Laplace与有限能量两种求和规则在奇异重子Σ中的应用

采用Laplace求和规则与有限能量求和规则研究了8重态奇异重子Σ的基态与激发态的质量与衰变宽度.所有被考虑的重子能态的谱函数均采用Breit-Wigner有限宽度的形式.两种方法即两种求和规则交替使用与仅采用有限能量求和规则(FESR)所得到的理论预言是一致的,且与实验数据符合.与谱函数的零宽度近似相比,结果有一定的改善.这不仅说明了谱函数有限宽度在实际计算中的作用,而且由此发展的两种应用求和规则的方法都可以用来自洽地计算强子的基态与激发态的性质.     

gρππ与有限温度有限宽度有限能量求和规则

基于量子色动力学有限能量求和规则,分别在零温和有限温度情形下研究了介子有限宽度对于ρππ耦合常数的影响.计算结果发现不仅在温度T=0和T≠0时,ρ介子的有限宽度对于gρππ有显著影响,而且当温度接近手征对称性恢复的临界温度时,π-介子的有限宽度对于gρππ(Q2,T,Γρ,Γπ)亦有重大影响.     

一维封闭量子力学系统的对数微扰理论

本文将对数微扰理论应用于一维封闭量子力学系统,对不同的边界条件以及基态和激发态作了统一处理;得到了任意阶的能量和波函数的微扰修正的计算公式。用此公式计算了啥密顿量为H=-(1/2)D~2+λx~2的封闭系统的能量,并与别的近似方法的计算结果作了比较。     

强磁场中氢负离子的基态与低激发态

在球坐标系下采用组态相互作用方法,计算了磁场中氢负离子基态与低激发态的能量和结合能.在径向采用高阶B-spline基组,有效地处理了电子关联;角向采用超球谐函数基组,简化了矩阵元角度部分的计算,使计算效率得到了大幅度的提高.用上述方法计算的磁场中氢负离子基态与低激发态能量的高精度结果与已有理论和计算数据作了详细的比较.结果表明,此方法适用于磁场为β=0.000 1~1.0（此处β=1.0时,对应磁场为4.710 8×105T）范围内的精确计算.     

光子晶体中偶极—偶极共振与光子跳跃传导

应用密度矩阵理论,研究了光子晶体中光子通过N个二能级原子的偶极-偶极共振相互作用（RDDI）的跳跃传导。严格推导了几种不同情况的跃迁矩阵元,并讨论了可能出现光子跳跃传导的条件,结果表明,当多数原子处在基态且无缺陷模时,RDDI的集体作用下不能使能量从激发态原子传递到非激发态原子;当多数原子处在基态并有缺陷模时,能量从缺陷模光子转移到原子的速率取决于RDDI耦合系数和缺陷模光子与原子的耦合系数之比。     

量子色动力学求和规则和矢胶怪球

计算了J~(PC)=1~(-1) 三胶子流的两点函数并推导出其量子色动力学求和规则;在零宽度近似下,得到了矢胶怪球1~(- )的质量mv=1.9GeV,这与格点规范计算结果比较接近。     

γγ*→π0跃迁的形状因子对共振态谱有限宽度的依赖性

基于量子色动力学（QCD）定域光锥求和规则，用ρ-ω介子共振态有限宽度近似取代了通常的零宽度近似，采用对偶解析延拓（ACD）方法，在色散关系中取N阶多项式为权重函数来清除或削弱共振谱和量子色动力学中不可靠区域的积分的影响，通过分析计算得到了γγ^＊→π0形状因子Fγγ^＊→π0（0，Q^2）的解析式及其数值结果．结果表明由零宽度和有限宽度的共振谱形式得到的形状因子大致相同，且与实验数据符合，说明Fγγ^＊→π0（0，Q^2）对共振态谱宽度的大小仅有较弱的依赖性，并验证了π介子光锥波函数渐近形式的正确性．     

InGaN／GaN量子阱动力学特征分析

采用单最子阱近似模型,对InGaN/GaN量子阱中的激子和电子在带子带间跃的光吸收效应进行了理论分析和数值计算。结果表明,In是含量对激子的能量影响较大,而量子阱宽度的变化也对激子的能量有着微调作用,导带中电子从基态至第一激发态跃迁的吸收峰比较明显,随着In的含量增加,量子阱中的激子能量间隔增大,吸收谱线的峰值位置会发生蓝移。     

2-吡啶苄基酮-2-喹啉基腙分子基态和激发态碱性的量子化学研究

本文用PPP和HMO分子轨道法对2-吡啶苄基酮-2-喹啉基(?)分子基态和激发态的碱性进行了计算,PPP方法计算结果较好地解释该分子在基态和激发态的碱性变化规律,而HMO方法仅适用于基态较好。     

板几何中一类具反射边界条件的奇异迁移方程

在L1空间上研究板几何中一类具反射边界条件下各向异性、连续能量、均匀介质的奇异迁移方程.证明了这类方程相应的奇异迁移算子产生C0半群的Dyson-Phillips展开式的二阶余项R2(是弱紧的,从而得出了该迁移算子的谱在域Γ中仅由有限个具有限代数重数的离散本征值组成等结果.     

