束—气条件下He（2^3S）＋CH2Cl2碰撞传能反应的动力学研究

本文在束－气条件下研究了亚稳态原子Ｈｅ（２＾３Ｓ）与ＣＨ２Ｃｌ２间的传能反应，测得了由该反应产生的ＣＨ（Ａ＾２△－Ｘ＾２П），ＣＨ（Ｂ＾２∑＾－Ｘ＾２П）ＣＨ（Ｃ＾２∑＾＋－Ｘ＾２П）和Ｈ原子（Ｂａｌｍｅｒ系）的化学发光光谱。通过对ＣＨ（Ａ，Ｂ）的光谱进行计算机模拟，推测出初手的ＣＨ（Ａ＾２△，ｖ＾１＝０－２）态振动分布为Ｎｏ：Ｎ１：Ｎ２＝１００：４０±５：１９±２，ＣＨ（Ａ＾２△，ｖ＾１＝０－０     

自由基和激发态原子分子反应装置

自由基和激发态原子分子反应装置是一台综合了分子束技术，激光诱导荧光技术，共振多光子电离技术及质谱和化学发光光谱测量技术相结合的功能比较齐全的分子反应动力学研究装置。利用稀有气体（Ｈｅ，Ａｒ，Ｘｅ）亚稳态与Ｎ２，ＣＳ２等分子碰撞传能发射光谱测量及Ｃ（＾３Ｐ）＋Ｎ２Ｏ（Ｘ＾１Σ＾＋）反应产物ＣＮ（Ｘ＾２Σ＾＋，Ｖ＾ｎ）的激光激发谱测定证实了这台装置具有良好的工作性能。并将装置分为超音束源，质谱室及激光     

O（^1D）＋H2非绝热碰撞动力学的Ehrenfest模型研究

本采用Ｈ２Ｏ的二个＾１Ａ１态的双值多体项展式（ＤＭＢＥ）势能函数，用Ｅｈｒｅｎｆｅｓｔ模型方法研究了反应（１）Ｏ（＾１Ｄ）＋Ｈ２→ＯＨ和（２）Ｏ（＾１Ｄ）＋Ｈ２→ＯＨ（Ａ＾２∑＾＋）＋Ｈ的非绝热碰撞动力学过程。讨论了电子非绝热跃迁对反应（１）的影响及Ｈ２振动能对反应（２）的促进作用。并求得反应（１）的室温速度常数为０．９４４×１０＾－＾１＾０ｃｍ＾３．ｍｏｌｅｃｕｌｅ＾－＾１．ｓ＾－＾１。     

NO2体系的分子动力学研究（二）

基于多体展式方法所导出的ＮＯ２（Ｘ２Ａ１）的分析势能函数［１］，用准经典的Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ轨迹法研究了Ｏ（３Ｐｇ）＋ＮＯ（Ｘ２ＩＩ）和Ｎ（３Ｄｕ）＋Ｏ２（Ｘ３∑－ｇ）的原子与分子反应动力学。研究结果指出，反应Ｏ（３Ｐｇ）＋ＮＯ（Ｘ３ＩＩ）→ＮＯ２（Ｘ２Ａ１）的阈能值约为２ｋｃａｌ／ｍｏｌ，而反应Ｎ（２Ｄｕ）＋Ｏ２（Ｘ３∑－ｇ）→ＮＯ（Ｘ３ＩＩ）＋Ｏ（３Ｐｇ）是无阈能的。对后者，随初始平动能的增加，反应产物的向前散射减少，在１６０ｋｃａｌ／ｍｏｌ时达到极小，之后又缓慢增加。     

中高能电子和N2（^1Σ^＋g）,CO（^1Σ^＋）弹性散射全截面的计算

此文采用由原子轨道线性组合构成的自洽场分子轨道，用一级玻恩近似计算了能量为１００－５０００ｅＶ的电子与Ｎ２（＾１Σ＾＋ｇ、ＣＯ（＾１Σ＾＋）弹性散射的微分截面和全截面。由于采用Ｇａｕｓｓ函数的线性组合拟合Ｓｌａｔｅｒ函数的方法，得到了弹性散射微分截面的解析表达式，使计算大大简化，计算得到的电子和Ｎ２，ＣＯ散射的总截面和实验结果进行了比较，当入射电子的能量大于１ｋｅＶ时，理论值和实验值之间符合得很好     

