高离化类铍离子2s2 1S0-2s2p 1P1(Z=10～103)光谱跃迁

利用全相对论性多组态Dirac-Fock平均能级(MCDF-AL)方法系统地计算了高离化类铍离子2s2　1S0-2s2p1P1(Z=10～103)跃迁的能级间隔和跃迁几率,计算中考虑了重要的核的有限体积效应,Breit修正和QED修正,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较,结果表明：高原子序数的高荷电离子的跃迁几率明显超过了中性原子的电偶极E1的跃迁几率,在ICF和MCF高温激光等离子体中,电偶极E1跃迁几率过程相当强烈。     

高剥离类镁等电子序列的磁偶极MI和电四极E2光谱跃迁理论研究

利用全相对论性多组态Dirac-Fock广义平均能级方法,系统地计算了类镁离子3s3p 磁偶极M1 3 P2-3P1 和电四极E2 3 P2-3P0(Z=20～103)光谱跃迁的能级间隔、跃迁几率和振子强度.计算中考虑了原子核的有限体积效应,进行了高阶Breit修正和QED修正,所得到的能级间隔和最近的实验数据及理论计算值进行了比较.计算结果表明高原子序数的高荷电离子的磁偶极矩M1和电四极矩E2跃迁几率和中性原子的电偶极E1的相当,在ICF和MCF高温激光等离子体中,磁偶极矩M1和电四极矩E2跃迁过程不容被忽视.     

高剥离类镁等电子序列的磁偶极M1和电四极E2光谱跃迁理论研究

利用全相对论性多组态Dirac-Fock广义平均能级方法，系统地计算了类镁离子3s3p磁偶极Ml^3P2--^3P1和电四极E2 ^2P2--^3P0(Z=20-103)光谱跃迁的能级间隔、跃迁几率和振子强度。计算中考虑了原子核的有限体积效应，进行了高阶Breit修正和QED修正，所得到的能级间隔和最近的实验数据及理论计算值进行了比较。计算结果表明：高原子序数的高荷电离子的磁偶极矩M1和电四极矩E2跃迁几率和中性原子的电偶极E1的相当，在ICF和MCF高温激光等离子体中，磁偶极矩M1和电四极矩E2跃迁过程不容被忽视。     

类镁离子3s2 1S0-3s3p 3P1(Z=14～103)跃迁的相对论多组态研究

利用全相对论性多组态Dirac-Fock平均能级(MCDF-AL)方法系统计算了高剥离类镁离子互组合线3s2 1S0-3s3p 3P1(Z=14～103)光谱跃迁的能级间隔和跃迁几率.计算中考虑了重要核的有限体积效应及Breit修正和QED修正,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较.结果表明,高原子序数的高荷电离子跃迁的互组合线跃迁几率和中性原子的电偶极E1的相当.在ICF和MCF高温高密度激光等离子体中,互组合线跃迁几率过程不容被忽视.     

高离化类铍离子2s2 1S0-2s2p3P1(Z=10-103)自旋禁戒光谱跃迁

利用全相对论性多组态Dirac Fock平均能级 (MCDF AL)方法系统地计算了高离化类铍离子自旋禁戒 2s21S0 — 2s2 p3 P1(Z =10— 10 3)跃迁的能级间隔和跃迁概率 ,计算中考虑了重要的核的有限体积效应 ,Breit修正和QED修正 ,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较 ,结果表明 :高原子序数的高荷电离子的自旋禁戒跃迁的跃迁概率和中性原子的电偶极E1的相当 ,在ICF和MCF高温激光等离子体中 ,自旋禁戒跃迁概率过程不容被忽视 .     

激光金等离子体中Au~(50+)离子E1、M1跃迁的理论研究

根据全相对论组态相互作用(RCI)方法和多组态Dirac-Fock(MCDF)方法,考虑量子电动力学(QED)效应和Breit修正,选取重要的电子组态,系统计算了激光金等离子体中类铜Au~(50+)离子nl-n′l′(n=4,l=s,p,d,f;n′=4,5,l′=s,p,d,f)电偶极(E1)跃迁和磁偶极(M1)跃迁的跃迁波长、跃迁几率和振子强度,并得到Au~(50+)离子部分激发态能级结构。计算得到的能级与波长与其他已有的理论和实验结果进行了比较,得到了较为满意的结果。分别采用长度规范和速度规范对电偶极(E1)跃迁参数进行了计算和比较,得到了很好的收敛。计算结果还表明,对于高Z高离化态离子,某些禁戒跃迁占有重要地位。     

