得到的扩散带荧光谱，并与Gondal等[4]和Luh等[5]以及Milosevic等[6]的实验结果进行了比较。计算结果与Luh等和Milosevic等的实验结果符合很好，排除了600 nm附近扩散带来自Ｋ221∑+ｕ─ｘ1∑+ｇ跃迁的可能性。     

钾蒸汽中双光子激发产生2^3Пg—a^3Σ^＋u扩散带受激辐射

本文报道了在Ｋ２－Ｋ中通过双光子共振激发原子或双光子激发分子产生２＾３Пｇ－ａ＾３Σ＾＋ｕ扩散带辐射的实验结果，并对激发机制以及扩散带辐射随激发能量和温度的变化进行了讨论。     

钠分子高位态（2^1Пg）有关振转能级动力学参数的测定

用共振多光子电离光谱技术，检测钠分子Ｘ＾１∑＾＋ｇ→２′Пｇ在１６５７４．５ｃｍ＾－１～１６５９０．５ｃｍ＾－１之间的共振电离信号激发谱，根据有关分子常数和德哈姆展开式，标识了其中三条谱线，借助于电流时间衰减曲线，测量得出上述三条谱线对应的振动能级的动力学参数。     

1.06μm区域的Cs2分子吸收光谱

用ＲＫＲ（Ｒｙｄｂｅｒｇ－Ｋｌｅｉｎｎ－Ｒｅｅｓ）方法计算了Ｃｓ２分子的Ｘ＾１∑ｇ和Ａ＾１∑ｕ的势能曲线，求解了Ｃｓ２分子核运动的径向薛定谔方程，获得Ｘ态与Ａ态间跃迁的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子和１．０６μｍ附近区域的吸收光谱，并与实验测得的吸收光谱作了比较，两者相当符合。     

Br2 B^3П^＋Ou←X^1Σ^＋g共振简并四波混频光谱

我们把共振简并四波混频（ＤＦＷＭ）光谱技术用于Ｂｒ２Ｂ＾３П＾＋Ｏｕ←Ｘ＾１Σ＾＋ｇ光谱。Ｂｒ２的汽压为７０ｍＴｏｒｒ，脉冲激光能量６０微焦耳，共振简并四波混频光谱线宽０．０３ｃｍ＾－１。     

CH2体系激发态的量子化学研究

本文使用ＳＣＦ，ＭＣＳＣＦ，ＳＯＣＩ方法计算了ＣＨ２的基态和三个激发态。讨论了总量，稳定性，平衡几何构型和振动频率等性质。所得结果与实验和理论计算的文献值相吻合，并且预言了一个新激发态ｃ＾１∑＾＋ｇ的性质。     

新型激光介质NaS X^2П,A^2∑^＋,B^2∑^—,C^4∑^—,D^4П态的A…

首次提出了Ｉ～Ⅵ族元素组合ＮａＳ新型激光介质构想，并采用量子化学从头计算法计算了ＮａＳ的Ｘ＾２П，Ａ＾２∑＾＋，Ｂ＾２∑＾－，Ｃ＾４∑＾－，Ｄ＾４П态的势能曲线，证实了ＮａＳ的存在，获得了ＮａＳ各态光谱常数的理论值，比较了ＮａＳ同ＨＳ及ＮａＯ能级结构的差异。     

中高能电子和N2（^1Σ^＋g）,CO（^1Σ^＋）弹性散射全截面的计算

此文采用由原子轨道线性组合构成的自洽场分子轨道，用一级玻恩近似计算了能量为１００－５０００ｅＶ的电子与Ｎ２（＾１Σ＾＋ｇ、ＣＯ（＾１Σ＾＋）弹性散射的微分截面和全截面。由于采用Ｇａｕｓｓ函数的线性组合拟合Ｓｌａｔｅｒ函数的方法，得到了弹性散射微分截面的解析表达式，使计算大大简化，计算得到的电子和Ｎ２，ＣＯ散射的总截面和实验结果进行了比较，当入射电子的能量大于１ｋｅＶ时，理论值和实验值之间符合得很好     

S2分子X^3—Σ^—g和B^3Σ^—u态的势能函数和振动光谱特征

应用实验光谱数据，导出了Ｓ２的基态分子Ｘ３Σ－ｇ和激发态Ｂ３Σ－ｕ的ＭｕｒｅｌＳｏｒｂｉｅ势能函数，并用ＱＣＩＳＤ（Ｔ）／６－３１１Ｇ方法对基态进行了计算，结果在吸引支出现了回避相交而产生了一个浅平极大，其他部位与实验结果符合甚好。计算了Ｂ３Σ－ｕ和Ｘ３Σ－ｇ态的全部振动能级，以及激发态（Ｂ３Σ－ｕ）振动能级≤９和基态（Ｘ３Σ－ｇ）振动能级≤３０之间的Ｄｅｓｌａｎｄｒｅｓ表。给出了Ｂ３Σ－ｕ－Ｘ３Σ－ｇ跃迁Ｃｏｎｄｏｎ抛物线，各振动态的计算结果与实验值很好符合。     

钠双原子分子2^3Πu→1^3Σ^＋g跃迁近红外发射光谱

用紫外激光泵浦Ｎａ２分子高位电子态，观察到了位于０．９８－１．０４μｍ谱区峰值为１．０μｍ附近的近红外发射谱，判断基来源于单三重态分子间能量转移后的２＾３Πｕ→＾Σ＾＋ｇ跃迁。，     

类镍Hf^44＋,Ta^45＋,W^46＋,Re^47＋,Pt^50＋,Au^51＋能级结构…

本文用多组态Ｄｉｒａｃ－Ｆｏｃｋ（ＭＣＤＦ）法计算了类镍Ｈｆ＾４４＋、Ｔａ＾４５＋、Ｗ＾４６＋、Ｒｅ＾４７＋、Ｐｔ＾５０＋、Ａｕ＾５１＋能级的精细结构和ｎ＝３－４偶极跃迁辐射的振子强度，得到了和实验符合得相当好的结果（对有实验数据的跃迁波长而言），并对组态的选取、核模型和、Ｂｒｅｉｔ修正和ＱＥＤ效应作了讨论，指出对于本文研究体系，ＱＥＤ效应对跃迁的贡献可以忽略。     

镁Mg2s^21S0—3s3d^1D2单光子电四极矩跃迁的研究

用原子束技术－激光共振电离－飞行时间质谱探测离子信号的方法，观察到了原子束中镁Ｍｇ３ｓ＾２１Ｓ０－３ｓ３ｄ＾１Ｄ２单光子电四极矩共振跃迁，并对实验结果进行了判断和分析。