CN（B~2Σ~＋）激发态光谱的研究

研究亚稳态原子Ｈｅ（２３Ｓ）与ＣＨ３ＣＮ的能量转移反应，获得了ＣＮ（Ｂ２Σ＋－Ｘ２Σ＋）的近紫外辐射光谱。根据光谱强度，研究了ＣＮ（Ｂ２Σ＋）的形成速率和振动布居，并探讨了传能反应机理。     

N2H4和He（2^3S）,Ne（^3P0,2）的解离激发反应

本文利用分子束和化学发光技术，在单次碰撞条件下，首次研究了Ｎ２Ｈ４与亚稳态原子Ｈｅ（２＾３Ｓ），Ｎｅ（＾３Ｐ０，２）的解离激发反应，探测到反应的激发态产物ＮＨ（Ａ＾３Π）的化学发光。Ｎ２Ｈ４与Ｈｅ（２＾３Ｓ）的解离激发反应还探测到ＮＨ（ｃ＾１Π）的化学发光。同样条件下，Ｎ２Ｈ４与Ａｒ（＾３Ｐ０，２）作用没有观察到ＮＨ（Ａ，ｃ）的发光光谱。利用计算机模拟化学发光光谱，求得激发态产物ＮＨ（Ａ＾３Π）和     

UO2体系的分子动力学研究

基于多体展式方法所导出的ＵＯ２（Ｚ＾３Σu＾＋）分析势能函数,用准经典的Ｍｏｎｔ ｅ－Ｃａｒｌｏ轨迹法研究了Ｏ（Ｘ＾３Ｐｇ）＋ＵＯ（０,０）的原子与分子反应动力学过程。研究结果表明：Ｏ（Ｘ＾３Ｐｇ）与ＵＯ（０,０）碰境生成稳定络合物ＵＯ２（Ｘ＾３Σｕ＾＋）,该反应是无阈能反应;而Ｕ（Ｘ＾５Lu）与Ｏ２（０,０）碰撞不能生成稳定络合物,主要发生交换反应：Ｕ（Ｘ＾５Ｌu）＋Ｏ２（０,０）→ＵＯ（Ｖ＾１,Ｊ     

N2分子X^1Σg^＋,A^3Σu^＋和B^3Пg的势能函数

用文献［１，２，８］介绍的方法推导了Ｎ２分子的基态（Ｘ＾１Σｇ＾＋）的激发态（Ａ＾３Σｕ＾＋和Ｂ＾３Пｇ）的合理离解极限。计算并比较了在６－３１１Ｇ＾＊基集合，ＵＨＦ、ＣＩＤ、ＵＣＩＳＤ和ＱＣＩＳＤ水平下Ｎ２分子上述三个电子态的平衡结构和谐振频率；并用ＱＣＩＳＤ／６－３１１Ｇ＾＊计算了各态的系列单点势能值，由正规方程组拟合Ｍｕｒｒｅｌｌ－Ｓｏｒｂｉｅ函数得到了相应各态的完整势能函数，结果与实验数计     

BO分子α带系A^2П—X^2Σ^＋及β带系B^2Σ^＋X^2Σ^＋Franck…

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关。用该波函数编程计算了ＢＯ分子α带系Ａ＾２П－Ｘ＾２Σ＾＋及β带系Ｂ＾２Σ＾＋－Ｘ＾２Σ＾＋Ｒ ＲＡＮＣＫ－ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００，结果适用于低温，高温和强激波条件。     

He（2^3S）,Ne（^3P0,2）与CS2（X↑￣）碰撞的Penning电离反应

利用分子束和化学发光技术，在单次碰撞条件下测量了亚稳态原子Ｈｅ（２＾３Ｓ）与ＣＳ２分子碰撞的Ｐｅｎｎｉｎｇ电离光学光谱。实验得到的ＣＳ２＾＋（Ａ↑￣），ＣＳ２＾＋（Ｂ↑￣）态发光光谱分辨率比目前文献所报到的要好得多，因而我们首次给出了Ｐｅｎｎｉｎｇ电离反应中ＣＳ２＾＋（Ａ↑￣，Ｂ↑￣）态的初生态相对振动布居，其结果与光电子能谱得到的布居明显不同，对这种非Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ跃迁过程本文给予了     