高离化类铍离子2s21S0—2s2p3P1(Z=10—103)自旋禁戒光谱跃迁

利用全相对论性多组态Dirac-Fock平均能级(MCDF-AL)方法系统地计算了高离化类铍离子自 旋禁戒2s^{2 1}S₀—2s2p³P₁(Z= 10—103)跃迁的能级间隔和跃迁概率,计算中考虑了重要的核的有限体积效应,Breit修正 和QED修正,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较,结果表明：高原子序数 的高荷电离子的自旋禁戒跃迁的跃迁概率和中性原子的电偶极E1的相当,在ICF和MC 关键词： 高离化态 跃迁概率     

129Xe30+轰击Ni表面激发靶原子偶极跃迁和禁戒(M1和E2)跃迁的特征光谱线

报道了用高电荷态离子1 2 9Xe30 (15 0keV)轰击金属Ni表面 ,激发的 2 0 0— 10 0 0nmNiⅠ和NiⅡ的特征光谱线的实验结果 .实验结果表明 :用电荷态足够高的离子作光谱激发源 ,无需很强的束流强度 (nA量级 ) ,便可有效地产生原子和离子的复杂组态间跃迁所形成的可见光波段的特征谱线 ,特别是NiⅠ和NiⅡ偶极禁戒的电四极跃迁E2和磁偶极跃迁M1的特征光谱线 .通过分析发现 ,在禁戒跃迁的谱线中 ,有些是电子组态相同而原子态不同的偶极禁戒跃迁光谱线而且NiⅡ的 6 84 84nm谱线较强     

类Ne等电子系列离子(Z=11,…,18)2p~53s—2p~6辐射跃迁的多组态相对论理论计算

利用多组态DiracFock(MCDF)理论方法,系统研究了延迟、相关和相对论效应对类Ne等电子系列离子(Z=11,…,18)的较低的激发组态2p53s和基组态2p6的能级结构及其能级之间辐射跃迁特性的影响.给出了2p53s1,3P01—2p61S0电偶极(E1)共振和复合跃迁、2p53s3P02—2p61S0磁四极(M2)跃迁和2p53s3P00—2p53s3P01磁偶极(M1)跃迁的跃迁能以及激发态1P01,3P00,3P01,3P02的辐射寿命,所得结果与最新实验观测和其他理论计算进行了比较 关键词： MCDF方法 延迟和相关效应 跃迁概率     

类镁离子3s^2^1So—3S^3P^3P1（Z=14—103）跃适的相对论多组态研究

利用全相对论性多组态Dirac-Fock平均能级（MCDF-AL）方法系统计算了高剥离镁离子互组合线3s^2^1So-3S^3P^3P1(Z=14-103)光谱跃迁的能级间隔和跃迁几率，计算中考虑了重要核的有限体积效应及Breit修正和QED修正，所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较，结果表明，高原子序数的高荷电离子跃迁的互组合线跃迁几率和中性原子的电偶极E1的相当，在ICF和MCF高温高密度激光等离子体中，互组合线跃迁几率过程不容被忽视。     

高剥离类钠离子3s2S—3d2电四极矩E2光谱跃迁的理论计算

 利用全相对论性多组态Dirac-Fock平均能级方法系统地计算了高剥离类钠离子3s²S—3d²D(Z=14～103）电四极矩E2光谱跃迁的能级间隔，跃迁几率和振子强度，计算中考虑了核的有限体积效应，Breit修正和QED修正，所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较，计算结果表明：高原子序数的高荷电离子的电四极矩E2光谱跃迁的跃迁几率和中性原子的电偶极E1的相当，在ICF和MCF高温高密度激光等离子体中，电四极矩E2光谱跃迁过程不容被忽视。     

四能级原子系统中的电磁诱导吸收

以三个电偶极跃迁(中间跃迁作为探测跃迁、两边分别是耦合跃迁和控制跃迁)构成N型四能级系统为例，研究介质对探测光的吸收.揭示了在N型四能级系统中，既可产生电磁诱导吸收又可产生电磁诱导透明.这不仅取决于非相干转移率的大小，而且还取决于耦合场、控制场的强度和第四个简并能级的衰减速率大小. 关键词： 电磁诱导吸收 电磁诱导透明 原子相干的自发转移 能级的衰减速率     

fN组态的电偶极跃迁

本文考虑了晶体的对称性和奇、偶次晶场项对fN组态电植极跃迁的影响.引进一个新的波函数,计算了晶体中稀土掺杂离子fN组态能级间电偶极跃迁的矩阵元表达式.讨论和解释了J1=0→J2=0的跃迁,并和Judd公式进行了比较讨论.     