板几何中一类具周期边界条件的奇异迁移方程

在L1空间上研究了板几何中一类具周期边界条件下各向异性、连续能量、均匀介质的奇异迁移方程,证明了这类方程相应的奇异迁移算子产生C0半群和该半群的Dyson-Phillips展开式的二阶余项是弱紧的,从而得到了该迁移算子的谱在区域Γ中仅由至多有限个具有限代数重数的离散本征值组成等结果。     

质子自旋结构函数的QCD求和规则

利用ＱＣＤ求和规则，在忽略奇异海夸克效应近似下，计算了核子同位旋标量轴矢流耦合常数．在极化函数的非微扰部分，本文计算了的三胶子凝聚修正．在ＱＣＤ修正的组合夸克模型中，分析了质子的自旋结构函数，并得到Ｓ夸克对的贡献．     

有限核性质温度效应的半经典研究

利用有限温度自洽半经典(FTSCSC )方法确定了一系列热核的核子分布p}(r)和Pn(r).在此基础上研究了有限核与温度有关的性质,包括均方根半径,巨共振跃迁密度,巨共振平均激发能量以及不可压缩系数,另外,我们还用一个简单的半经验能量密度计算了有限核的物态方程,不可压缩系数以及巨单极共振的平均激发能量.     

SnTiO_3:Mn~(4+)晶体中荷移激发态对EPRg和零场分裂D贡献的研究

构建了四方八面体(MnO6)8-络离子g因子和零场分裂D的完全高阶微扰公式.在这些公式中,除了中心离子Mn4+和配体离子O2-自旋-轨道耦合对g因子和D的贡献(双SO耦合参数模型)外,也考虑了荷移激发态(与电荷转移谱有关)与基态混合对EPR参量的贡献.用此公式算得SnTiO3:Mn4+的g因子和D与实验值较一致.而单SO耦合参数模型和双SO耦合参数模型获得的g因子和D较大地偏离了实验值.这说明SnTiO3:Mn4+晶体g因子的计算中荷移激发态与基态的相互作用不能被忽略.     

有限个互素因子链上的倒数幂GCD矩阵与倒数幂LCM矩阵的非奇异性

设S={x1,x2,…,xn}是一个正整数组成的集合,a是一个正实数.如果一个n阶矩阵的第i行第j列的元素为1(xi,xj)a,称它是定义在集合S上的倒数幂GCD矩阵,用(1Sa)表示.类似可定义倒数幂LCM矩阵[1Sa].作者得到定义在有限个互素因子链上的倒数幂最大公因子矩阵与倒数幂最小公倍数矩阵的行列式计算公式,并得出它们均是非奇异的.     

K(3D)+H2→KH+H反应的转动分辨截面的测量

利用泵浦-检测技术,研究了K（3D）与H2反应生成的KH[X^1∑＋（v,J）]分子的转动态分布,利用激光感应荧光光谱（LIF）,确定了v=0,1振动能级上的转动态分布．转动态分布与热统计分布基本一致．记录X^1∑＋（v,J）←A^1∑＋（v’＋J＋1）时间分辨荧光,从荧光强度的对数值给出的直线斜率得到它的自发辐射寿命．K激发态原子密度由泵浦激光通过样品池后的能量损失得到,反应生成物KH分子密度利用光学吸收法得到,由速率方程分析,得到σ（VJ）,对J求和,得到σ（v）分别为（0．8±0．3）×10^-16 cm^2[对v=0],为（0．7±0．3）×10^-16cm^2[对v=1]．     

超球方法计算范德瓦尔斯三聚体Ar_2Kr和Ar_3基态性质

利用新近发展的耦合道超球方法和最新的Tang-Toennies(TT)模型势,计算了由重惰性原子Ar和Kr构成的范德瓦尔斯三聚体Ar2Kr和Ar3的基态性质.本文系统的研究了超球势曲线、道函数的特征与收敛性,实现了有复杂多通道耦合时重惰性原子三聚体的精确求解,得到了Ar2Kr和Ar3惰性原子三聚体精确的基态能量、结构参数及转动常数.     

各向异性量子点中的二维磁极化子效应

本文研究了在垂直均匀磁场下各向异性量子点中具有中等电子-声子耦合强度的二维磁极化子效应.构造一个变分波函数,它由两部分的乘积组成,第一部分是相干声子态,由对声子真空态的Lee-Low-Pines变换得来;第二部分是电子波函数,由二维各向异性谐振子波函数通过特殊幺正变换得来.然后通过变分法获得极化子能谱的积分表达式.利用数值计算的结果,阐明了磁场和各向异性对小尺寸量子点的基态和第一、第二激发态能量的影响.     

量子化场中运动二能级原子的纠缠动力学(英文)

研究了处于单模量子化场中的运动二能级原子的纠缠动力学,讨论了子系统的熵变和原子-场耦合系统的共生纠缠.结果表明:原子初态处于基态时,熵变呈反关联演化,随着原子处在激发态几率的增加这种行为逐渐被正关联行为所替代.除此之外,还发现:共生纠缠的振幅随着原子处在激发态几率的增加而增加.另外,熵变和共生纠缠的振幅随着原子的质心运动的加强而下降.     

T-S模糊Markov跳变系统的有限时间H∞异步控制

针对一类在Takagi-Sugeno模糊规则下的Markov跳变系统,研究了基于模糊状态反馈控制器的有限时间H_∞异步控制问题。采用隐Markov模型刻画了模糊控制器与原系统的异步现象。首先,通过构造Lyapunov函数,运用有限时间有界性和H_∞控制理论,得到了闭环系统H_∞有限时间有界的充分条件。其次,设计了模糊状态反馈异步控制器,使得闭环系统H_∞有限时间有界。最后,通过仿真算例验证了方法的有效性和可行性。