CN（B^2∑^＋激光发态光谱的研究

研究亚稳态原子（Ｈｅ（２＾３Ｓ）与ＣＨ３ＣＮ的能量转４称钣应，获得了ＣＮ（Ｂ＾２∑＾＋－Ｘ＾２∑＾＋）的形成速率和振动布居，并探讨了传能反应机理。     

NO分子（5σ）^2（1π）^43p—（5σ）^2（1π）^3（2π）^2构形相互作 …

在考虑ＮＯ分子的（５σ）＾２（１π）＾４３Ｐ－（５σ）＾２（１π）＾３（２π）＾２构形相互作用的情况下，对Ｄ＾２Σ，Ｃ＾２Ⅱ，Ｂ＾２Ⅱ和Ｌ＾２Ⅱ电子态的转动能级结构以及态函数进行了计算，计算结果与实验结果很相符。     

NeH2^＋体系的势能函数与动力学研究（二）Ne＋H2^＋（v）与NeH^…

基于多体项展式方法所导出的ＮｅＨ２＾＋（＾２Σ＾＋）的分析势能函数，用准经典的Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ轨迹法研究了Ｎｅ＋Ｈ２＾＋（ｖ）→ＮｅＨ＾＋＋Ｈ、Ｎｅ＋Ｈ２＾＋（ｖ）→Ｎｅ＋Ｈ＋Ｈ＾＋和ＮｅＨ＾＋＋Ｈ→Ｈ２＾＋＋Ｎｅ的反应动力学。研究表明，前两个反应在Ｈ２＾＋的初始振动基态时的反应阈能分别为１６ｋｃａｌ·ｍｏｌ＾－１和６２ｋｃａｌ·ｍｏｌ＾－１，反应阈能随振动量子数增大而减小。最后一个反应是无     

Br2 B^3П^＋Ou←X^1Σ^＋g共振简并四波混频光谱

我们把共振简并四波混频（ＤＦＷＭ）光谱技术用于Ｂｒ２Ｂ＾３П＾＋Ｏｕ←Ｘ＾１Σ＾＋ｇ光谱。Ｂｒ２的汽压为７０ｍＴｏｒｒ，脉冲激光能量６０微焦耳，共振简并四波混频光谱线宽０．０３ｃｍ＾－１。     

含MoFe3S4单元的μ2—OR或μ2—SR桥联双类立方烷簇合物的红？…

对下列含ＭｏＦｅ３Ｓ４单元的μ２－ＯＲ或μ２－ＳＲ桥联双类立方烷簇合物的红外光谱进行了研究：（Ｅｔ４Ｎ）３「Ｍｏ２Ｆｅ６Ｓ８Ｃｌ６（ＯＭｅ）３」（１）,（Ｅｔ４Ｎ）３「Ｍｏ２Ｆｅ６Ｓ８（ＳＰｈ）６（ＯＭｅ）３」（２）,（Ｂｕ４Ｎ）３「Ｍｏ２Ｆｅ６Ｓ８（ＳＰｈ）６（ＯＭｅ）３」（３）（Ｅｔ４Ｎ）３「Ｍｏ２Ｆｅ６Ｓ８（ＳＢｕ＾ｔ）６（ＯＭｅ０３」（４）ｍ,（Ｅｔ４Ｎ）３「Ｍｏ２Ｆｅ６Ｓ８（ＳＰｈ）９」     

粲夸克偶素P波态χ_（c0）宽度测量

利用北京谱仪在北京正负电子对撞机上采集的３５０万（２Ｓ）事例，通过（２Ｓ）→γπ－和γＫ＋Ｋ－反应道测量了Ｘｃ０的总宽度．由ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ模拟给出的质量分辨函数，利用拟合Ｘｃ２谱形得到的质量分辨作标定后，用于Ｘｃ０宽度的拟合，得到Ｘｃ０的宽度为（１５．０）ＭｅＶ．同时定出了ＸｃＪ（Ｊ＝０，２）到π＋π＝和Ｋ＋Ｋ－的衰变分支比．结果为Ｂ（Ｘｃ０→π＋π－）＝（４．２７±０．２３±Ｏ．６０）×１０－３；Ｂ（Ｘｃ０→Ｋ＋Ｋ－）＝（３．４４±０．２１±０．４７×１０－３；Ｂ（Ｘｃ２→π＋π－）＝（１．５２±０．１７±０．２９）×１０－３和Ｂ（Ｘｃ２→Ｋ＋Ｋ－）＝（５．２±１．１±１．８）×１０－４，其中第一项误差为统计误差，第二项为系统误差。     