关于总轨道量子数L的选择定则

多电子原子的电偶极跃迁,不外乎两种情况:其中只有一个电子发生跃迁;或者有两个或两个以上电子同时跃迁.对于总轨道量子数L的选择定则,前者是否△l=±1,后者是△l=0,±1.对于△l=0,±1情况,有的教师存有争议,对此本文给予简单讨论. 关于电偶极辐射,存在一普遍、严格的选择定则,对多电子原子可归纳为两点: 1.原子总电子波函数的宇称必须改变:奇到偶或偶到奇. 2.总电子波函数为各电子波函数的乘积.由于各电子波函数的宇称由该电子的轨道量子数li的奇偶性表征(即(-1)li),故总电子波函数宇称的奇偶性取决于所有电子的轨道量子数之和if.的奇偶性…     

晶体场理论引论(七)(八)

实验上发现晶体中稀土离子的光谱大部分来自4fN组态内电子的跃迁,多数具有电偶极跃迁的性质。对自由离子来说,宇称选择定则要求电偶极跃迁只能发生在不同宇称的能级之间。因此4fN组态内的电偶极跃迁是禁戒的。为了解释晶体中稀土离子4fN组态的电偶极跃迁,必须假设有某种非中心对称的相互作用,使4fN组态的态和具有相反宇称的态混杂,从而产生电偶极跃迁。     

温度对于掺杂在SrAl12O19中Pr3+4f5d发射的影响

测量了在真空紫外光激发下,SrAl12O19∶Pr3 在不同温度(308~483 K)时的发射光谱,同时观测到了电偶极禁戒的4f2→4f2和电偶极允许的4f5d→4f2跃迁。随温度升高,4f5d→4f2与1S0发射的相对强度逐渐增强。运用Pr3 4f2组态最高的能级—1S0能级和4f5d组态最低能级间的热平衡模型成功解释了SrAl12O19∶Pr3 发射光谱随温度变化的现象。     

原子各个同位素间跃迁强度的关系

在小信号高分辨激光光谱中，当不同Ｊ态在超精细结构态Ｆ的混合可以忽略时，起源于同一个Ｊ能级的原子各个同位素总电偶极跃迁强度正比于它们的丰度，在一个Ｆ－Ｆ’跃迁内的强度分布可以用群论计算出来，用内调制激光光谱方法测量轴的实验证实了理论的结果。     

顺磁物质CeF_3磁光Faraday效应及其温度特性的量子理论

本文计算了顺磁物质CeF, 因Ce离子从基态能级4 f 至s d 的电偶极跃迁产生的F a r a d a y 旋转. 讨论晶场对Ce 离子4 f 和s d 能级的影响, 通过唯象地引入一个与磁化强度M成正比的“附加磁场”H=M,由此获得4 t 离子在外加磁场和“ 附加磁场” 的共同作用下的一级Ze e m a n 分裂. 经劈裂后的两个子能级上各自产生左、右圆偏振光激发的电偶极跃迁, 导致磁光F a r a d a y 效应.对于波长为0.6 3 2 8 微米 的人射光, 在60 一如OK 温度范围内计算得到的ver det 常数和磁化率能够较好地与实验相符. 关键词：     

同位素7Li和6Li 的性质殊异和应用

本文研究了同位素7Li和6Li在几个方面的性质差异。用相对论量子力学计算指出,6Li的电子能级7Li的能级低,同时,对电偶极E（1）和磁偶极M(1)的能级跃迁波长,6Li 的跃迁波长都要比7Li 的长。 非相对论量子力学方法（B3LYP/6-311G**）计算总的核自旋-自旋偶合常数 。由于7Li 和6Li 的核自旋大小不同,当其与其它原子偶合时所导致的偶合常数的差异, 是一种可能的分离同位素7Li/6Li 的方法的础。可以看出在磁场2万高斯和温度100-20 K之间 ,7Li的磁极化比6Li的约大13 倍。7Li 和6Li 的磁极化这种差异,也是一种可能的同位素7Li/6Li 的分离方法。     

同位素7Li和6Li 的性质殊异和应用

本文研究了同位素7Li和6Li在几个方面的性质差异。用相对论量子力学计算指出,6Li的电子能级7Li的能级低,同时,对电偶极E（1）和磁偶极M(1)的能级跃迁波长,6Li 的跃迁波长都要比7Li 的长。 非相对论量子力学方法（B3LYP/6-311G**）计算总的核自旋-自旋偶合常数 。由于7Li 和6Li 的核自旋大小不同,当其与其它原子偶合时所导致的偶合常数的差异, 是一种可能的分离同位素7Li/6Li 的方法的础。可以看出在磁场2万高斯和温度100-20 K之间 ,7Li的磁极化比6Li的约大13 倍。7Li 和6Li 的磁极化这种差异,也是一种可能的同位素7Li/6Li 的分离方法。