分子束条件下NO（A,B,a）态产物的分支比研究

在相对碰撞平动能为０．０５ｅＶ的分子束实验条件下，研究了ＣＯ（ａ）＋ＮＯ（Ｘ）的Ｅ－Ｅ传能通道。通过测量观测区域的发射光谱，求得了反应物ＣＯ（ａ，ｖ）的相对振动布居。利用计算机模拟传能产物ＮＯ（Ａ－Ｘ）和ＮＯ（Ｂ－Ｘ）的发射光谱求得了它们初生态的相对振动布局、转动温度以及传能通道的分支比γ／β１．３±０．３。同时提出传能是经过中间复合物ＯＣＮＯ过程可用电子是进行了解释。利用ＮＯ（Ｂ＾２П，ｖ′＝０     

含MoFe3S4单元的μ2-OR或μ2-SR桥联双类立方烷簇合物的红外光谱研究

对下列含ＭｏＦｅ３Ｓ４ 单元的μ２－ＯＲ或μ２ －ＳＲ桥联双类立方烷簇合物的红外光谱进行了研究：（Ｅｔ４ Ｎ）３［Ｍｏ２Ｆｅ６ Ｓ８Ｃｌ６ （ＯＭｅ）３ ］（１）,（Ｅｔ４ Ｎ）３ ［Ｍｏ２ Ｆｅ６ Ｓ８ （ＳＰｈ）６ （ＯＭｅ）３ ］（２）,（Ｂｕ４Ｎ）３ ［Ｍｏ２Ｆｅ６Ｓ８ （ＳＰｈ）６ （ＯＭｅ）３ ］（３）,（Ｅｔ４Ｎ）３ ［Ｍｏ２Ｆｅ６Ｓ８ （ＳＢｕｔ）６（ＯＭｅ）３］（４）,（Ｅｔ４Ｎ）３ ［Ｍｏ２Ｆｅ６Ｓ８ （ＳＰｈ）９ ］（５）。通过这系列簇合物特征振动频率和结构参数及与线型Ｍｏ－Ｆｅ－Ｓ簇合物红外光谱的比较,对其νＭ ｏ－μ２Ｏ（Ｒ） ,νＭ ｏ－μ２Ｓ（Ｒ）,νＭ ｏ－Ｓ,νＦｅ－Ｓ,νＦｅ－ＳＲ,νＦｅ－Ｃｌ 进行了归属。对其中两条途径的亲电诱导效应及Δν（即νＭ ｏ－Ｓ－νＦｅ－Ｓ）与Ｆｅ→Ｍｏ 电荷迁移的关系进行了探讨。最后,讨论了桥联双类立方烷与线型Ｍｏ－Ｆｅ－Ｓ簇合物红外光谱的共性和差异。     

发光体Mg2Y8—x—y（SiO4）6O2：Eux^3^＋,Biy^3^＋的形成过程及发光…

采用Ｓｏｌ－Ｇｅｌ方法首次在比较低的温度下制氧磷灰石结构的发光体Ｍｇ２Ｙ８－ｘ－ｙ（ＳｉＯ４）６Ｏ２：Ｅｕｘ＾３＾＋，Ｂｉｙ＾３＾＋（ｘ，ｙ≥０），利用ＸＲＤ，ＩＲ，ＴＧ－ＤＴＡ三种手段研究了发光体的形成过程。室温（２９３Ｋ）和液氮温度（７７Ｋ）的荧光光谱表明Ｅｕ＾３＾＋和Ｂｉ＾３＾＋在这种基质中分别发射红光和蓝光，每ｍｏｌ基质中其最佳掺杂浓度分别为０．１４ｍｏｌ和０．０３ｍｏｌ，并且其发光都存在